Cтраница 3
Начав с точки, соответствующей температуре 300, двигаемся по пунктирной линии / /, по горизонтали до пересечения с кривой, соответствующей 0 08, после чего поворачиваем к ординате толщин для плоской стенки, на которой предварительно фиксируем толщину слоя в 110 мм. Умножив найденную величину на поправочный множитель 1 1 по табл. 10 приложения для заданных температурных условий, мы находим толщину 120 мм. Отсюда продолжаем движение по горизонтали до пересечения с кривой для диаметра 216 Мм и опускаемся на шкалу толщин, где фиксируем искомую толщину 90 мм. [31]
Рассмотрим тонкие пластины переменной толщины, находящиеся в обобщенном плосконапряженном состоянии. К краям пластины приложены растягивающие усилия. Обозначим через х и у декартовы координаты в срединной плоскости пластины, являющейся плоскостью симметрии, а через 2h ( x, у) - искомую толщину пластины. [32]
Поясним смысл граничных условий. Первое из них не вызывает сомнений, так как по условию прилипания на стенке при у О продольная составляющая скорости wx равна нулю; рассматривается непроницаемая стенка, поэтому поперечная составляющая скорости wv у поверхности стенки также равна нулю. Переход wx к Wx осуществляется асимптотически и поэтому, строго говоря, он имеет место при у - - оо, но при этом вопрос о толщине пограничного слоя теряет смысл. Однако практически величина wx достигает значения wlt близкого к Wx ( при продольном обтекании пластины Wx We), например, Wj 0 99 Wx в очень тонком слое, толщина которого иногда принимается за искомую толщину пограничного слоя. [33]
На предметный столик микроскопа помещают между скрещенными, николями кварцевую пластинку так, чтобы она имела наиболее интенсивную окраску. Для этого, вращая столик микроскопа с пластинкой, предварительно находят положение наибольшего затемнения поля зрения, а затем поворачиват столик микроскопа на 45 против часовой стрелки. Вводят в прорезь 5 кварцевый клин и наблюдают получающееся изменение интерференционных окрасок при движении клина: они или падают до черной или повышаются в порядке шкалы Ньютона. Во втором случае столик следует повернуть на 90, и тогда компенсация разности хода ( получение затемнения) может быть достигнута без труда. Зная толщину клина для окраски соответствующего порядка ( погашенной при наложении на пластинку), находят искомую толщину пластинки по таблице интерференционных окрасок при скрещенных и параллельных николях. [34]