Дискретность - уровни
Cтраница 1
Дискретность уровней, конечно, должна сказаться на величине средней энергии колебания. [1]
Дискретность уровней отчетливо проявляется на спектрах разреженных газов, которые состоят из отдельных узких линий, при этом каждый газ имеет свой специфический спектр. Дело в том, что при переходе электрона с одного уровня на другой излучается или поглощается свет определенной частоты со, равной разности энергий этих уровней, деленной на постоянную Планка П 1 05 - 10 - 27 эрг / сек. [2]
Однако дискретность уровней становится заметной лишь для систем, имеющих микро-скопич. Ua g Нг / та2), имеющей вид, изображенный на рис. 3, связанное состояние может вообще отсутствовать. Так, протон и нейтрон с антипараллельными спинами не образуют связанной системы, несмотря на существование сил притяжения между ними. Аналогичным образом не существует связанного состояния двух нейтронов - бинейтрона. [3]
Мы видели, что дискретность уровней в металле исчезает по мере увеличения его размера. Можно ожидать поэтому, что наличие малых потенциальных ящиков внутри металла должно привести к дискретности уровней. [4]
 |
Двумерное сечение пространства вектора П. Каждая точка представляет квантовое состояние. [5] |
Выражение ( VI 1.25) выведено в предположении, что дискретность уровней не играет существенной роли, - число п достаточно велико. Зависимость ( VI 1.25) соответствует квазиклассическому рассмотрению. [6]
Проанализируем требования к передаточным характеристикам элементарных цифровых схем, которые обеспечивают дискретность уровней и незатухание цифровых сигналов-в цепочке последовательно соединенных схем. [7]
Теоретические и экспериментальные исследования в частности изучение атомных спектров, показали, что, подобно атому водорода, многоэлектронные атомы обладают дискретными энергетическими уровнями. Дискретность уровней обусловлена главным образом наличием в атоме ряда электронных, слоев с определенными значениями радиуса. Каждый электронный слой можно схематически представить как совокупность стационарных эллиптических орбит. [8]
Действительно, дискретность энергетических уровней, принимаемая в квантовой теории, лишь косвенно связана со стремлением энтропии к нулю. Точнее говоря, дискретность уровней сама по себе не означает, что убывание энтропии может быть заметно при температурах, достижимых в эксперименте, поскольку энергетические уровни больших ( макроскопических) систем расположены слишком близко друг к другу, чтобы их можно было различать в термодинамических экспериментах. Даже при самой низкой температуре, достигнутой в экспериментах, нельзя, вообще говоря, утверждать, что система находится в своем наинизшем квантовом состоянии. Тем не менее измеренные на опыте кривые AS ( Г), если их экстраполировать, начиная от экспериментально достижимых температур, стремятся к нулю по мере убывания температуры. Объяснение состоит в том, что асимптотические законы термодинамики при Т - О определяются плотностью энергетических уровней вблизи состояния с наинизшей энергией. Плотности уровней всех известных систем действительно стремятся к нулю с уменьшением энергии таким образом, что энтропия стремится к нулю при этих температурах. [9]
Мы видели, что дискретность уровней в металле исчезает по мере увеличения его размера. Можно ожидать поэтому, что наличие малых потенциальных ящиков внутри металла должно привести к дискретности уровней. [10]
Мы видели, что дискретность уровней в металле исчезает по мере увеличения его размера. Можно ожидать поэтому, что наличие малых потенциальных ящиков внутри металла должно привести к дискретности уровней. [11]
В спектральных приборах с малой разрешающей силой полосы кажутся сплошными и их линейчатое строение обнаруживается лишь в более мощных приборах. Однако в жидкостях, растворах и твердых телах непериодические тепловые движения и взаимодействие молекул искажают дискретность уровней и линии действительно расплываются в сплошные полосы. [12]
Так как кинетическое уравнение основано на квазиклассическом описании состояния электронов, при котором электрону одновременно приписывается определенная координата г и квазиимпульс р - bk, то при выполнении условия (4.33), когда тепловая энергия электрона сравнима или мала по сравнению с дискретностью уровней его энергии, кинетическое уравнение неприменимо. [13]
 |
Схема распознавания объекта по адаптивным эталонам в. [14] |
Математическое описание формы эталона 3 представляет собой формализованную модель трехмерной геометрии и оптических свойств поверхности эталонного образца. Условия наблюдения и освещения 4 - это информация о положении источников света, положении и ориентации датчика, с помощью которого было получено анализируемое изображение, а также фокусное расстояние аппаратуры датчика, коэффициент поглощения среды и др. Установка номера 5 пирамиды сводится к установке степени дискретизации синтезируемого эталона в соответствии со степенями дискретности уровней пирамиды анализируемого изображения. [15]
Страницы: 1 2