Точка - образец
Cтраница 2
 |
Электротензойетрированне. вают на исследуемый участок де. [16] |
Тензометр представляет собой прибор, позволяющий измерять изменение длины между двумя точками образца при приложении нагрузки. [17]
Принцип работы механического тензометра основан на замере расстояния между какими-либо двумя точками образца до и после нагружения. Отношение приращения базы А / к / дает значение среднего удлинения - по направлению установки тензометра. [18]
Тензометр представляет собой прибор, позволяющий измерять изменение длины между двумя точками образца при приложении нагрузки. Величину напряжений определяют косвенно через упругую деформацию на основании закона Гука. [19]
Принцип работы механического тензометра основан на замере расстояния между какими-либо двумя точками образца до и после нагружения. Отношение приращения базы Д / к / дает значение среднего удлинения по направлению установки тензометра. [20]
Тензометр представляет собой прибор, позволяющий измерять изменение длины между двумя точками образца при приложении нагрузки. Величину напряжений определяют косвенно через упругую деформацию на основании закона Гука. [21]
При растяжении первые фигуры деформации обычно появляются внезапно и в тех точках образца или вблизи них, где начинается его утолщение в месте перехода от средней части к головке. Последовательность возникновения этих линий показана на эскизах обеих сторон плоского образца ( фиг. [22]
Кинематическое подобие заключается в постоянстве отношения скоростей и направления движения в подобно расположенных точках образца и модели. [23]
На рис. 1 показано распределение скорости звука в различ - 1ых точках образца вдоль испытуемого участка. По оси абсцисс тложены координаты точек ( мест), в которых производилось мерение скорости звука, а по оси ординат некоторая вели-шна а, пропорциональная изменению скорости звука. Положи - - ельные значения а соответствуют уменьшению скорости звука. [24]
Относительным сдвигом при кручении f называется отношение разности между длинами дуг поворота точек образца, расположенных по концам расчетной длины к расстоянию между ними. [25]
Измерения проводятся после достижения установившегося режима, при котором температура в каждой точке образца изменяется по периодическому закону. Запись кривых изменения температуры во времени в двух точках образца производится при этом режим-е по нескольку раз. [26]
Если мы имеем систему одинаковых спинов, заселенности уровней которой в одной точке образца отличаются от засе-ленностей в других точках, то процесс опрокидывания спинов будет стремиться выровнять разности заселенностей по всему образцу. Этот процесс известен под названием спиновой диффузии. По существу он создает однородную спиновую температуру по всему образцу, и без него концепция спиновой температуры была бы термодинамически бессмысленной или по крайней мере тривиальной, как в случае одиночного спина. Процесс спиновой диффузии особенно важен в методах динамической поляризации ядер лигандов ( § 12 гл. Благодаря спиновой диффузии происходит постепенный перенос поляризации от лигандных ядер, соседних с парамагнитным ионом, к более удаленным ядрам. Ядра, находящиеся вблизи парамагнитного иона, поляризуются через их взаимодействие с ионом, когда приложено сильное поле СВЧ с частотой электронного резонанса. Конечно, существует барьер процесса диффузии для ближайших лигандных ядер, поскольку они находятся в различных локальных полях вследствие их близости к парамагнитному иону и, таким образом, имеют иную резонансную частоту, чем более удаленные лигандные ядра. Процесс поляризации более удаленных ядер включает поток энергии от парамагнитного иона, источником которого должно быть осциллирующее поле с частотой электронного резонанса. Отсюда возникает возможность проведения экспериментов по ДЭЯР на этих ядрах. Очевидно, что процесс такого ДЭЯР на удаленных ядрах тесно связан с процессом динамической поляризации ядер, как и следует ожидать из аналогичных вычислений, приведенных в § 12 и 13 гл. Он также связан с тем, что главными агентами релаксации ядерных спинов в твердом теле очень часто являются парамагнитные ионы, которые находятся в значительно более тесном контакте с решеткой, чем ядерная спин-система. [27]
 |
Общий вид прибора для определения. [28] |
Отметим в заключение, что дополнение рассмотренного метода измерением температуры еще в одной точке образца 7 з ( з 2п) позволяет определять все теплофизические характеристики в течение одного опыта, не прибегая к смене режимов. [29]
Для определения температуропроводности методом квазистационарного теплового режима необходимо измерить перепад температур между двумя точками образца, например между центром и боковой поверхностью цилиндрического образца. Этого измерения достаточно для расчета температуропроводности при известном характеристическом размере исследуемого объекта. [30]
Страницы: 1 2 3 4