Фиктивный ток

Cтраница 2

При моделировании синхронных машин с постоянными магнитами степень возбужденности магнита характеризуется произведением тока / м на взаимную индуктивность обмоток якоря и фиктивного тока магнита. Постоянные магниты заменяются эквивалентным безынерционным контуром без потерь, включенным на источник постоянного тока. [16]

Пои моделировании синхронных машин с постоянными магнитами степень возбужденности магнита характеризуется произведением тока / м на взаимную индуктивность обмоток якоря и фиктивного тока магнита. Постоянные магниты заменяются эквивалентным безынерционным контуром без потерь, включенным на источник постоянного тока. [17]

Принципиальным отличием такого подхода является то, что вторичные источники внутри Р не определяются, а вместо них на поверхности G вводятся фиктивные токи / с, действие которых на внешнее поле заменяет влияние загрузки. [18]

В случае когда провод с током находится в воздушном зазоре между двумя плоскими стальными поверхностями, расчет поля проводится методом зеркальных изображений путем введения фиктивных токов и их многократных изображений в плоскостях раздела. Хотя число изображений теоретически бесконечно велико, практически можно ограничиться лишь несколькими, так как влияние этих изображений на величину поля в зазоре уменьшается по мере их удаления от него. [19]

К выводу уравнений ( 1186а и б.| Зеркальное отображение проводника при наличии стали. а - - один проводник, б - два проводника с одинаковыми по величине, но противоположно направленными токами. [20]

Если же, напротив, воздушный зазор бесконечно мал или вблизи находится другая обмотка с одинаковым по силе, но направленным встречно током, то фиктивный ток в воздушном зазоре исчезает. На каждый проводник обмотки действуют три силы, каждую из которых надо рассчитывать отдельно. Результирующая сила отталкивает оба проводника друг от друга в вертикальном направлении. Направление горизонтальной силы зависит от взаимного положения проводников. Если оба проводника удалены от стали на одинаковые расстояния, то оба они притягиваются с относительно небольшой силой в направлении к стали. [21]

Теоретически таких изображений будет бесконечное множество однако практически для дальнейшего расчета достаточно взять ограниченное их число, так как по мере удаления от воздушного зазора влияние фиктивных токов на поле в зазоре уменьшается, и это влияние легко оценить. [22]

Однако при расчетах в ряде случаев удобно ввести в уравнение поля феноменологический член б уЕ, позволяющий учесть затухание колебаний электромагнитного поля, возникающих из-за дифракции, отражения и рассеяния. Это позволяет оптические потери формально рассматривать как потери фиктивного тока проводимости б на активном сопротивлении у. [23]

Магнитное поле внутри цилиндра представим как поле истинного тока / и фиктивного тока / ь расположенного на расстоянии а от оси цилиндра ( рис. 17.41 Р, а) в среде с такой же магнитной проницаемостью, как и у цилиндра. [24]

Магнитное поле внутри цилиндра представим как поле истинного тока / и фиктивного тока / ъ расположенного на расстоянии а от оси цилиндра ( рис. 17.41 Р, а) в среде с такой же магнитной проницаемостью, как и у цилиндра. [25]

Вообразив, что жидкая масса отвердела, и покрыв ее поверхность токами, пробегающими по деформируемым проводникам в том же направлении и той же силой тока, как вышеупомянутые фиктивные токи, мы увидим, что все такие токи, взаимодействуя друг на друга, останутся в равновесии. [26]

Линейный ток сматривается поле двух параллель - вблизи плоской границы, ных линейных проводов с токами / и 4, направленными в противоположные стороны. Сравнивая рис. 3 - 17 и 3 - 18, убеждаемся, что в области / ( над плоскостью хОу) условия для обеих задач одинаковы. Если подобрать фиктивный ток It таким образом, чтобы были выполнены граничные условия основной задачи, можно вектор поля в области / легко рассчитать. [27]

Здесь п - единичный вектор нормали к плоскости витка, ориентированный согласно правилу буравчика по отношению к направлению тока, или, что то же: с конца его ток в контуре должен выглядеть протекающим против часовой стрелки. Если мы имеем дело с катушкой из N витков, ее магнитный момент равен NIS, подразумевается, что расстояние, на котором определяется поле катушки, или масштаб изменения внешнего поля существенно превышают любой ее размер. Если же магнитный диполь - иной природы, например, постоянный магнит, то его очень часто удобно представить в виде витка или трубки с азимутальным током. Этот фиктивный ток называют током намагничения. В качестве источника поля он ведет себя так же, как и реальный ток, не следует только подставлять его в теорему о циркуляции, а тем более в закон Джоуля-Ленца. [28]

Однако никаких реальных токов, текущих по поверхности постоянного магнита, нет, они в данном случае являются лишь вспомогательной величиной для вычисления напряженности поля. Представим себе постоянный магнит в виде длинного цилиндра, создающий некоторое поле в окружающем его пространстве. Если взять цилиндрический соленоид такого же диаметра и длины с достаточно плотной намоткой и сердечником из пара - или диамагнетика, то подбором силы тока можно добиться, что индукция поля в окружающем соленоид пространстве будет практически совпадать с индукцией поля постоянного магнита. Ток, текущий в соленоиде по тонким проводам, может рассматриваться как поверхностный ток, эквивалентный фиктивному току, текущему по поверхности постоянного цилиндрического магнита. Фиктивность тока обнаруживается тогда, когда возникает вопрос о поле внутри магнетика и внутри соленоида. [29]

Страницы: 1 2