Толщина - доменная граница
Cтраница 2
Качественное объяснение этого состоит в следующем. Силы, обусловленные энергией магнитной анизотропии, наоборот, стремятся уменьшить толщину доменной границы, так как на протяжении этого слоя происходит поворот вектора намагниченности от одного направления легкого намагничивания к другому, что связано с увеличением энергии магнитной анизотропии. [16]
 |
Структура плоскопараллельных доменов в магнитном одноосном кристалле.| Структура переходного слоя между доменами. [17] |
Качественное объяснение этого состоит в следующем. Силы, обусловленные энергией магнитной анизотропии, наоборот, стремятся уменьшить толщину доменной границы, так как на протяжении этого слоя происходит поворот вектора намагниченности от одного направления легкого намагничивания к другому, что связано с увеличением энергии магнитной анизотропии. Благодаря этим двум противоположным тенденциям устанавливается определенная толщина доменной границы бгр, соответствующая минимальному значению удельной ( на единицу площади) энергии граничного слоя угр. [18]
 |
Структура плоскопараллельных доменов в магнитном одноосном кристалле.| Структура переходного слоя между доменами. [19] |
Качественное объяснение этого состоит в следующем. Силы, обусловленные энергией магнитной анизотропии, наоборот, стремятся уменьшить толщину доменной границы, так как на протяжении этого слоя происходит поворот вектора намагниченности от одного направления легкого намагничивания к другому, что связано с увеличением энергии магнитной анизотропии. Благодаря этим двум противоположным тенденциям устанавливается определенная толщина доменной границы бгр, соответствующая минимальному значению удельной ( на единицу площади) энергии граничного слоя - угр. [20]
 |
Структура переходного слоя между доменами. [21] |
Качественное объяснение этого состоит в следующем. Силы, обусловленные энергией магнитно анизотропии, наоборот, стремятся уменьшить толщину доменной границы, так как на протяжении этого слоя происходит поворот вектора намагниченности от одного направления легкого намагничивания к другому, что связано с увеличением энергии магнитной анизотропии. Благодаря этим двум противоположным тенденциям устанавливается определенная толщина доменной границы 6гр, соответствующая минимальному значению удельной ( на единицу площади) энергии граничного слоя угр - Значения бгр и УГР можно, в первом приближении, оценить на основании следующих рассуждений. [22]
Характерно, что эти оба сигнала имеют одинаковую интенсивность, определяемую восприимчивостью смещения. Соотношения (7.21), (7.25) и (7.26) наглядно иллюстрируют, к чему приводит неоднородность по толщине доменной границы коэффициента усиления и частоты ЯМР. [23]
Элементарным носителем информации в такой системе может служить уединенный магнитный домен. Последние в состоянии равновесия определяются толщиной магнитного слоя на магнитной ленте и, естественно, не могут быть меньше толщины доменной границы. В опытных образцах достигается формирование доменной структуры с доменами в несколько микрон или даже меньше. Использование магнитных барабанов и дисков с такими доменами позволяет получить на одном квадратном сантиметре их площади объем записи 106 - - 107 бит информации. Это, несомненно, очень высокая плотность, и ее практическое использование сразу же выдвигает новые проблемы - проблемы считывания и стабильности перемещения диска или барабана. Амплитуда биения при этом не должна превышать микрона. В последнее время в исследовательских лабораториях обсуждается вопрос о поисках других кандидатов в носители информации, каковыми могут быть магнитные солитоны разных типов. [24]
Наиболее существенным обстоятельством было многократное ( в сотни и тысячи раз) превышение длины волны магнитного поля по сравнению не только с толщиной доменных границ, но и с размерами образца. [25]
Режим быстрого перемагничивания тонкой ленты длительностью порядка микросекунд сопровождается образованием на внешних широких краях двух доменных границ, которые затем движутся внутрь, к центру. Дальнейшее рассмотрение этого процесса произведено со следующими допущениями: 1) ширина / ленты значительно больше ее толщины w ( рис. 10.19, а); 2) лента имеет бесконечную длину ( кривизна замкнутого витка пренебрежимо мала); 3) катушка возбуждения имеет вид проводящей тонкой пластины, прижатой к поверхности ленты; 4) в момент приложения к катушке возбуждения напряжения и ( t 0) лента намагничена до отрицательного насыщения - Bs, направленного вдоль положительного направления оси z; 5) толщина доменных границ пренебрежимо мала; 6) скорость перемагничивания ленты ( после достижения тока, соответствующего коэрцитивной силе Нс) ограничивается только вихревыми токами, создаваемыми движением доменной стенки. [26]
В пленках ЦМД-материалов, в отличие от случая неограниченной среды, доменные стенки являются скрученными, сильное размагничивающее поле ориентирует намагниченность вблизи поверхностей пленки вдоль нормали к плоскости доменной стенки. Толщина доменной границы в типичных ЦМД-материалах изменяется в пределах 10 - 100 нм. [27]
Его сторона, параллельная нормали к пленке, равна толщине последней. Одна из сторон основания равна толщине доменной границы XQ, а вторая - в несколько раз больше XQ. Согласно физике магнитных материалов XQ - наименьшая макроскопическая длина в ферромагнетиках, а ж2, - минимальная площадь устойчивой макроскопически малой неоднородности. Поэтому вертикальные блоховские линии могут стать кандидатами на роль бита информации при наиболее плотной планарной записи информации в магнитных материалах. Для оценки этой плотности примем толщину пленки равной десятку микрон. Это означает, в частности, что на 1 см2 пленки будет приходиться 2 103 доменных границ. [28]
Причем, как это было рассмотрено в [191-193], основное внимание будет обращено на уединенную доменную границу. В основу теоретических расчетов было положено, что колебания доменной границы, возбужденные в образце первичной акустической волной, будут сопровождаться возбуждением вторичных акустических волн. Как показывают расчеты, непосредственно со смещением границы связана падающая перпендикулярно ей продольная акустическая волна. Взаимодействие поперечных волн с доменной границей будет эффективно только благодаря выходу локальной намагниченности из плоскости доменной границы при ее колебаниях. Максимум взаимодействия первичной акустической волны с доменной границей приходится, как уже рассматривалось ранее, на область длин волн порядка толщины доменной границы. [29]
Страницы: 1 2