Cтраница 1
Толщина пристеночного слоя 8 очень мала. [1]
Толщина пристеночного слоя, подверженного структурному изменению, зависит в основном от конфигурации бокового отражателя, соотношения коэффициентов трения шаровой насадки и шара по плоскости и количества перегрузок активной зоны. Следовательно, если в начале эксплуатации бесканальной зоны объемная пористость пристеночного слоя больше средней объемной пористости, а скорость в нем выше средней по всему сечению, то при стабилизации структуры можно ожидать в пристеночном слое уменьшение скорости теплоносителя. [2]
Понятие о толщине пристеночного слоя является условным, так как не существует определенной границы, после которой силы вязкости были бы равны нулю; поэтому имеет смысл говорить лишь о порядке толщины пристеночного слоя. [3]
В плотном газе толщина пристеночного слоя ничтожно мала, и поэтому со стенкой взаимодействуют практически непосредственно граничные молекулы вязкого потока газа. Ударяясь о стенку, они теряют относительно стенки большую часть своей видимой скорости и практически принимают в видимом движении скорость стенки. Это взаимодействие выражают в виде граничного условия видимого прилипания к стенке движущихся молекул плотного газа. [4]
Если ( fw известна, то это дает возможность определить толщину пристеночного слоя. Более того, следующее дифференцирование дает возможность определить и другую величину, так что обе неизвестные ф № и б могут быть вычислены. [5]
Проникать текучая среда; 2) нарушается геометрическое подобие, так как толщина пристеночного слоя оказывается переменной и неизвестной. В самом деле, так как скорость резко падает по мере приближения к стенке, то потребуется лишь очень незначительное изменение толщины воображаемого пристеночного слоя, чтобы достигнуть в каждом сечении нужной скорости; таким образом, геометрическое подобие будет нарушено незначительно. [6]
В том случае, когда стенки русла ( трубы) шероховаты и высота выступов шероховатости А значительно больше толщины пристеночного слоя 8, ядром течения будет весь поток, за исключением лишь прилегающего к стенкам слоя жидкости толщиной А. [7]
Наконец, третья, пристеночная область, играющая в асимптотических теориях особо важную роль, так как изменение толщины пристеночного слоя является как раз той причиной, которая вызывает возникновение продольного градиента давления во внешнем потоке, обусловливает срыв потока с поверхности тела. Течение в ней, хотя описывается обычными по внешней форме уравнениями ламинарного пограничного слоя в несжимаемой жидкости, однако эти уравнения имеют принципиальную особенность - стоящий в правой части член dp / dxtyme не является заданным наперед, а должен быть определен в процессе решения из условия сращивания течения в пристеночной области с внешним сверхзвуковым потоком. Это условие сохраняет эллиптический характер уравнения движения в пристеночной области, так как оно вместе с известной нам по гл. [8]
Когда Букингем выводил свое уравнение ( VIII, б), он допускал достаточно произвольный вид для члена, характеризующего проскальзывание, в зависимости от толщины пристеночного слоя, которая является функцией R. В моей вышеупомянутой работе 1931 г. был введен пристеночный слой определенной толщины. [9]
Понятие о толщине пристеночного слоя является условным, так как не существует определенной границы, после которой силы вязкости были бы равны нулю; поэтому имеет смысл говорить лишь о порядке толщины пристеночного слоя. [10]
Может представлять интерес определение толщины пристеночного слоя и его подвижность. [11]
В более общих задачах об обтекании тел сквозь поверхность тела может происходить отсасывание или, наоборот, выдавливание жидкости. При некоторых условиях и в этих случаях толщина пристеночного слоя, где существенно влияние вязкости, имеет порядок Re -, так что для описания течения в этом слое можно пользоваться уравнениями Прандтля. Эти доказательства теряют, однако, силу в тех случаях, когда внутри пограничного слоя имеется зона обратных токов. Уравнения пограничного слоя широко используются также для решения задач о ламинарном смешении потоков, имеющих разные скорости, и о течениях в ламинарных струях. В этих задачах решения получены только для течений, в которых продольная составляющая скорости не меняет знак. [12]
При вынужденном движении кипящей жидкости на условия отрыва паровых пузырьков дополнительное влияние оказывает динамический напор потока. Вследствие гидродинамического воздействия потока на пузырек отрывной диаметр становится меньше и определяется толщиной пристеночного слоя кипящей жидкости. Толщина слоя изменяется в зависимости от числа Re и интенсивности процесса парообразования. [13]
Принимается, что по длине камеры максимальная скорость течения меняется по линейному закону от одного из указанных ее значений до другого. С подстановкой найденных таким образом величин ум в формулы (15.5) и (15.4) находятся толщина пограничного пристеночного слоя и распределение скоростей в его сечениях, а с подстановкой этих величин ум в формулу (15.7) выводится закон распределения скоростей в сечениях струйного пограничного слоя. В работе [29] указана также методика определения с помощью полученных опытных данных границы циркуляционной зоны. [14]
Проникать текучая среда; 2) нарушается геометрическое подобие, так как толщина пристеночного слоя оказывается переменной и неизвестной. В самом деле, так как скорость резко падает по мере приближения к стенке, то потребуется лишь очень незначительное изменение толщины воображаемого пристеночного слоя, чтобы достигнуть в каждом сечении нужной скорости; таким образом, геометрическое подобие будет нарушено незначительно. [15]