Точка - система
Cтраница 2
Есла точка системы ( S) действуют на точки системы ( S) некоторыми силами, то и наоборот, точки ( S) оказывают действие на ( S), выражаемое силами, равными и прямо противоположными первым. [16]
Когда точка системы движется в энергетическом слое, она входит и выходит из областей различных макросостояний. Предположим, что существует макросостояние, которое порождает объем Q, занимающий подавляющую часть энергетического слоя. Тогда, если точка системы находится в этом объеме, то почти несомненно, Что она никогда его не покинет, а если она находится вне его, TO столь же вероятно, что точка войдет в этот объем. [17]
Вблизи точки системы величины Ка и [ Н ] имеют примерно равные значения. [18]
Скорости точек системы в результате соударения претерпевают конечные изменения и остаются конечными по величине; следовательно, за бесконечно малое время удара точки системы могут получить лишь бесконечно малые перемещения. Таким образом, при использовании принятой схемы явления удара можно считать, что точки системы остаются неподвижными, а скорости их претерпевают скачкообразные, конечные по величине изменения. [19]
Скорости точек системы в данном ее положении и в данный момент времени можно задать либо с помощью обобщенных скоростей, либо, более общо, с помощью так называемых кинематических характеристик, представляющих собою некоторые линейные комбинации обобщенных скоростей. [20]
N точек системы известным соотношением r - - n 3N, должны получаться при помощи дифференцирования по времени такого же числа соотношений между координатами. [21]
Ускорения точек системы измеряются пьезо-акселерометрами. Частотный диапазон измерений определяется резонансными характеристиками рамы. [22]
Массы точек системы строго положительны. Поэтому значения формы Ф неотрицательны. Докажем, что форма Ф невырождена. [23]
С различных видовых точек системы игровых площадок, составляющих вместе со своим обрамлением своеобразный парковый ландшафт, могут раскрываться перспективы в сторону центральной поляны. [24]
 |
Часть проекции объема галита. [25] |
Через точку системы т и Р & проводят прямую до пересечения с линией в пункте а, лежащем между точками Р22 и Рв. [26]
Если точкам системы дать перемещения, не нарушающие наложенных связей ( согласные со связями, дозволяемые связями), то на основании принципа виртуальных перемещений мы получим, что сумма элементарных работ уравновешенной системы сил равна нулю. Допустим, что наложенные на систему голономные связи являются идеальными, стационарными и удерживающими. [27]
Если некоторые точки системы остаются на связи, то из условия ( I. [28]
Для каждой точки системы составим дифференциальное уравнение движения. Силы, приложенные к точкам системы, разделим на внешние и внутренние. При выделении внутренних сил следует помнить, что система внутренних сил состоит из сил действия и противодействия, которые подчиняются третьему закону Ньютона. [29]
Пусть на точки системы действуют активные силы Fv с проекциями на неподвижные оси координат Xv, Kv, Zv. Предположим, кроме того, что координаты точек стеснены идеальными голономными связями. [30]
Страницы: 1 2 3 4