Точка - отражатель
Cтраница 1
Точки отражателя, лежащие вне этой кривой, посылают свет в область, ограниченную каустикой, точно так же, как и точки, лежащие внутри кривой. [1]
В первом случае ЭО аберрационных точек отражателя пересекают оптическую ось, во втором - не пересекают. Для малых расстоянии от прибора знак угловой аберрации имеет значение, ибо он определяет характер свечения точек отражателя. Действительно, при отрицательном знаке аберрации точки видны светлыми с того участка оптической оси, на котором ЭО пересекают ее. При положительном знаке аберрации точки не будут видны светлыми при перемещении по оптической оси для любого расстояния от прибора вплоть до бесконечно большого. Таким образом, значение осевой силы света прибора для конечных расстояний зависит от знака аберрации. Для практически бесконечных расстояний ( когда угловой размер отражателя исчезающе мал) знак аберрации не имеет значения, так как две точки с одинаковой аберрацией разных знаков будут светлыми на равных угловых расстояниях от оптической оси. Правда, при Даа светит точка той меридиональной полуплоскости, которая содержит направление наблюдения, а при - Даа светит точка, лежащая в противоположной полуплоскости. [2]
Для расстояний Ж / max все точки отражателя темные. [3]
Найдем геометрическое место точек отражателя М, для которых его наблюдаемость приемником Р2 постоянна. Очевидно, это множество точек, для которых 1 / К1 К1 - сопз. [4]
В первом случае ЭО аберрационных точек отражателя пересекают оптическую ось, во втором - не пересекают. Для малых расстоянии от прибора знак угловой аберрации имеет значение, ибо он определяет характер свечения точек отражателя. Действительно, при отрицательном знаке аберрации точки видны светлыми с того участка оптической оси, на котором ЭО пересекают ее. При положительном знаке аберрации точки не будут видны светлыми при перемещении по оптической оси для любого расстояния от прибора вплоть до бесконечно большого. Таким образом, значение осевой силы света прибора для конечных расстояний зависит от знака аберрации. Для практически бесконечных расстояний ( когда угловой размер отражателя исчезающе мал) знак аберрации не имеет значения, так как две точки с одинаковой аберрацией разных знаков будут светлыми на равных угловых расстояниях от оптической оси. Правда, при Даа светит точка той меридиональной полуплоскости, которая содержит направление наблюдения, а при - Даа светит точка, лежащая в противоположной полуплоскости. [5]
Для обозначения и фиксирования любой точки активной поверхности отражателя обычно пользуются двумя системами координат - полярной г, ф, гр и прямоугольной А, У, Z. Система координат г, ф, г з ( см. рис. 1.14) строится таким образом, что через фиксируемую точку отражателя М проводится плоскость Q, проходящая через оптическую ось OZ. Эта плоскость называется меридиональной, или продольной. [6]
 |
Зависимость / р ( Р в профиль - Кривые потерь света в. [7] |
Линзовый рассеиватель работает с параболоидиым отражателем, поэтому на него падает не параллельный пучок лучей, а расходящийся. Причем каждая точка отражателя посылает на рассеиватель ЭО определенных угловых размеров. [8]
Уже указывалось, что на линзы рассеивателя падают расходящиеся пучки лучей, представляющие собой ЭО точек поверхности отражателя. Однако, рассматривая одну точку линзы ( см. рис. 5.33), можно сделать заключение о том, что на нее тоже падает пучок лучей. Причем этот пучок образуется рядом точек отражателя, посылающих по одному лучу на рассматриваемую точку. Одна точка отражателя пошлет на рассматриваемую точку линзы осевой луч ЭО, другие точки пошлют на ту же точку краевые лучи своих ЭО и, наконец, имеются точки, посылающие промежуточные лучи между осевыми и краевыми лучами. Совокупность лучей, посылаемых на точку линзы группой точек отражателя, образуют падающий пучок лучей, угловые размеры которого Рис 533 профильное сечение равны угловым размерам ЭО участ - главной меридиональной ка отражателя действующего на эту точку. [9]
Нетрудно убедиться, что одной из таких поверхностей является поверхность второго порядка Y2 X2 - 2pZ, образованная вращением параболы вокруг оси OZ и называемая параболоидом вращения. Действительно, для этого достаточно вспомнить определение диаметра параболы ( рис. 3.7), как прямой параллельной оси параболы, и свойство нормали быть биссектрисой угла между фокальным радиусом-вектором и диаметром, проходящим через точку касания. Следовательно, любой фокальный луч, упавший на некоторую точку отражателя, ориентируемую полярным углом ф, составит с нормалью угол а ф / 2 и после отражения пойдет параллельно оптической оси. [10]
Уже указывалось, что на линзы рассеивателя падают расходящиеся пучки лучей, представляющие собой ЭО точек поверхности отражателя. Однако, рассматривая одну точку линзы ( см. рис. 5.33), можно сделать заключение о том, что на нее тоже падает пучок лучей. Причем этот пучок образуется рядом точек отражателя, посылающих по одному лучу на рассматриваемую точку. Одна точка отражателя пошлет на рассматриваемую точку линзы осевой луч ЭО, другие точки пошлют на ту же точку краевые лучи своих ЭО и, наконец, имеются точки, посылающие промежуточные лучи между осевыми и краевыми лучами. Совокупность лучей, посылаемых на точку линзы группой точек отражателя, образуют падающий пучок лучей, угловые размеры которого Рис 533 профильное сечение равны угловым размерам ЭО участ - главной меридиональной ка отражателя действующего на эту точку. [11]
Зеркальные отражатели приборов прожекторного класса должны иметь форму, удовлетворяющую требованию максимальной концентрации светового потока источника. Это предполагает вполне определенный ход фокальных падающих и отраженных световых лучей. В любой меридиональной плоскости фокальный луч, падающий на отражатель под некоторым углом ф к оптической оси OZ, после отражения должен пойти параллельно этой оси. В аналитической геометрии известен ряд поверхностей, удовлетворяющих этому условию, и задачей оптического расчета является определение координат точек отражателя, а также установление его основных параметров. [12]
Уже указывалось, что на линзы рассеивателя падают расходящиеся пучки лучей, представляющие собой ЭО точек поверхности отражателя. Однако, рассматривая одну точку линзы ( см. рис. 5.33), можно сделать заключение о том, что на нее тоже падает пучок лучей. Причем этот пучок образуется рядом точек отражателя, посылающих по одному лучу на рассматриваемую точку. Одна точка отражателя пошлет на рассматриваемую точку линзы осевой луч ЭО, другие точки пошлют на ту же точку краевые лучи своих ЭО и, наконец, имеются точки, посылающие промежуточные лучи между осевыми и краевыми лучами. Совокупность лучей, посылаемых на точку линзы группой точек отражателя, образуют падающий пучок лучей, угловые размеры которого Рис 533 профильное сечение равны угловым размерам ЭО участ - главной меридиональной ка отражателя действующего на эту точку. [13]
Страницы: 1