Анодный ток - фотоумножитель
Cтраница 1
Анодный ток фотоумножителя протекает через сопротивление Rit включенное на входе усилителя. [1]
Зависимость анодного тока фотоумножителя от светового потока линейна до некоторого допустимого значения анодного тока. Поэтому ФЭУ удобно использовать для фотометрии. [2]
 |
Схема логарифмического дозиметра р - н.| Градуировочный график логарифмического дозиметра. [3] |
При этом анодный ток фотоумножителя почти не изменяется. Величина приложенного к фотоумножителю напряжения, измеряемого прибором мка, служит мерой интенсивности радиации. Шкала этого прибора перекрывает семь порядков интенсивности излучения - от К) 1 до 100 рентген в час. [4]
Поддержание постоянства анодного тока фотоумножителя осуществляется за счет цепи с отрицательной обратной связью. Напряжение, падающее на анодном сопротивлении R4 фотоумножителя, усиливается катодным повторителем на лампе Лд и подается на управляющую сетку лампы Л4, регулирующей постоянство анодного тока фотоумножителя. [5]
При таком коэффициенте усиления анодный ток фотоумножителя мог бы быть равен нескольким амперам. В действительности он не превышает нескольких миллиампер. Это объясняется в основном тем, что поток вторичных электронов ограничивается отрицательным объемным зарядом электронов вблизи динодов. В связи с этим реальный коэффициент усиления значительно меньше расчетного. Энергетическая характеристика фототока фотоэлектронного умножителя линейна в широком диапазоне изменений светового потока. [6]
В связи с изложенным была разработана схема электронной модуляции анодного тока фотоумножителя. [7]
Разделительная емкость предохраняет сетку входной лампы усилителя от попадания на нее постоянной составляющей анодного тока фотоумножителя, в том числе и темнового тока. Поскольку, однако, через конденсатор проходят флюктуации темнового тока, которые затем усиливаются усилителем, то для уменьшения их влияния применяется ограничение спектра флюктуации путем сужения полосы пропускания усилителя. [8]
Если при изменении интенсивности радиации, воздействующей на фотоумножитель, изменять приложенное к фотоумножителю напряжение таким образом, чтобы анодный ток фотоумножителя оставался постоянным, зависимость между интенсивностью радиации и приложенным напряжением будет приблизительно логарифмической. Таким образом, напряжение на фотоумножителе может служить мерой логарифма интенсивности радиации. [9]
Как уже отмечалось, описанные выше методы регистрации ультрафиолетового излучения с помощью стандартных фотоумножителей со сложными, активированными цезием фотокатодами имеют ряд недостатков. К ним относится высокая чувствительность сложных фотокатодов в видимой области спектра, приводящая к наличию в анодном токе фотоумножителя большой составляющей, обязанной фону видимого света. Для отсечения этого фона приходится применять наборы светофильтров, что, помимо неудобства в эксплуатации и недостаточно полного положительного эффекта, приводит еще и к значительной потере в часто и без того слабом потоке ультрафиолета. Наличие в фотоумножителе поверхностей, активированных щелочным металлом, приводит также, как правило, к снижению его стабильности, более выраженным эффектам утомления и к значительному разбросу характеристик, в частности спектральных, от образца к образцу. Кроме того, уровень собственного шума в фотоумножителе со сложными фотокатодами с малой работой выхода вследствие заметной термоэмиссии при комнатной температуре относительно велик ( см. гл. VII) и ограничивает возможности регистрации слабых потоков излучений. Наконец, фотоумножители со сложными фотокатодами не допускают ухудшения вакуума или впуска в них воздуха хотя бы даже и кратковременного, поэтому не могут быть безоконными и не могут присоединяться к вакуумной аппаратуре ( например, к вакуумному монохроматору), в которую по условиям работы возникает необходимость впускать воздух. Последнее обстоятельство делает обычные фотоумножители со сложными фотокатодами непригодными для регистрации вакуумного ультрафиолета, поскольку для него не имеется прозрачных материалов и не известны эффективные люминесцентные преобразователи. [10]
Поддержание постоянства анодного тока фотоумножителя осуществляется за счет цепи с отрицательной обратной связью. Напряжение, падающее на анодном сопротивлении R4 фотоумножителя, усиливается катодным повторителем на лампе Лд и подается на управляющую сетку лампы Л4, регулирующей постоянство анодного тока фотоумножителя. [11]
 |
Электрическое поле и траектории электронов в умножителе 90. Жирные линии - эмиттеры, более тонкие линии - эквипотенциали, тонкие линии со стрелками - траектории электронов. [12] |
Вывод анода осуществлен через боковую поверхность стеклянной колбы прибора. Конструкция крепления и вывода анода рассчитана на возможно более полное устранение токов утечки, которые могут сильно затруднить работу с умножителем при измерении слабых световых потоков, когда анодные токи фотоумножителя малы. [13]
В анодной цепи фотоумножителя включено нагрузочное сопротивление в 6000 ом, параллельно которому включается гальванометр самопишущего потенциометра. Отклонение гальванометра на всю шкалу соответствует регистрации тока в 1 мка. Таким образом, регистрируемый анодный ток фотоумножителя не превышает 1 мка, а следовательно, утомление фотоумножителя не сказывается. [14]
Время однократной записи составляет 15 сек. Полное отклонение пера самописца соответствует анодному току фотоумножителя 5 10 - 9 а. Регистрограмма, соответствующая записи участка спектра, дает непосредственное представление о величине сигнала над фоном, соответствующим темновому фону фотоумножителя и сплошному излучению лампы и пламени. Отсчет величины пика по отношению к уровню фона исключает необходимость предварительной компенсации фона, которая обязательна для несканирующих спектрофотометров с усилением постоянных сигналов. [15]
Страницы: 1 2