Точка - детектирование
Cтраница 2
Постоянная времени детектора должна быть достаточно малой, чтобы разделяемые компоненты при достижении точки детектирования определялись индивидуально. [16]
Часто радиационная обстановка вокруг мощных источников ионизирующих излучений определяется рассеянным излучением, попадающим в точку детектирования вблизи поверхности земли после отражения от воздуха. Таким образом, скайшайн является задачей альбедо при отражении излучения от воздуха - вблизи границы с землей, когда характеристики поля определяются отраженным от воздуха излучением. Такие задачи обычно реализуются для коллимированных источников, излучение которых не направлено на детектор. [17]
Расчеты были выполнены для различных энергий излучения, защитных материалов и расстояний от источника до точки детектирования. Таким образом, было показано, что форма защитного барьера влияет на ослабление гамма-излучения. [18]
Проиллюстрируем подход к расчету компоненты излучения натекания методом лучевого анализа на примере круглого цилиндрического канала для точки детектирования Р на его оси ( см. рис. 12.5), на входе которого расположен бесконечный плоский изотропный источник излучения, в предположении экспоненциального закона ослабления излучения в защите. [19]
Расчетные факторы накопления хорошо согласуются с экспериментальными данными, если учитывать зависимость энергетических факторов накопления от положения точки детектирования относительно защиты. [21]
Разность фаз в опыте с двумя щелями измеряется разностью оптических длин путей от центра двух щелей к точке детектирования. Аналогично, амплитуды вероятности двух вкладов в выражение ( 7.10 а) тоже имеют разность фаз. В этом смысле знаменитый интерференционный эксперимент Юнга обобщается на интерференцию в фазовом пространстве. [22]
При обсуждении квантовых корреляций выдвигалось предположение, что они обусловлены некоторым взаи-модействием, зависящим от расстояния между точками детектирования. [23]
На примере полой щели в защите ( рис. 12.4) запишем определение плотности потока частиц или квантов в точке детектирования Р ( г) для компонент Фал. [24]
В период tji самописец будет регистрировать сигнал f ( t), зависящий от фактической концентрации частиц метки в точке детектирования. [25]
В таблице отдельные компоненты в нечетных формулах (12.9) - (12.21) имеют следующий физический смысл: Ф - полная плотность потока излучения в точке детектирования; Фпр - составляющая плотности потока, обусловленная нерассеянным излучением прямой видимости, вошедшим через торец канала и ослабляющимся в нем геометрически; Ф Шт - составляющая плотности потока, обусловленная излучением натекания, которое прошло через окружающую защиту, вошло в канал через его боковую стенку и попало в точку детектирования без рассеяния от стенок; Фал. Фугл - составляющая плотности потока для изогнутых каналов, обусловленная излучением, попавшим в точку детектирования после рассеяния на угле; Ф3ащ - составляющая плотности потока, обусловленная излучением, прошедшим только через защиту. [26]
Объем удерживания колонки VM представляет собой неисправленный объем удерживания несорбирующейся пробы и является объемом газа-носителя, который требуется для переноса пробы от точки впуска до точки детектирования при давлении, существующем на выходе из колонки. Он включает свободный объем колонки и эффективные объемы дозатора и детектора. Объем удерживания колонки может быть легко определен для любой колонки при выделении вещества, для которого коэффициент распределения очень мал по сравнению с его значением для других компонентов. Обычно для этой цели используются такие газы, как азот, воздух или благородные газы. Пик, часто появляющийся из-за наличия малых количеств воздуха при вводе пробы, дает величину объема удерживания колонки и называется пиком воздуха. [27]
В С1; 0 - угол между направлением отражения и нормалью к рассеивающей поверхности; 4) отражение происходит только в области вблизи изгиба, причем до точки детектирования доходят только те нейтроны или кванты, которые были рассеяны вблизи изгиба на поверхности первой секции канала. [28]
 |
Схема расче - сматривать их как линейные, а защит-та толщины плоского ные экраны как плоские барьеры. SSriSS. т Л Р ета выходящего из барьер. [29] |
А - активность облучателя, К; nt - - число - у-квантов на один распад; L - длина облучателя, см; a - минимальное расстояние точки детектирования от оси облучателя, см; Oi и 62 - углы, образованные направлением нормали к источнику и направлениями из точек детектирования к концам облучателя ( рис. 10.15); d - толщина слоя защитного материала, см; Е - энергия квантов на один распад, МэВ / расп. [30]
Страницы: 1 2 3 4