Cтраница 2
Константы подобия сохраняют числовое значение только для двух подобных явлений, но они остаются одинаковыми для всех сходственных точек рассматриваемых систем. Числа подобия сохраняют свое значение в сходственных точках всех подобных между собой систем, сколько бы их ни было, но в различных точках одной и той же системы числа имеют разные значения. Поэтому константами подобия удобно пользоваться при моделировании технических устройств, когда необходимо получить подобие только между двумя явлениями, а числами подобия - при обработке опытных данных или численных расчетов, когда на основании изучения единичных явлений необходимо получить обобщенную зависимость, пригодную для всех подобных между собой явлений. [16]
Физический смысл дифференциального уравнения теплопроводности ( уравнения Фурье) заключается в том, что им связывается пространственное распределение температуры с изменением его во времени. При этом чем больше коэффициент температуропроводности, тем быстрее меняется во времени температура. Поэтому при прочих равных условиях выравнивание температуры во всех точках рассматриваемой системы будет происходить быстрее в том теле, которое обладает большим коэффициентом температуропроводности. Жидкости и газы обладают большой тепловой инерционностью и, следовательно, малым коэффициентом температуропроводности. Металлы обладают малой тепловой инерционностью, так как коэффициент температуропроводности у них велик. [17]
Произведение критериев и частное от их деления также представляет собой критерии подобия. Константы подобия сохраняют числовое значение только для двух подобных явлений, но они остаются одинаковыми для всех сходственных точек рассматриваемых систем. Критерии подобия сохраняют свое числовое значение в сходственных точках всех подобных между собой систем, но в различных точках одной и той же системы они могут иметь разные числовые значения. [18]
То есть рассматриваемая система будет иметь две степени свободы. Заметим что, так как во всех реальных системах масса конструкции распределена по их объему, поэтому любая произвольно взятая точка является материальной. Следовательно, для определения положения системы в произвольный момент времени, строго говоря, необходимо знать перемещения всех точек рассматриваемой системы. Откуда следует, что все реальные системы в точной постановке задачи, имеют бесконечное число степеней свободы, так как число материальных точек, принадлежащей любой реальной системы, равно бесконечности. [19]
Рассмотрим механическую систему, состоящую из п материальных точек. Теорема об изменении кинетического момента ( 5), доказанная нами для одной материальной точки, будет справедлива и для каждой из точек рассматриваемой системы. [20]
Орбиталь является по существу 2 / з-орбиталью. Она имеет узловую плоскость ( XZ), в которой волновая функция меняет знак и электронная плотность в которой равна нулю. При п - v л - переходе электрон этой орбитали возбуждается на разрыхляющую л-орбиталь. Последняя образована двумя 2 / 5-орбиталями, одна из которых находится на атоме углерода, а другая на атоме кислорода, причем обе орбитали параллельны оси X. Результирующая я - орбиталь имеет две узловые поверхности: плоскость YZ и неплоскую поверхность между атомами углерода и кислорода, перпендикулярную связи С - О в точке их пересечения. Орбитали ил ортогональны; для нашего обсуждения достаточно учесть лишь то, что они не взаимодействуют. Если в некоторую точку рассматриваемой системы, расположенную не в узловой плоскости, ввести заместитель, симметрия нарушается и орбитали п и л могут теперь взаимодействовать с заместителями и между собой. Знак возникающего при этом эффекта Коттона будет определяться знаком произведения двух орбиталей ( п и л) в точке, в которую введен заместитель. Для качественного предсказания эффекта Коттона на основании ориентации симметричного заместителя необходимо просто перемножить координаты заместителя. [21]