Cтраница 2
Ионы, падающие на катод, создают в цепи анод - катод ток одинакового направления с основным электронным током; так как количество ионов и скорость их во много раз меньше числа и скорости электронов, то влиянием этих ионов на величину анодного тока можно пренебречь. Увеличение отрицательного сеточного напряжения вызывает лишь увеличение количества поступающих на нее ионов и, следовательно, увеличение ионного тока сетки. Количество ионов, притягиваемых сеткой и образующих около нее ионное облачко, увеличивается до тех пор, пока отрицательное напряжение не окажется скомпенсированным положительным зарядом ионов в облачке. Только при очень слабых анодных токах, когда образуется мало ионов, количество их может оказаться недостаточным для полной компенсации отрицательного сеточного напряжения. Тогда увеличение отрицательного сеточного напряжения вызывает сначала небольшое уменьшение анодного тока, вследствие чего количество ионов и их экранирующее действие еще уменьшается, вызывая дальнейшее уменьшение анодного тока, пока он не станет равным нулю. [16]
На поверхности сетки ионы рекомбини-руют и уходят обратно в междуэлектродное пространство в виде нейтральных атомов, а на их место из плазмы поступают новые ионы. Таким образом поддерживается динамическое равновесие в ионной оболочке сетки. Ионный ток сетки возникает скачком, как и анодный ток, в момент возникновения разряда ( см. рис. 11.17) и при снижении отрицательного напряжения сетки уменьшается. При положительном напряжении сетки в ее цепи возникает электронный ток. [17]
Ионы направляются к отрицательной сетке, в цепи которой возникает соответствующий ток. Величина ионного тока зависит) от потенциала сетки, давления остаточных газов, плотности электронного потока и поверхности сетки. В приемно-усилительных лампах ионный ток сетки составляет десятые - сотые доли микроампет ра и в отдельных случаях может достигать нескольких микроампер. [18]
Из уравнения ( 9 - 12) видно, что для снижения величины фотоэмиссии сетки следует в первую очередь снижать анодное напряжение. Поэтому электрометрические лампы работают, как правило, при анодных напряжениях ниже 10 в. Такое низкое значение анодного напряжения, меньшее потенциала ионизации молекул остаточных газов, обеспечивает также отсутствие ионного тока сетки. Для получения достаточного значения крутизны при таких низких анодных напряжениях необходимо конструировать лампы с малым коэффициентом усиления. Поэтому электрометрические триоды имеют проницаемость, близкую к единице. [19]
Входное сопротивление, определяемое сеточной цепью 1-го каскада, не должно заметно шунтировать прецизионные сопротивления входного делителя. Роль сопротивления утечки сетки входной лампы выполняют сопротивления входного делителя, поэтому важно, чтобы сеточный ток и токи утечки по изоляции были настолько малы, чтобы их вариации не смогли заметно исказить измеряемый сигнал. Входные цепи необходимо монтировать на высококачественных изоляторах ( разъемах) и по возможности применять потенциальное экранирование. Ток сетки снижается правильным выбором режима входного каскада. Зависимость электронного тока от сеточного потенциала близка к экспоненциальной ( ток увеличивается в. Ионный ток существенно меньше и, что очень важно, при смещениях примерно до - 4 в он практически не зависит от потенциала сетки и изменяется с ростом анодного тока по закону / g Щ 10 - - 6 / а. Для обеспечения малого сеточного тока необходимо, следовательно, выбрать режим с ионным током сетки и ограничить величину анодного тока. [20]