Точка - приложение - момент
Cтраница 1
Точка приложения момента М делит балку на два участка; первый ВС и второй АС. [1]
Точка приложения момента М делит балку на два участка: первый ВС и второй АС. [2]
Следует отметить изломы на кривых 1 / J с вершинами в точках приложения момента. Причем, если он находится на консольном конце стержня, то появлению сдвига в заполнителе препятствует жесткая диафрагма. Прогиб при этом минимален. Максимальные значения исследуемых параметров достигаются, когда момент приложен в середине стержня. [3]
Знак сосредоточенного момента ( пары) в уравнении моментов не зависит от взаимного расположения точки приложения момента и точки, относительно которой уравнение составляется. Точка приложения пары не требует точного задания, так как по свойству пары ее можно переносить в любую точку тела, не меняя воздействия на тело. [4]
Например, если под Pi понимать внешний момент, то k представляет собой угловое перемещение в точке приложения момента по направлению момента. [5]
В полученном выражении при сосредоточенном моменте М имеется коэффициент ( х - а) 1, указывающий расстояние точки приложения момента до текущего сечения. [6]
Например, если под Рп понимать внешний момент ЗЛ ( рис. 196), то бп представляет собой угловое перемещение в точке приложения момента по направлению момента. Если тело нагружено силами гидростатического давления, то, дифференцируя потенциальную энергию по давлению, получаем изменение объема тела. [7]
Например, если под Р понимать внешний момент ЗЛ ( рис. 196), то бл представляет собой угловое перемещение в точке приложения момента по направлению момента. Если тело нагружено силами гидростатического давления, то, дифференцируя потенциальную энергию по давлению, получаем изменение объема тела. [8]
Например, если под Рп понимать внешний момент Ш ( рис. 183), то 8 представляет собой угловое перемещение в точке приложения момента по направлению момента. Если тело нагружено силами гидростатического давления, то дифференцируя потенциальную энергию по давлению, получаем изменение объема тела. [9]
Например, если под Р понимать внешний момент 9Л ( см. рис. 5.8), то 6п представляет собой угловое перемещение в точке приложения момента по направлению момента. Если тело нагружено силами гидростатического давления, то, дифференцируя потенциальную энергию по давлению, получаем изменение объема тела. [10]
Например, если под Р понимать внешний момент: Ш ( рис. 186), то § представляет собой угловое перемещение в точке приложения момента по направлению момента. [11]
Уравнение (3.13) представляет собой равенство нулю суммарного перемещения точки приложения силы A i по ее направлению, а уравнение (3.14) - равенство нулю суммарного перемещения точки приложения момента Х2 по его направлению. [12]
Изгибающий момент остается постоянным по отдельным участкам балки между местами приложения внешних моментов. Изгибающий момент равен нулю на участке между точкой приложения момента, ближайшей к концу консоли, и сво-бодным концом балки. [13]
Если дифференцируем энергию по моменту, получаем угловое перемещение точки приложения момента в плоскости момента. Если дифференцируем по давлению, получаем изменение объема. Берем производную по обычной силе, находим проекцию полного перемещения точки приложения силы на направление этой силы. [14]
 |
Участки чистого по одну сторону от сечения, приво-изгиба дятся не к паре сил, а к равнодей.| Замена системы [ IMAGE ] Внутренние усилия. [15] |
Страницы: 1 2