Cтраница 2
Таким образом, зная коэффициент проницаемости до взрыва и считая, что в периферийной области характеристики среды после воздействия взрыва меняются мало, можно, начав с наиболее удаленной точки, последовательно вычислить К ( г -) во всех точках расположения источников. [16]
Уравнения ( 8 - 1 г) и ( 8 - 1д) позволяют сформулировать общее правило, справедливое для любого точечного источника: отношение значений освещенности двух плоскостей в одной и той же точке равно отношению длин перпендикуляров, опущенных на эти плоскости из точки расположения источника света. [17]
Полученные уравнения ( 7 - 26а) - ( 7 - 26в) позволяют сформулировать общее правило, справедливое для любого точечного источника: отношение значений освещенности двух плоскостей в одной и той же точке равно отношению длин перпендикуляров, опущенных на эти плоскости из точки расположения источника света. [18]
Как следует из (7.8.14), П зависит от толщины слоя в точке расположения источника. [19]
Весьма полезное понятие точечного источника введено в акустику Гельмгольцем. Следуя Максвеллу и Ролею, будем представлять себе, что в точке расположения источника жидкость вводится или выводится с известной скоростью и что производительность источника определяется объемом, вводимым таким образом в единицу времени. [20]
Свойством создавать поля, подобные на бесконечной системе концентрических шаровых поверхностей произвольного радиуса, и может быть определен мультиполь. В частности, под акустическим или колебательным мультиполем мы будем понимать точечный источник, создающий в однородной среде поле, имеющее следующие свойства: а) оно удовлетворяет уравнению Гельмгольца, б) фаза колебаний поля зависит только от расстояния до источника ( так что, в частности, в любой точке произвольной шаровой поверхности с центром в точке расположения источника фаза колебаний одинакова), в) на всех шаровых поверхностях с центром в точке расположения источника поля подобны, г) удовлетворяется условие излучения. Излучающая система, поле которой начиная с некоторого расстояния подобно полю мультиполя, может быть названа приводящейся к мультиполю. [21]
Свойством создавать поля, подобные на бесконечной системе концентрических шаровых поверхностей произвольного радиуса, и может быть определен мультиполь. В частности, под акустическим или колебательным мультиполем мы будем понимать точечный источник, создающий в однородной среде поле, имеющее следующие свойства: а) оно удовлетворяет уравнению Гельмгольца, б) фаза колебаний поля зависит только от расстояния до источника ( так что, в частности, в любой точке произвольной шаровой поверхности с центром в точке расположения источника фаза колебаний одинакова), в) на всех шаровых поверхностях с центром в точке расположения источника поля подобны, г) удовлетворяется условие излучения. Излучающая система, поле которой начиная с некоторого расстояния подобно полю мультиполя, может быть названа приводящейся к мультиполю. [22]
Когда же при колебаниях пружины в воде создаются поверхностные круговые волны, то различие в преломлении света на плоской и изогнутой поверхности воды приводит к образованию неравномерно освещенных участков. При колебаниях одной проволочки видны бегущие круговые волны, распространяющиеся от места погружения конца проволочки к краям ванны. При колебаниях обеих проволочек получается неподвижная картина - система гипербол, имеющих фокусы в точках расположения источников. Следовательно, вся поверхность воды разбивается на области с различными амплитудами колебаний. Так как волны подчиняются принципу суперпозиции, то для описания полученной картины следует просто сложить колебания, возникающие в каждой точке поверхности воды. [23]
Для изготовления этой решетки используются дна точечных источника, расположенных на круге Роуланда, причем один из них-находится в центре кривизны заготовки. Анализ показывает, что в этом случае штрихи эквидистантны, но имеют эллиптическую форму с переменным радиусом кривизны. Фокальной кривой меридиональных лучей является круг Роуланда, сагиттальных - прямая линия, проходящая через точки расположения источников. [24]
Представленное выражение тождественно удовлетворяет уравнению Гельмгольца из системы (8.35) во всех внутренних точках резонатора, за исключением точки zz0, при любом выборе системы коэффициентов ап. В равной мере удовлетворяются граничные условия на концах резонатора. Поэтому единственное, к чему следует здесь стремиться - это так подобрать коэффициенты ап, чтобы добиться правильного поведения искомого решения в точке расположения источника. [25]
Как и в предыдущем случае, для записи используются два точечных источника, один из которых находится в центре кривизны заготовки. Второй источник помещается в некоторой точке меридиональной плоскости, вне круга Роуланда. Меридиональная фокальная кривая имеет вид лемнискаты и проходит через центр решетки и центр ее кривизны. Сагиттальные лучи фокусируются на прямой, проходящей через точки расположения источников. В точках пересечения фокальных кривых, которых бывает не более TpeXj астигматизм полностью компенсирован. [26]
Для изготовления этой решетки используются дна точечных источника, расположенных на круге Роуланда, причем один из них-находится в центре кривизны заготовки. Анализ показывает, что в этом случае штрихи эквидистантны, но имеют эллиптическую форму с переменным радиусом кривизны. Фокальной кривой меридиональных лучей является круг Роуланда, сагиттальных - прямая линия, проходящая через точки расположения источников. Спектральное изображение свободно от астигматизма и других аберраций в точках расположения источников при записи решетки. [27]
В начальном сечении скорости имеют определенные значения и распределение, зависящие от условий движения потока до указанного сечения. За начальным сечением на некотором протяжении в струе еще существует область, в пределах которой сохраняются скорости и их распределение, характерное для начального сечения. По мере формирования струи ширина этой области, называемой ядром струи, постепенно уменьшается, пока, наконец, в некотором сечении / - / ( рис. 22, а) не станет равной нулю. Например, профили скоростей в различных сечениях струи, становятся подобными один другому. Такое течение называется автомодельным. Течение в струе на большом удалении от начального сечения носит такой же характер, как если бы оно было создано некоторым воображаемым точечным источником импульса, ориентированным по оси симметрии струи. Такое течение называется струей-источником, а точка расположения источника полюсом струи. Сечение 2 - 2, за которым течение в струе становится аналогичным течению в струе-источнике, назовем вторым переходным сечением. [28]