Толщина - пламя
Cтраница 1
 |
Распределение зон горения и. [1] |
Толщина пламени и расстояние, на котором1 начинается об-разование сажи, в большой степени зависят от скорости истечения газа. [2]
 |
Распределение зон горения и соответствующих им температур для. [3] |
Толщина пламени и расстояние, на котором начинается об-разование сажи, в большой степени зависят от скорости истечения газа. [4]
Очевидно, что при неравномерном распределении температуры по толщине пламени наибольший тепловой поток исходит из слоя пламени с самой высокой температурой. Распространяясь в направлении металла и кладки, тепловой поток претерпевает количественное изменение в результате поглощающего действия других слоев пламени. Если поглощательная способность всех слоев пламени одинакова, то поглощение будет тем меньше, чем меньше толщина газового объема между рассматриваемым слоем пламени и тепловоспринимающей поверхнос-стью металла или кладки; наряду с местоположением максимума температур большое значение имеет и абсолютная величина максимальной температуры пламени, увеличение которой вызывает увеличение теплового потока в соответствии с законом Стефана - Больцмана. Является очевидным и то, что наряду с температурой целесообразно иметь и оптимальное распределение ЕПЛ по толщине пламени, причем наибольшее значение степени черноты у тех слоев пламени, которые имеют максимальную температуру. [5]
В работе [27] сообщается, что измеренные значения температуры не зависят, по-видимому, от толщины пламени. Этот факт, который имеет место только для однородных по температуре областей пламени, приписывается одновременным изменениям поглощения и излучения, в результате чего наблюдаемая температура оказывается постоянной. [6]
Коэфициент черноты излучения светящегося пламени зависит от концентрации взвешенных в нем частиц углерода, от толщины пламени, а также от длины волны. Коэфициент теплоотдачи взвешенных в пламени частиц углерода, вследствие весьма1 малых их размеров, получается весьма большим. Интенсивность теплообмена между газами светящегося пламени и взвешенными в нем излучающими частицами углерода приводит к тому, что разность их температур обычно составляет доли градуса, несмотря на потери тепла частицами путем излучения в окружающее пространство. [7]
Вполне вероятно также предположить, что чем выше степень черноты пламени и равномернее эта характеристика по толщине пламени, тем труднее получить неравномерность поля температур в пламени. [8]
 |
Зависимость излучательной. [9] |
Излучение пламени является функцией многих переменных, важнейшими из которых являются: состав топлива, соотношение топлива и воздуха, температуры топлива и воздуха, скорость смешения топлива и воздуха, толщина пламени, расстояние от горелки. Состав топлива оказывает очень большое влияние на светимость пламени. Трудно сжигать смолу без пламени и одинаково трудно создать пламя, когда сжигается доменный газ. [10]
Для масштаба времени Колмогорова время обращения вихря размером / к равно времени диффузии поперек вихря. Когда толщина пламени меньше, чем масштаб Колмогорова, система описывается как локально ламинарное пламя предварительно перемешанной смеси внутри турбулентного потока. [11]
 |
Варианты распределения температур в пламени. [12] |
Поэтому сущность косвенного направленного теплообмена заключается в получении возможно большего значения Q путем создания градиента температур по толщине пламени и приближении максимума температур к поверхности кладки. Удельное значение косвенного направленного теплообмена может быть весьма различным в зависимости от абсолютного значения AQ. [13]
Чем больше величина разности AQ K, тем быстрее может происходить нагрев в данных условиях. Поэтому сущность прямого направленного теплообмена заключается в получении возможно большего значения разности AQ K путем создания градиента температур по толщине пламени. Поверхность, прилежащая к зоне наивысших температур, получает больше тепла, чем противоположная, ибо слои пламени с меньшей температурой частично задерживают излучение более горячих слоев и тем самым экранируют кладку. Следовательно, для получения прямого направленного теплообмена наибольшей интенсивности необходимо, чтобы максимум температур в пламени располагался непосредственно у поверхности нагрева ( см. рис. 104, б); при этом величина градиента температур по толщине пламени будет иметь определяющее значение. [14]
Очевидно, что при такой форме зависимости излучения от длины волны цветовая температура пламени несколько выше его истинной температуры. Введение поправки на уменьшение коэфициента черноты пламени с ростом длины волны непосредственно к цветовой температуре невозможно, так как с увеличением плотности и толщины пламени коэфициент черноты приближается к единице и цветовая температура приближается к истинной температуре. Осуществить введение поправки на изменение гх возможно при измерении не цветовой температуры непосредственно, а двух яркостных температур в лучах двух длин волн, что позволяет рассчитать температуру пламени при условии отдельного определения ( приближенного) константы о в уравнении для степени черноты. Однако внесение поправок методом измерения двух яркостных температур не представляется надежным и может дать существенную остаточную погрешность, не говоря о значительном усложнении измерения. [15]
Страницы: 1 2 3