Торможение - электрон
Cтраница 1
Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки происходит по-разному: одни из них тормозятся мгновенно на поверхности анода, что соответствует максимальной энергии фотона ( уравнение ( V. [2]
 |
График зависимости коэффициента уси ления кремниевого дир-да от плотности тока электронного луча. / - теоретическая кривая при 8кр 2 мА / см2. 2 - при Uy 16 кВ, U 30 В, р 10 000 Ом-си. [3] |
При торможении электрона в полупроводнике энергия расходуется в основном на генерацию электронно-дырочных пар и на возбуждение колебаний кристаллической решетки. [4]
При торможении электронов анодом трубки только ничтожная доля кинетической энергии их переходит в энергию рентгеновского излучения, основная же часть ее переходит в теплоту, разогревая анод, и, следовательно, теряется бесполезно. [6]
 |
Спектральные кривые. [7] |
При торможении электронов на аноде их кинетическая энергия переходит в энергию одного или ( последовательно) нескольких квантов: mv2 / 2 - eUhv - - p, где р-энергия, которую имеет электрон после первого столкновения с атомом. [8]
При торможении электронов в материале анода их энергия превращается в электромагнитную, излучаемую в виде фотонов. В соответствии с физическим процессом, при котором происходит превращение энергии, это излучение называется тормозным. Тормозное излучение имеет непрерывный спектр. Участок поверхности мишени, на котором происходит торможение электронов, называется действительным фокусным пятном рентгеновской трубки. Размер и форма рентгеновского пятна являются важнейшими параметрами, определяющими возможность получения качественного снимка на рентгеновской пленке. [9]
 |
Зависимость ЕПр. [10] |
Это вызвано торможением электронов в зоне проводимости при их взаимодействии с ионами узлов кристаллической решетки. Чем больше площадь электродов, тем большее число дефектов в диэлектрике попадает в объем между электродами. [11]
Точнее говоря, торможение электронов происходит не только при столкновениях, но и при непрерывном взаимодействии с ионами на далеких расстояниях. В дальнейшем, рассматривая случайные процессы, мы увидим, каким образом такое непрерывное взаимодействие приближенно описывается как кулоновские столкновения. [12]
Потеря энергии означает торможение электрона, уменьшающее радиус орбиты. Расчеты показывают, что ра - диациоиное торможение делает работу бетатрона практически невозможной при энергиях электронов более 500 Мэв. [13]
Таким образом, радиационное торможение электронов кладет предел ускорению и определяет максимальную возможную энергию Wft, достижимую в данном ускорителе. [14]
 |
Распределение интенсивности рентгеновских лучей в сплошном спектре. [15] |
Страницы: 1 2 3 4 5