Вихревой термоэлектрический ток
Cтраница 2
 |
Распределение вихревого тока в неограниченной анизотропной пластине с источником тепла в точке х, у О ( приведены значения токовой функции. [16] |
При внешнем радиусе пластины, стремящемся к бесконечности, и внутреннем, стремящемся к нулю, решение такой задачи позволяет найти значение и конфигурацию вихревых термоэлектрических токов для температурных полей, содержащих точечные источники и стоки тепла. Распределения вихревого термоэлектрического тока для одного из этих случаев представлены на рис. II.4. Магнитный момент вихревого термоэлектрического тока по порядку величины близок к диамагнитному моменту вещества в полях средней напряженности. [17]
 |
Распределение вихревого тока в неограниченной анизотропной пластине с источником тепла в точке х, у О ( приведены значения токовой функции. [18] |
При внешнем радиусе пластины, стремящемся к бесконечности, и внутреннем, стремящемся к нулю, решение такой задачи позволяет найти значение и конфигурацию вихревых термоэлектрических токов для температурных полей, содержащих точечные источники и стоки тепла. Распределения вихревого термоэлектрического тока для одного из этих случаев представлены на рис. II.4. Магнитный момент вихревого термоэлектрического тока по порядку величины близок к диамагнитному моменту вещества в полях средней напряженности. [19]
Линии Я ( х, у) const являются линиями тока. Расчет вихревого термоэлектрического тока в этом случае сводится к решению уравнения Пуассона для функции Н с нулевыми граничными условиями. [20]
Плотность вихревых термоэлектрических токов в однородной анизотропной среде может достигать больших значений - до 2 4 А / сма - при градиенте температур 50 К / см для такого материала с относительно небольшой анизотропией термоЭДС, как Bi. Указанное значение плотности вихревого термоэлектрического тока дает оценка, проведенная на основе расчетов вихревых термоэлектрических токов [25, 34] в пластине, имеющей форму круговой шайбы, внешняя и внутренняя окружности которой поддерживаются при разных температурах: Г0, Т ( рис. И. [21]
Плотность вихревых термоэлектрических токов в однородной анизотропной среде может достигать больших значений - до 2 4 А / сма - при градиенте температур 50 К / см для такого материала с относительно небольшой анизотропией термоЭДС, как Bi. Указанное значение плотности вихревого термоэлектрического тока дает оценка, проведенная на основе расчетов вихревых термоэлектрических токов [25, 34] в пластине, имеющей форму круговой шайбы, внешняя и внутренняя окружности которой поддерживаются при разных температурах: Г0, Т ( рис. И. [22]
Как показано в работе [4], для случая плоской двусвязной области V, обтекаемой вихревым термоэлектрическим током, справедливо и обратное - любой картине вихревого термоэлектрического тока можно поставить в соответствие определенный вариант термоэлемента. Для этого в области необходимо сделать разрез вдоль линии L ( рис. II.6), на обе стороны разреза положить электрические контакты, посредством которых отвести вихревые термоэлектрические токи во внешнюю нагрузку R. Максимальное значение отводимого тока достигается в том случае, когда в качестве L выбрана эквипотенциальная линия, совпадающая с изотермой. Полученная таким Образом система представляет собой преобразователь тепловой энергии в электрическую. [23]
 |
Распределение вихревого тока в неограниченной анизотропной пластине с источником тепла в точке х, у О ( приведены значения токовой функции. [24] |
При внешнем радиусе пластины, стремящемся к бесконечности, и внутреннем, стремящемся к нулю, решение такой задачи позволяет найти значение и конфигурацию вихревых термоэлектрических токов для температурных полей, содержащих точечные источники и стоки тепла. Распределения вихревого термоэлектрического тока для одного из этих случаев представлены на рис. II.4. Магнитный момент вихревого термоэлектрического тока по порядку величины близок к диамагнитному моменту вещества в полях средней напряженности. [25]
 |
Анизотропный термоэлемент. [26] |
В большинстве случаев для расчетов термоэлементов Юсти могут быть использованы формулы, обычно применяемые для термопар, если положить j an, ос2 akk, Gi ои, о2 Okk, Xi Щс, Щ ftft. При точных расчетах необходимо учитывать реальное распределение температур в термоэлементе, особенно у нагревателя и холодильника, и возможность возникновения на этих участках вихревых термоэлектрических токов. [27]
Как показано в работе [4], для случая плоской двусвязной области V, обтекаемой вихревым термоэлектрическим током, справедливо и обратное - любой картине вихревого термоэлектрического тока можно поставить в соответствие определенный вариант термоэлемента. Для этого в области необходимо сделать разрез вдоль линии L ( рис. II.6), на обе стороны разреза положить электрические контакты, посредством которых отвести вихревые термоэлектрические токи во внешнюю нагрузку R. Максимальное значение отводимого тока достигается в том случае, когда в качестве L выбрана эквипотенциальная линия, совпадающая с изотермой. Полученная таким Образом система представляет собой преобразователь тепловой энергии в электрическую. [28]
В однородной среде с анизотропной термоЭДС активные тепловые поля характеризуются градиентом температуры, не совпадающим по направлению с главными кристаллографическими осями. В такой среде, находящейся при неизотермических условиях, появляется вихревая составляющая термоэлектрического поля, которая не может быть скомпенсирована электрическим полем и вызывает протекание вихревого термоэлектрического тока. [29]
В однородной изотропной среде любое распределение температуры является пассивным, вихревые термоэлектрические токи не возникают и термоэлектрическое преобразование энергии невозможно. Однако наложением внешних воздействий ( деформирующее усилие, магнитное поле, звуковой поток) такую среду можно перевести в состояние с анизотропной или неоднородной термоЭДС, что может привести к возникновению вихревого термоэлектрического тока. [30]
Страницы: 1 2 3