Дискретность - структура - кристалл
Cтраница 1
Дискретность структуры кристалла несущественна, когда длина упругой ( звуковой) волны К много больше постоянной решетки - среднего расстояния между ближайшими атомами в кристалле. [1]
Дискретность структуры кристалла при этом не была учтена. [2]
Таким дискретность структуры кристалла не учитывается; кристалл в приближении Дебая заменяется упругим континиумом. Описывая бания как звуковые волны, следует принять, что в данном нии могут распространяться продольные колебания направления распространения волны) и поперечные, с перпендикулярными составляющими. При нахождении спектральной функции для упругих колебаний в теории Дебая делаются некоторые дальнейшие упрощения. В частности, предполагается, что скорость распространения колебаний ( для продольных колебаний эту ну обозначим сг, для поперечных ct) не зависит от частоты дисперсия отсутствует. Допускается также, что скорости сг и ct не зависят от направления распространения волны, - анизотропия кристалла не учитывается. Следовательно, кристалл в приближении Дебая - не только непрерывная, но и изотропная среда. [3]
Неупругие силы первого типа обусловлены дискретностью структуры кристалла и атомным характером ядра дислокации. Эти силы определяют сопротивление кристалла перемещению дислокации. Сила торможения зависит от вида дислокации, от модели ядра дислокации и от наличия различных примесей в кристалле. [4]
Область длин волн, в которой дискретность структуры кристалла несущественна, определяется условием X R0, где R0 - расстояние между ближайшими атомами в кристалле. Приближение Дебая состоит в том, что спектральная функция, соответствующая низким частотам, экстраполируется на область высоких частот: во всей области частот колебания атомов кристалла описываются как колебания непрерывной упругой среды. Таким образом, дискретность структуры кристалла не учитывается; кристалл в приближении Дебая заменяется упругим континиумом. Описывая колебания как звуковые волны, следует принять, что в данном направлении могут распространяться продольные колебания ( смещения вдоль направления распространения волны) и поперечные, с двумя взаимно перпендикулярными составляющими. При нахождении спектральной функции для упругих колебаний в теории Дебая делаются некоторые дальнейшие упрощения. В частности, предполагается, что скорость распространения колебаний ( для продольных колебаний эту величину обозначим сг, для поперечных ct) не зависит от частоты колебаний - дисперсия отсутствует. Допускается также, что скорости сг и ct не зависят от направления распространения волны, - анизотропия кристалла не учитывается. Следовательно, кристалл в приближении Дебая - не только непрерывная, но и изотропная среда. [5]
Вторая часть силы S всецело обусловлена дискретностью структуры кристалла и атомным строением ядра дислокации. В частности, перемещающиеся вместе с дислокацией искажения кристаллической решетки на ее оси вызывают перестройку ядра дислокации при ее движении, что создает определенное торможение дислокации. Наконец, существует статическая составляющая силы S, аналогичная в некотором смысле силе сухого трения. [6]
В реальном кристалле доменная стенка оказывается закрепленной и безотносительно к дискретности структуры кристалла. Она может закрепляться дефектами и не-однородностями кристалла, его границами. Взаимодействия, вызывающие закрепление стенки, могут иметь различную природу. Мы укажем здесь только одну из причин. [7]
На колебания с высокими частотами ( малыми длинами волн) влияет дискретность структуры кристалла. Приближение Дебая состоит в том, что функция ( IV. [8]
Объяснить зависимость Cv - - Т при высоких температурах удается только при учете ангармоничности колебаний. Дискретность структуры кристалла при этом не была учтена. В теории Дебая спектр упругих колебаний экстраполируется также и на высокие частоты. [9]
Колебания с малыми частотами ( большими длинами волн) представляют собой звуковые волны, и их можно описывать как колебания непрерывной упругой среды. Область длин волн, в которой дискретность структуры кристалла несущественна, определяется условием 3 Rn, где RO - расстояние между ближайшими атомами в кристалле. [10]
 |
Кривые Дебая ( сплошная и Эйнштейна ( пунктирная при SD 0 756 Е. [11] |
Су 3R) вытекает из формул гармонического приближения самого общего вида и не связано с предположением cv о характере распределения - частот. Объяснить зависи-мость Cv - Т при высоких температурах удается только при учете ангармоничности колебаний. Дискретность структуры кристалла при этом не была учтена. В теории Дебая спектр упругих колебаний экстраполируется также и на высокие частоты. Весьма грубым упрощением в теории Дебая является также допущение об изотропности кристалла, в силу которого скорость распространения упругих колебаний в различных направлениях принимается одинаковой. Таким образом, что касается спектральной функции g ( v), модель Дебая чрезвычайно груба. [12]
Область длин волн, в которой дискретность структуры кристалла несущественна, определяется условием X R0, где R0 - расстояние между ближайшими атомами в кристалле. Приближение Дебая состоит в том, что спектральная функция, соответствующая низким частотам, экстраполируется на область высоких частот: во всей области частот колебания атомов кристалла описываются как колебания непрерывной упругой среды. Таким образом, дискретность структуры кристалла не учитывается; кристалл в приближении Дебая заменяется упругим континиумом. Описывая колебания как звуковые волны, следует принять, что в данном направлении могут распространяться продольные колебания ( смещения вдоль направления распространения волны) и поперечные, с двумя взаимно перпендикулярными составляющими. При нахождении спектральной функции для упругих колебаний в теории Дебая делаются некоторые дальнейшие упрощения. В частности, предполагается, что скорость распространения колебаний ( для продольных колебаний эту величину обозначим сг, для поперечных ct) не зависит от частоты колебаний - дисперсия отсутствует. Допускается также, что скорости сг и ct не зависят от направления распространения волны, - анизотропия кристалла не учитывается. Следовательно, кристалл в приближении Дебая - не только непрерывная, но и изотропная среда. [13]
Страницы: 1