Толщина - воздушный зазор
Cтраница 2
Линии постоянной разности хода представляют собой концентрические кольца с центром в точке соприкосновения. При заданном значении длины волны К разность хода Д определяется толщиной воздушного зазора; интерференционные полосы являются, таким образом, линиями равной толщины. [16]
Линии постоянной разности хода представляют собой концентрические кольца с центром в точке соприкосновения. При заданном значении длины волны К разность хода А зависит только от толщины воздушного зазора; интерференционные полосы являются, таким образом, линиями равной толщины. [17]
В заключение следует заметить, что в приведенных выше расчетах для колец Ньютона мы не случайно пренебрегли влиянием света, отражающегося от верхней ( плоской) поверхности линзы и нижней поверхности пластины. Дело в том, что толщины центральной части линзы и пластинки на много порядков больше толщины воздушного зазора вблизи точки О. Поэтому разности хода между световыми волнами, отражающимися от верхней и нижней поверхностей линзы и пластинки, столь велики, что они намного превосходят длину когерентности нелазерного света. [18]
В заключение следует заметить, что в приведенных выше расчетах для колец Ньютона мы не случайно пренебрегли влиянием света, отражающегося от верхней ( плоской) поверхности линзы и нижней поверхности пластины. Дело в том, что толщины центральной части линзы и пластинки на много порядков больше толщины воздушного зазора вблизи от точки О. Поэтому разности хода между световыми волнами, отражающимися от вер хней и нижней поверхностей линзы и пластинки, столь велики, что интерференция этих волн практически невозможна. [19]
В заключение следует заметить, что в приведенных выше расчетах для колец Ньютона мы не случайно пренебрегли влиянием света, отражающегося от верхней ( плоской) поверхности линзы и нижней поверхности пластины. Дело в том, что толщины центральной части линзы и пластинки на много порядков больше толщины воздушного зазора вблизи точки О. Поэтому разности хода между световыми волнами, отражающимися от верхней и нижней поверхностей линзы и пластинки, столь велики, что они намного превосходят длину когерентности нелазерного света. [20]
В заключение следует заметить, что в приведенных выше расчетах для колец Ньютона мы не случайно пренебрегли влиянием света, отражающегося от верхней ( плоской) поверхности линзы и нижней поверхности пластины. Дело в том, что толщины центральной части линзы и пластинки на много порядков больше толщины воздушного зазора вблизи точки О. Поэтому разности хода между световыми волнами, отражающимися от верхней и нижней поверхностей линзы и пластинки, столь велики, что интерференция этих волн практически невозможна. [21]
 |
Схема конвейера ( ЛИИВТ на воздушной подушке. [22] |
Наибольшее распространение получила камерная схема, что объясняется относительной простотой конструкции и определенностью расчета давления и расхода воздуха. Обычно избыточное давление воздуха принимается до 2 103 Па. Опыт показывает, что при толщине воздушного зазора менее 0 4 мм следует вести расчет с учетом вязкости воздуха; при толщине более 1 мм влиянием вязкости можно пренебречь. [23]
 |
Микроинтерферометр МИИ-4. [24] |
Для определения толщины непрозрачных металлических покрытий на стекле авторы работ рекомендуют на границу слоя покрытия и подложки накладывать плосковыпуклую линзу таким образом, чтобы видимое поле зрения делилось границей покрытия примерно пополам. В этом случае образуется воздушный слой между линзой и стеклянной подложкой. По картине окрашивания можно судить о толщине воздушного зазора, который будет равен толщине измеряемого слоя покрытия. [25]
Затем была создана экспериментальная установка для исследования центростремительного нагнетающего эффекта в воздухе. Как можно было наблюдать в описанном эксперименте, масло, благодаря своей большой вязкости, двигается так медленно, что его скорость пренебрежимо мала по сравнению со скоростью стенки цилиндра. Поэтому появляется большая скорость v цилиндра относительно масла. Толщина воздушного зазора б безусловно очень мала, а поэтому градиент скорости очень велик. Неизвестно, чему равно расстояние б, но это и не важно, так как оно автоматически поддерживается при нужной величине. Там должно иметься поперечное давление, которое препятствует контакту между маслом и движущейся поверхностью и уравновешивает гидростатическое давление масла. Это и есть тот фактор, о котором упоминалось выше. Когда расстояние б меньше нужной величины, градиент скорости возрастает, а вместе с ним растет и поперечное давление. Последнее отталкивает жидкость, и увеличение градиента скорости и поперечного давления происходит до тех пор, пока не уравновесится гидростатическое давление. Ясно, почему происходит смачивание маслом, у которого вязкость мала; такое масло легко приводится во вращение, и разность скоростей v оказывается слишком малой. [26]
Полосковые линии имеют меньшие габариты по сравнению с волноводами и коаксиальными кабелями. Однако они обладают большими потерями и отличаются худшей экранировкой. Расчеты основных параметров весьма трудоемки и сложны. Приближенный расчет волнового сопротивления полосковой линии Zo обычно дают в виде зависимости Zo от отношения ширины полоски Ъ к толщине воздушного зазора h при &. [28]
Страницы: 1 2