Точка - волна
Cтраница 3
Очевидно, что в точке О наблюдается так называемый нулевой максимум, так как в эту точку волны от обоих источников приходят в одинаковой фазе. [31]
Но Y и ко являются функциями только одного С; следовательно, энергия, заключенная между двумя точками волны, движущимися с постоянными скоростями, начиная от начала координат, не зависит от времени; скорости движения этих точек являются локальными групповыми скоростями. [32]
Через точку голограммы, соответствующую определенной точке волны W, можно наблюдать на экране D изображение всех тех точек волны W, которые когерентны по отношению к этой определенной точке. [33]
Перенос энергии бегущей волной объясняется тем, что максимум как кинетической, так и потенциальной энергии в такой волне приходится на точку волны, которая проходит положение равновесия. [34]
 |
К нахождению. [35] |
Приведенные на рис, 7.3 фрагменты траекторий точек гибкого волнообразного контура являются, по существу, разновидностями волноид ( кривых, описываемых точками катящейся волны на гибкой нити) для случая качения волны по криволинейной опоре. [36]
Полуширина пика является весьма полезным параметром идентификации обратимого переменнотокового электродного процесса, но, так как этот способ основан на анализе только двух точек переменнотоковой волны, он не совсем удовлетворителен. [37]
Истинные механизмы этих реакций еще недостаточно изучены, по вопрос об обратимости их может быть в принципе решен при сравнении изменения потенциала с рН дли каждой точки волны с рассчитанным из независимых термодинамических данных. Разные авторы высказывают различные мнения относительно обратимости реакции ( 47) или ( 48) в полярографическом аппарате, по реакция ( 49) или ( 50) признается необратимой. [38]
Возбуждая в таком ящике электромагнитные колебания нужной частоты ( с помощью чего-то вроде микрорадара), мы получаем резонатор со стоячей электромагнитной волной, узлы которой ( точки волны, в которых амплитуда колебаний равна нулю) расположены на его стенках. Поскольку размер этого прибора составляет несколько десятков сантиметров, то эта величина сразу же определяет нам порядок максимальной длины волн используемого излучения. [39]
В действительности в уравнении волны и t, и х переменны, и оно поэтому выражает собой полный волновой процесс, заключающийся в том, что каждая точка волны совершает колебания около своего положения равновесия и это колебательное движение распространяется от точки к точке. [40]
 |
К анализу качения волны, составленной из полуокружностей. а - качение по верхней опорной плоскости. б - качение по нижней плоскости. в - образование волноиды. [41] |
Уравнения (6.1), (6.2) относятся к начальной ( нулевой) ветви траектории. Траектория 3 точки катящейся волны, построенная по этим уравнениям, изображена на рис. 6.3, в жирной линией. По аналогии с траекторией точки обода катящегося колеса - циклоидной - она названа волноидой. Уравнения последующих ветвей волноиды выражаются аналогичными формулами. Эти ветви волноиды на рис. 6.3, в изображены тонкими линиями. [42]
Легко заметить, что в диапазоне волны движущиеся тела качения не вызывают радиальных перемещений цапфы только при расположениях их в нулевых точках, а именно: в начале, в середине и в конце волны. Этим трем точкам волны соответствует симметричное расположение тел качения относительно нижней точки подшипника. [43]
Скорости и ускорения точек волны, образованной из катящихся по опорной плоскости полуокружностей радиусом R, не отличаются от скоростей и ускорений точек катящегося колеса того же радиуса. [44]
Отношение пути, проходимого любой точкой волны к промежутку времени, за который этот путь пройден, является - в данном случае С. Так как каждой точке волны соответствует определенная фаза, то эту скорость называют фазовой скоростью волны. [45]
Страницы: 1 2 3 4