Сторонний ток

Cтраница 2

В (17.5) и (17.6) сторонний ток считается известным и все процессы, связанные с его возникновением, не рассматриваются. [16]

Предположим теперь, что сторонние токи отсутствуют, а Е и Н - векторы, удовлетворяющие уравнениям Максвелла. [17]

В электродинамике в качестве стороннего тока в большинстве случаев выступает просто некоторый заданный ток. Например, при решении задач об излучении антенн очень часто исходят из заранее известного распределения тока на антенне. Вся цепь преобразований энергии выходит за рамки электродинамической задачи. [18]

Первопричина возникновения стационарного поля - сторонние токи, постоянные во времени, причем положение проводников в пространстве не изменяется. [19]

Нетрудно видеть, что если сторонние токи являются токами на проводящих поверхностях, то в силу (8.2) задать их - это значит задать тангенциальную составляющую вектора Я на этих поверхностях. [20]

Это поле имеет своими источниками сторонний ток витка и должно удовлетворять граничным условиям на поверхности резонатора. [21]

Это дает возможность при отсутствии сторонних токов ввести два потенциала, называемых векторами Герца. [22]

Поле излучения, создаваемое контуром стороннего тока, можно найти при помощи интегрирования по формуле (9.17), выполнив действия, несколько более громоздкие, чем выше в § 9.2. Мы бы установили, что достаточно малый контур тока излучает как диполь Герца, векторы поля которого Е и Н поменялись ролями. Поэтому употребляется название элементарный магнитный излучатель, пли магнитный диполь Герца. [23]

Определяем по формуле (14.75) компоненты стороннего тока, соответствующего v-му типу собственного колебания. [24]

Предположим, что внутри объема V сторонние токи отсутствуют. [25]

Одномерная модель распространения ударной волны в упругой среде. [26]

Как было показано выше, величина стороннего тока в исследуемом образце пропорциональна ускорению частиц тела, создаваемому ударной волной. Область резкого изменения градиента давления описывается как поверхность разрыва ударный фронт волны. В теории распространения ударных волн рассматривают три скорости, определяемые свойствами материала и величиной давления в материале: скорость перемещения частиц или массовая скорость - v, скорость перемещения ударного фронта и и скорость звука в материале с - скорость распространения малых возмущений. [27]

Объемный интеграл берется по области задания сторонних токов jo ( Q), которая считается ограниченной. [28]

Такое же соотношение имеет место для сторонних токов и зарядов. [29]

В области магнитной системы, где нет сторонних токов, VxHsOnH - V f является потенциальной функцией, где р - скалярный магнитный потенциал. [30]

Страницы: 1 2 3 4