Точка - поджигание
Cтраница 1
 |
Зависимость длины пред-детонационного участка от пористости ( тэн. [1] |
Точка поджигания А соответствует, как правило, началу возникновения конвективного горения. [2]
Точка поджигания размещается в нижней части реактора, чтобы пламя могло распространяться снизу вверх. Энергия источника поджигания должна быть достаточна для того, чтобы ее дальнейшее увеличение практически не влияло на результаты измерений. Эти результаты должны определить истинные значения предельных условий, при которых еще возможно стационарное невозмущаемое распространение пламени в бесконечном пространстве. Последовательное проведение ряда опытов, в которых варьируется состав или начальное давление, позволяет найти критические условия распространения пламени. Помимо должной точности дозировки и устранения искажений, связанных с гасящим действием стенок, при измерениях необходимо гарантировать также достаточную энергию поджигающего импульса. [3]
Количественной характеристикой склонности к переходу горения ВВ в детонацию является величина преддетонационного участка Lnpi т.е. расстояние от точки поджигания до места возникновения детонации. Данная величина позволяет сравнить различные классы ВВ по их склонности к возникновению детонации. [4]
 |
Схематическое изображение ( а и фотография ( 6 внутреннего канала оболочки после перехода горения в детонацию. [5] |
На рис. 83 представлены схематическое изображение а и фотография б деформированного после опыта канала толстостенной оболочки, где А - точка поджигания исследуемого пористого образца, AD - преддетонационный участок, DE - участок детонации. [6]
На каждой концентрации смеси производят не менее 20 поджиганий в оболочке; концентрация, при которой получено 50 % передач, считается минимальной, а зазор, соответствующий этой концентрации, критическим. Полученный таким образом зазор проверяют не менее чем при трех различных положениях точки поджигания смеси в оболочке относительно внутренней кромки фланцев. В качестве критического принимают наименьший из всех полученных зазоров. [7]
Существенно то обстоятельство, что с формально математических позиций система уравнений (3.39) - (3.40) не имеет решения, и стационарное горение вообще невозможно. Если скорость реакции в исходном состоянии Ф ( йоь Го) 0, то горючая среда, находящаяся в достаточно длинной трубе, может превратиться в продукты сгорания до того, как пламя приблизится от точки поджигания к заданной зоне. При этом горючая среда вообще не может быть составлена и сохранена. Поскольку при любом состоянии горючей среды скорость реакции в ней сколь угодно мала, но конечна, само представление о стационарном распространении пламени является приближенным, однако такое приближение исчеза-юще мало отличается от истины. Для преодоления этой чисто математической трудности необходимо ввести дополнительное условие: приравнять нулю скорость реакции при ТТо и найти метод количественного выражения решения при таком условии. Заметим, что в процессе разработки теории нормального горения возникало немало осложнений и путаницы, связанных с ошибочными высказываниями по вопросу о безусловной физической обоснованности такой аппроксимации. [8]
Существенно то обстоятельство, что с формально математических позиций система уравнений (3.39) - (3.40) не имеет решения, и стационарное горение вообще невозможно. Если скорость реакции в исходном состоянии Ф ( аи; Г0) 0, то горючая среда, находящаяся в достаточно длинной трубе, может превратиться в продукты сгорания до того, как пламя приблизится от точки поджигания к заданной зоне. При этом горючая среда вообще не может быть составлена и сохранена. Поскольку при любом состоянии горючей среды скорость реакции в ней сколь угодно мала, но конечна, само представление о стационарном распространении пламени является приближенным, однако такое приближение исчеза-юще мало отличается от истины. Для преодоления этой чисто математической трудности необходимо ввести дополнительное условие: приравнять нулю скорость реакции при ТТ0 и найти метод количественного выражения решения при таком условии. Заметим, что в процессе разработки теории нормального горения возникало немало осложнений и путаницы, связанных с ошибочными высказываниями по вопросу о безусловной физической обоснованности такой аппроксимации. [9]
