Точка - профиль - волна
Cтраница 1
Точки профиля волны, соответствующие областям сжатия где v 0), бегут быстрее точек, соответствующих областям разрежения ( где v 0), т, к. Кроме того, происходит увлечение волны средой, к-рая в области сжатия движется в направлении распространения волны, а в области разрежения - в противоположную сторону. [1]
Скорость U перемещения точки профиля волны равна производной dx / dt, взятой при определенном значении этого параметра. [2]
Скорость LJ перемещения точки профиля волны равна производной dx / dt, взятой при определенном значении этого параметра. [3]
На стационарном разрыве каждая точка профиля волны движется с одинаковой для всех точек скоростью ур. [4]
В волне конечной амплитуды скорость пек-рой точки профиля волны складывается из местной скорости звука с ( dp / d () J. [5]
В волне конечной амплитуды скорость нек-рой точки профиля волны складывается из местной скорости звука с ( P / Q) S 8 () ( зависящей от сжатия в этой точке) и колебат. [6]
Здесь и - местное значение скорости второго звука, меняющееся от точки к точке профиля волны вместе с отклонением ST температуры от ее равновесного значения. [7]
Здесь 2 - местное значение скорости второго звука, меняющееся от точки к точке профиля волны вместе с отклонением 67 температуры от ее равновесного значения. [8]
Здесь 2 - местное значение скорости второго звука, меняющееся от точки к точке профиля волны вместе с отклонением дТ температуры от ее равновесного значения. [9]
Свойства решения (2.46) хорошо известны [ Ландау, Лифшиц, 1986 ]: каждая точка профиля волны движется со своей постоянной скоростью, зависящей от значения v в этой точке. Поэтому задний фронт волны ( где Эи / ду 0) растягивается ( волна разрежения), а передний фронт ( где Эи / ду 0) сокращается ( волна сжатия), тогда как общая площадь профиля не меняется. [10]
Таким образом, в системе координат, движущейся вдоль оси х со скоростью Г0, все точки профиля волны будут смещаться со скоростью te0u относительно нулевых точек, которые в этой системе остаются неподвижными. Вследствие этого синусоидальная у источника ( х О, / 0) волна в процессе распространения будет искажаться так, как показано на рис. 15, приобретая на некотором расстоянии форму, близкую к пилообразной ( ударной), а затем - форму опрокидывающейся волны. [11]
Точки профиля волны, соответствующие областям сжатия ( где v 0), бегут быстрее точек, соответствующих областям разрежения ( где v 0), т.е. скорость звука в области сжатия больше, чем в области разряжения. [12]
 |
Деформация простой волны в нелинейной среде. [13] |
Из него видно, что, во-первых, наклон характеристик постоянен. Иначе говоря, если рассматривать одну какую-либо точку профиля волны, то для нее характеристика имеет вид прямой линии. Я в этой точке в общем случае отличны от Е и Я в других точках. Иначе говоря, характеристики не параллельны. [14]
Происходит ато из-за того, что скорость звука в области сжатия больше, чем в области разрежения, а также в результате увлечения волны средою, к-рая в области сжатия движется в направлении распространения волны, а в области разрежения - в противоположном направлении. Эта разница скоростей пренебрежимо мала в случае слабых волн, когда v / r 0; 1 и потому распространение таких волн происходит практически без изменения их формы, в соответствии с решениями линейной акустики, принимающей скорость звука постоянной для всех точек профиля волны. [15]
Страницы: 1 2