Cтраница 1
Электромагнитные токи являются сохраняющимися, поэтому их аномальные размерности равны нулю. [1]
Электромагнитный ток Jv - и аксиальный ток удовлетворяют обычным коммутаторам токов. В алгебре временных компонент нет никаких ШЧ, так что нельзя удостовериться, выполняется или нет гипотеза Фейнмана. [2]
Поскольку изовекторный электромагнитный ток входит в один триплет со слабым векторным током, то последнее выражение справедливо и для Va. Член f3qa называют обычно эффективным скаляром. [3]
У электромагнитного тока (5.77) и слабого тока (5.78) имеется все же нечто общее. Оказывается, что все процессы слабого взаимодействия, сохраняющие странность ( даже с участием бозонов), могут быть описаны с помощью сохраняющих странность слабых токов (5.78) с / I. Естественным способом введения только заряженных токов и запрещения нейтральных токов может служить предположение о том, что слабые взаимодействия являются в действительности не четырехфермион-ными, а представляют собой взаимодействие заряженного тока / ел. Если этот заряженный бозон имеет достаточно большую массу, то в большинстве известных сейчас процессов он, не проявляясь как реальная частица, будет приводить лишь к эффективному четырехфермионному взаимодействию. Поскольку лептонный и барионный заряды заряженного тока равны нулю, сохранение электрического, лептон-ного и барионного зарядов будет обеспечено, если приписать этому заряженному векторному мезону нулевой лептонный заряд и нулевой барионный заряд. [4]
Дивергенция электромагнитного тока, конечно, равна нулю. [5]
Свойства слабых и электромагнитных токов по отношению к изотопическим преобразованиям и гиперзаряду теперь полностью определены. Она не является строгой симметрией. Для всех токов, которые мы уже обсудили, простейшая возможность, согласованная с изотопикой и гиперзарядом, состоит в том, что они преобразуются как члены SU ( З) - октета. Однако Кабиббо [7] предположил нечто более сильное, а именно что все векторные токи, ( слабые и электромагнитные) входят в один общий октет. [6]
Конечно, эрмитово-сопряженный электромагнитный ток / v удовлетворяет равенству / v / v, но мы записали выражение ( 17.2 а) в общем виде, справедливом и для процессов, обусловленных слабыми токами. [7]
По аналогии со случаем электромагнитного тока мы можем заключить, что сохранение векторного тока влечет за собой отсутствие перенормировки векторной константы связи в адронно-лептонном гамильтониане. [8]
В терминах / - мультиплетов электромагнитный ток адронов ( 4) есть ( 7-синглет. [9]
В отличие от сильных токов, слабые и электромагнитные токи могут быть наблюдаемыми величинами. Это свойство связано с малостью их константы связи с электромагнитными лептонными полями, благодаря чему можно применять теорию возмущений. Иначе говоря, слабые и электромагнитные лептонные токи могут играть роль пробных зарядов для изучения структуры сильного взаимодействия без ее нарушения. [10]
Из всех токов, которые будут обсуждаться, электромагнитный ток, конечно, самый знакомый. [11]
В индукционных ЭТО нагрев паяемого изделия происходит в результате выделения энергии высокочастотного электромагнитного тока. Индукционные ЭТО могут быть с магнито-проводом и без него. В первом случае нагреваемое тело охватывает замкнутую магнитную систему, образуя вторичный виток трансформатора, первичная обмотка которого включена в электрическую цепь. В индукционных ЭТО без магнитопровода паяемое изделие помещено непосредственно в электромагнитное поле катушки ( индуктора), включенной в электрическую цепь, а нагрев происходит за счет индицирования вихревых токов. [12]
Имеется глубокая связь между векторными токами uy d, dyau и изовекторным электромагнитным током адронов иуаи - - dyad, обусловленная тем, что эти три тока входят в один изотопический триплет. [13]
Дирака матрицы, черта означает дираковское сопряжение, а У6 наз, электромагнитным током свободных фермионов. Но само взаимодействие меняет оператор тока y J. [14]
Удобным объектом для изучения влияния глюонных полей на динамику кварков является поляризация вакуума электромагнитным током тяжелых с-кварков, для мнимой части которой в физической области имеются достаточно надежные экспериментальные данные. Для учета взаимодействия с вакуумными полями пропагатор с-кварка следует заменить пропагато-ром в случайном ( вакуумном) поле. При этом эффекты вакуумных полей в обсуждаемом поляризационном операторе выражают через их средние характеристики; Этими характеристиками являются вакуумные средние калибровочно-инвариантных ( и потому, в частности, бесцветных) операторов, построенных из глюонных полей. Такие операторы удобно классифицировать по их канонической размерности. [15]