Существенно то обстоятельство, что с формально математических позиций система уравнений (3.39) - (3.40) не имеет решения, и стационарное горение вообще невозможно. Если скорость реакции в исходном состоянии Ф ( аи; Т0) 0, то горючая среда, находящаяся в достаточно длинной трубе, может превратиться в продукты сгорания до того, как пламя приблизится от точки поджигания к заданной зоне. При этом горючая среда вообще не может быть составлена и сохранена. Поскольку при любом состоянии горючей среды скорость реакции в ней сколь угодно мала, но конечна, само представление о стационарном распространении пламени является приближенным, однако такое приближение исчеза-юще мало отличается от истины. Для преодоления этой чисто математической трудности необходимо ввести дополнительное условие: приравнять нулю скорость реакции при ТТ0 и найти метод количественного выражения решения при таком условии. Заметим, что в процессе разработки теории нормального горения возникало немало осложнений и путаницы, связанных с ошибочными высказываниями по вопросу о безусловной физической обоснованности такой аппроксимации. [10]
Здесь образец размерами 457 X 25 мм поджигают снизу пламенем бунзеновской горелки. Если за это время не происходит воспламенения, материал считается негорючим. Если пламя после удаления горелки распространилось не более чем на 76 мм, считая от точки поджигания, материал считают самозатухающим, если более чем на 76 мм, - горючим. [11]
Вопрос о тепловых потерях, как видно из дальнейшего, имеет определяющее значение для решения задач обеспечения взрыво-безопасности. При стационарном распространении пламени происходит интенсивный перенос тепла кондукцией в холодную исходную горючую среду. Однако этот процесс не связан с тепловыми потерями из зоны горения. Отвод тепла из каждого егораю-щего слоя газа в соседний, еще не реагировавший, в точности скомпенсирован эквивалентным подводом тепла в тот же слой на предыдущем этапе, когда он сам был холодным. Нестационарный, некомпенсированный нагрев происходит в начальный момент - при поджигании горючей среды исходным импульсом. Однако по мере удаления пламени от точки поджигания это дополнительное количество тепла распределяется между все возрастающим количеством продуктов сгорания, и его роль в дополнительном нагревании непрерывно снижается. [12]
Вопрос о тепловых потерях, как видно из дальнейшего, имеет определяющее значение для решения задач обеспечения взрыво-безопасности. При стационарном распространении пламени происходит интенсивный перенос тепла кондукцией в холодную исходную горючую среду. Однако этот процесс не связан с тепловыми потерями из зоны горения. Отвод тепла из каждого groparo - щего слоя газа в соседний, еще не реагировавший, в точности скомпенсирован эквивалентным подводом тепла в тот же слой на предыдущем этапе, когда он сам был холодным. Нестационарный, некомпенсированный нагрев происходит в начальный момент - при поджигании горючей среды исходным импульсом. Однако пол мере удаления пламени от точки поджигания это дополнительное количество тепла распределяется между все возрастающим количеством продуктов сгорания, и его роль в дополнительном нагревании непрерывно снижается. [13]
Вопрос о тепловых потерях, как видно из дальнейшего, имеет определяющее значение для решения задач обеспечения взрыво-безопасности. При стационарном распространении пламени происходит интенсивный перенос тепла кондукцией в холодную исходную горючую среду. Однако этот процесс не связан с тепловыми потерями из зоны горения. Отвод тепла из каждого groparo - щего слоя газа в соседний, еще не реагировавший, в точности скомпенсирован эквивалентным подводом тепла в тот же слой на предыдущем этапе, когда он сам был холодным. Нестационарный, некомпенсированный нагрев происходит в начальный момент - при поджигании горючей среды исходным импульсом. Однако па мере удаления пламени от точки поджигания это дополнительное количество тепла распределяется между все возрастающим коли-чес. [14]
Страницы: 1