Поверхностный ток
Cтраница 2
Найти поверхностный ток намагничивания, приходящийся на единицу длины цилиндра из однородного магнетика, если его намагниченность J, причем вектор J направлен всюду вдоль оси цилиндра. [16]
Плотность поверхностного тока (1.41) совпадает по величине с напряженностью магнитного поля на поверхности, а по направлению - с вектором напряженности электрического поля. [17]
Природа поверхностных токов была описана в § 1.6 при анализе обратных ВАХ силовых диодов. Диаметры р-п-р-п структур силовых тиристоров лежат в интервале примерно от 6 до 60 мм и более. Объемные составляющие обратных токов силовых тиристоров при этом обычно значительно превышают поверхностные, особенно при современных методах очистки, пассивации и защиты фасок р-п-р-п структур от окружающей среды. Поэтому, как и в случае силовых диодов, будем полагать, что поверхностные токи пренебрежимо малы и обратные токи р-п-р-п структур приближенно равны их объемным составляющим. [18]
Роль поверхностных токов этим не исчерпывается. Линии электрического поля должны заканчиваться зарядами на проводящей поверхности. Вследствие того, что электромагнитное поле переменно и по времени и по расстоянию, эти заряды перемещаются, образуя рассмотренные поверхностные токи. [19]
Происхождение поверхностных токов на границе магнетика и вакуума может быть пояснено путем весьма простых рассуждений. [20]
Роль поверхностных токов этим не исчерпывается. Электрическое поле при ГтИ - волне имеет составляющую Eyj, нормальную к проводящей поверхности. Линии электрического поля должны заканчиваться зарядами на проводящей поверхности. Вследствие того что электромагнитное поле переменно и по времени и по расстоянию, эти заряды перемещаются, образуя рассмотренные поверхностные токи. [21]
Происхо-ждение поверхностных токов на границе магнетика и вакуума может быть пояснено путем весьма простых рассуждений. Весьма схематически рис. 63 должен изображать собой поперечный разрез магнита. Совокупность молекулярных токов внутри магнита может быть схематически представлена как совокупность токов одинаковой силы, обтекающих каждую ячейку ( молекулу) магнита в одинаковом на - правлении, например против часовой стрелки. Внутри магнита токи смежных молекул взаимно компенсируются, на поверхности же магнита они складываются в круговой ток, обтекающий магнит по окружности. [22]
Происхождение поверхностных токов на границе магнетика и вакуума может быть пояснено путем весьма простых рассуждений. Весьма схематически рис. 63 должен изображать собой поперечный разрез магнита. Совокупность молекулярных токов внутри магнита может быть схематически представлена как совокупность токов одинаковой силы, обтекающих каждую ячейку ( молекулу) магнита в одинаковом направлении, например против часовой стрелки. [23]
Происхождение поверхностных токов на границе магнетика и вакуума может быть пояснено путем весьма простых рассуждений. Весьма схематически рис. 63 должен изображать собой поперечный разрез магнита. [24]
Появление поверхностных токов плотностью ц ( А / м) на границе раздела двух сред несколько изменяет граничное условие (29.9), поскольку теперь полный ток через прямоугольную площадку длиной А / сведется к т) А /, если прямоугольник перпендикулярен вектору плотности поверхностного тока. [25]
Ен и поверхностный ток равны нулю. [26]
 |
Один из вариантов выполнения вращающегося волноводного сочленения с использованием отрезка круглого волновода. [27] |
Поскольку линии поверхностного тока всегда перпендикулярны силовым линиям вектора Н, то поверхностный ток в волне данного типа протекает лишь в азимутальном направлении, как это показано на рис. 7.12. Отсюда следует, что волновод, снабженный большим числом поперечных щелей или даже выполненный из отдельных изолированных друг от друга колец, будет обеспечивать успешное распространение желаемого типа колебаний, в то время как для паразитных типов колебаний щели окажутся излучающими, что способствует фильтрации нежелательных типов колебаний. [28]
При сложении поверхностных токов смежные слои уничтожаются и получается постоянная угловая плотность тока С по любому сечению кольца. Теперь предположим, что наш магнит приложен к бруску с бесконечно большой проницаемостью, причем контакт между ними идеальный. Внутри поверхности эквивалентной пленки тока линии магнитной индукции будут полуокружностями, так как, согласно соотношению (7.114), они нормально входят в брусок и нормально выходят из него. [29]
При отсутствии поверхностных токов ( 1 0) это уравнение может быть записано также в следующей форме [ ср. [30]
Страницы: 1 2 3 4