Cтраница 1
Толщина ламинарного слоя зависит от величины критерия Рейнольдса, уменьшаясь с увеличением последнего. [1]
Толщина ламинарного слоя, как известно из гидродинамики, зависит в данной системе только от критерия Рейнольдса. [2]
Толщина действительного пограничного ламинарного слоя одинакова как в случае диффузии, так и в случае теплопроводности, потому что тепло и диффундирующее вещество проходят через один и тот же слой. Несмотря на это, толщина условных пограничных слоев будет различной, так как она определяется разными способами для диффузии и для теплопроводности. Поскольку существует зависимость между коэффициентами конвективной теплоотдачи и коэффициентами массо-отдачи, постольку можно предполагать существование зависимости между толщинами условных пограничных слоев. [3]
Увеличение толщины ламинарного слоя приводит к уменьшению его устойчивости и на расстоянии от входа хнр ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный. При этом у поверхности стенки образуется ламинарный подслой. Петухова и Е. А. Красноще-кова переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный при течении жидкости по трубе наблюдался на расстоянии 2 - 20 диаметров от входа. [4]
В свою очередь толщина ламинарного слоя б обратно пропорциональна Re в степени, представляющей собой правильную дробь. Другими словами, б уменьшается с [ ростом скорости потока w и линейных размеров твердого тела. [5]
С возрастанием w уменьшается толщина ламинарного слоя каждой из фаз на границе их раздела, медленная молекулярная диффузия заменяется быстрой турбулентной, увеличивается поверхность контакта фаз и скорость ее обновления. [6]
Толщина диффузионного слоя больше толщины ламинарного слоя и лишь при Рг со становится равной последней. [7]
Зависимость для изменения угла ф по толщине ламинарного слоя может быть получена аналогичным путем. Предпочтение, оказанное здесь турбулентному слою, объясняется тем, что на рабочих лопатках на основной части их поверхности при вращении ротора пограничный слой является турбулентным. В кон-фузорной области, где течение в пограничном слое может быть ламинарным, как будет дальше показано, отклонение жидкости в радиальном направлении мало, и количественный учет его влияния не представляет интереса. [8]
На рис. 5 представлена зависимость между толщиной пограничного ламинарного слоя и числом Рейнольдса для различных диаметров труб. В том случае, когда толща пограничного слоя значительно превышает размер отлагающихся частичек парафина, формула ( 5) может быть применена и в области турбулентных течений. [9]
Как указывалось выше, при увеличении Re толщина ламинарного слоя 6Л уменьшается. Поэтому, когда имеем турбулентный поток в шероховатой трубе, то при малых Re толщина ламинарного слоя больше величины бугорков шероховатости, последние находятся внутри ламинарного слоя, обтекаются плавно ( безотрывно) и на сопротивление не влияют. По мере увеличения Re толщина 6Л уменьшается, бугорки шероховатости начинают выступать за пределы слоя и влиять на величину сопротивления. При больших Re толщина ламинарного слоя делается исчезающе малой, а бугорки шероховатости обтекаются турбулентным потоком с вихреобразованиями за каждым бугорком; этим и объясняется квадратичный закон сопротивления, имеющийся в данной области. [10]
Как указывалось выше, при увеличении Re толщина ламинарного слоя бл уменьшается, поэтому для турбулентного потока при малых Re толщина ламинарного слоя бслыне высоты бугорков шероховатости, последние находятся внутри ламинарного слоя, обтекаются плавно ( безотрывно) и на сопротивление не влияют. Но мере увеличения Re толщина бл уменьшается, бугорки шероховатости начинают выступать за пределы слоя и влиять па сопротивление. При больших Re толщина ламинарного слоя становится весьма мплой, а бугорки шероховатости обтекаются турбулентным потоком с вихрс-образовапшши за каждым бугорком; этим и объясняется квадратичный закон сопротивления, характерный для данной области. [11]
Как указывалось выше, при увеличении Re толщина ламинарного слоя бл уменьшается, поэтому для турбулентного потока при малых Re толщина ламинарного слоя больше высоты бугорков шероховатости, последние находятся внутри ламинарного слоя, обтекаются плавно ( безотрывно) и на сопротивление не влияют. По мере увеличения Re толщина бл уменьшается, бугорки шероховатости начинают выступать за пределы слоя и влиять на сопротивление. При больших Re толщина ламинарного слоя становится весьма малой, а бугорки шероховатости обтекаются турбулентным потоком с вихре-образованиями за каждым бугорком; этим и объясняется квадратичный закон сопротивления, характерный для данной области. [12]
Конечно, не может быть совпадения между толщиной ламинарного слоя, определенной гидродинамически и рассчитанной этим методом. Для Рг 1 толщина пограничного слоя, вычисленная из уравнения теплоотдачи, совпадает с толщиной, найденной гидродинамически. При Рг 1 толщина пограничного слоя, полученная из теплового расчета, меньше, чем вычисленная по гидродинамическим данным, а при Рг 1 - больше. [13]
Сходные понятия - интенсивность переноса импульса т и толщина ламинарного слоя & и - используются в гидравлике. Это позволяет выявить аналогию в переносе соответствующих субстанций: количества движения ( импульса) и теплоты, а если шире - то и вещества при массопереносе. [14]
С повышением скорости движения увеличивается турбулентность потока, уменьшается толщина пограничного ламинарного слоя, ускоряется интенсивность теплоотдачи. [15]