Сгруппированный ток

Cтраница 1

Сгруппированный ток благодаря этому при дальнейшем движении пучка уменьшается, и нарастание поля ослабевает. Как показано в [47], значительную выходную мощность можно получить на нормированной длине DN. DNv, Это обусловлено тем же, чем и увеличение коэффициента усиления ЛБВМ при увеличении входного сигнала, если Е ( 0) - Eri ( 0): пучок приближается к замедляющей системе и эффективное полное сопротивление связи возрастает. [1]

Вид выражения для сгруппированного тока (4.55) показывает, что динамика пучка в поперечном направлении ( периодические колебания с пространственным периодом 2тг /) оказывает существенное влияние на процессы группировки электронов. Рассмотрим этот вопрос подробнее, для чего найдем наведенное в линии передачи сгруппированным током ВЧ-поле и, следовательно, величину электронной мощности взаимодействия ВЧ-поля с непрямолинейным ионно-фокусируемым пучком. [2]

Таким образом, максимум сгруппированного тока образуется там, где холодное поле равно нулю. [3]

В виде 11ч - Щ1 вычисляют сгруппированный ток пучка. [4]

С ростом параметра CN увеличивается амплитуда сгруппированного тока, поле в лампе возрастает, одновременно наблюдается быстрый рост коэффициента усиления пазотрона. [5]

Видно, что при точном синхронизме максимум сгруппированного тока образуется там, где холодное поле равно нулю. [6]

Задавая холодные поля во входной линии, легко рассчитать сгруппированный ток электронного потока на выходе из пространства дрейфа, предполагая, что на катоде справедлив закон Фаулера-Нордгейма, а затем найти поле, возбужденное сгрупированным потоком в выходной линии. [7]

Экспериментальная схема ЛБВ со скачком скорости электронов ( а, зависимость к. п. д. от величины скачка скорости AV ( б для раз. [8]

Скачок напряжения в случае 6 0 приводит к большим значениям амплитуды сгруппированного тока и создает наиболее благоприятную для взаимодействия фазировку поля и тока. [9]

Для обеспечения самосогласованности задачи необходимо в дополнение к электронной части уметь находить возбужденные поля в периодической структуре сгруппированным током. Дискретный анализ, основанный на представлении реальных электродинамических структур эквивалентными схемами и формулировке уравнений возбуждения таких эквивалентных схем сгруппированным током, автоматически учитывает взаимодействие со всеми пространственными гармониками. Такой подход является эквивалентным интегрированию непосредственно уравнений Максвелла. Более того, дискретный подход, как уже отмечалось, позволяет, хотя бы в принципе, построить единую теорию СВЧ-приборов типа О как резонансных, так и нерезонансных. [10]

Из выражения (11.11) видно, что увеличение пространственного заряда ( увеличение ( apx / v0) приводит к умень-шелию величины сгруппированного тока. [11]

Таким образом, влияние конечного фокусирующего магнитного поля на поперечное смещение электронов формально такое же, как влияние пространственного заряда на сгруппированный ток пучка в одномерной модели движения: увеличение магнитного поля ( увеличение рс) приводит к уменьшению у, что вполне очевидно. [12]

Зависимость генерируемой мощности, пускового тока и максимального тока на коллектор от положения лампы в межполюсном зазоре магнита. [13]

Известно, что ВЧ поле замедленной волны, возбуждаемой в клино-троне, как и в ЛОВ, спадает в направлении коллекторного конца, а сгруппированный ток нарастает. Поэтому электроны в начале ЗС тормозятся сильнее и выходят из полезной фазы на меньшей длине, чем у коллекторного конца. Вследствие этого оптимальный угол наклона для электронов, отдающих энергию ВЧ полю, в начале ЗС больший, чем для электронов у коллекторного конца. [14]

Начальные каскады многорезонаторного усилительного клистрона ( входной и следующие за ним резонаторы, разделенные пространствами дрейфа) настраиваются таким образом, чтобы достичь максимально возможной величины i первой гармоники сгруппированного тока. [15]

Страницы: 1 2 3