Прочая точка

Cтраница 3

Нули знаменателя, если они существуют ( то есть значения аргумента х, обращающие знаменатель в нуль), являются единственными значениями, для которых функция не непрерывна. Во всех прочих точках функция определена, непрерывна и имеет производную. [31]

Эпюры магнитного поля и форма магнитных силовых линий в поперечном сечении прямоугольного волновода при волне типа Ец. [32]

Ну и, следовательно, магнитные силовые линив пересекают прямую ВВ под прямым углом. Во всех прочих точках сечения волновода присутствуют обе составляющие магнитного поля, изменяющиеся по кривым, показанным на рис. 3.2. В результате магнитные линии приобретают форму искаженных эллипсов, стремящихся вблизи стенок к прямоугольнику. [33]

Лучше всего можно использовать указанные своеобразные свойства метрики Шварцшильда, введя новые координаты; при этом новая радиальная переменная р принимает значения от - оо до оо и обращается в нуль на прежней особой сфере; разрешим там преобразования координат, не сохраняющие непрерывными высшие производные старых координат по новым. Такая непрерывность для предлагаемого преобразования имеет место во всех прочих точках пространства. [34]

Ассур предлагает два приема этого метода. Скорости конечных точек поводков считаются известными, требуется определить скорости всех прочих точек цепи. [35]

Первая пара предыдущих равенств выражает, что кривая L - замкнутая, а вторая - что направление ее касательной изменяется непрерывно и при переходе точки касания через точку, соответствующую значениям sa, sb дуговой абсциссы. Эту последнюю точку можно назвать точкой скачка дуговой абсциссы; она отличается от прочих точек контура L не по существу, а лишь благодаря выбранному параметрическому представлению, и ее, очевидно, можно поместить в любой точке контура L. Так, например, рассматривая какую-либо дугу ab, принадлежащую данному замкнутому контуру, мы будем обычно считать ( часто не оговаривая этого особо), что эта точка помещается вне дуги аЬ или на одном из ее концов. [36]

Исходная точка А выбрана на плоскости симметрии между шестерной и тройной осями симметрии. Поворотами на соответствующие углы вокруг шестерных и тройных осей из точки А выводятся все прочие точки эквивалентной системы. Точку А соединяем с двумя ближайшими к ней точками; то же делаем со всеми другими точками системы. В результате вычерчиваются все показанные на рисунке шестиугольники. Далее точку А и все другие точки нашей системы соединяем со следующими по близости к ним точками, в результате чего возникают все треугольники. [37]

Интегралы, распространенные на совокупности. Обозначим через Д функцию, равную / в каждой точке Е и 0 в прочих точках. [38]

Функция, изображенная на фиг. Тг ( х) 1 - 1, если 1, и равна О В прочих точках. [39]

В самом деле, если фигура движется в своей плоскости, а скорость одной из точек фигуры равна нулю ( уицс 0), то скорости всех прочих точек должны быть пропорциональны расстоянию от мцс. [40]

В формуле ( 1) достаточно будет рассматривать интегралы Римана - Стильтьеса. Если a ( t) и ( t) - функции распределения, то свертка аД [ 3 ( /) может не существовать на счетном множестве точек, но она является неубывающей в прочих точках и становится функцией распределения после подходящего доопределения ( Уиддер [ 1946, стр. [41]

Нумерацию начинают с одного из атомов срощения краевого кольца основного ядра и нумеруют затем подряд все атомы основного ядра, начиная с меньшего кольца. В индене нумеруют сперва атомы пятичленного кольца, в фенантрене нумерацию начинают с внутренних атомов. В пределах этих правил направление нумерации выбирают таким образом, чтобы прочие точки срощения получили возможно большие номера, причем преимущество дается точкам срощения больших кольцевых комплексов, но агрегаты шестичленных колец не считаются целыми комплексами. [42]

Однако уравнения ( 14) не устанавливают взаимно однозначного соот - - ветствия между у Q - Q и Г - S - S. Край Г поверхности S есть указанный выше меридиан. Каждому из его концов в силу ркьепств ( 14) соответствует бесконечное множество точек у, еоставлягопшх противоположные стороны Q, а каждой прочей точке Г соответствуй. [43]

В отдельных случаях область эта является достаточно малой. Например, рассмотрим положение равновесия точки т, в котором силовая функция U имеет изолированный максимум. Если этот максимум равен нулю, то в малой окрестности изолированного положения равновесия функция U будет определенно отрицательной: нулем в положении равновесия п отрицательной для прочих точек. [44]

При ректификации прежде всего необходимо измерять температуру паров в верхней части колонны перед конденсатором и температуру кубовой жидкости. При работе с веществами, легко разлагающимися при нагревании, наблюдение за температурой в кубе является обязательным. При непрерывной ректификации кроме этого необходимо подогревать питание до температуры, соответствующей точке ввода. Прочие точки измерения температуры находятся в обогреваемом кожухе и ( в случае применения обогревающей бани) в жидком теплоносителе или же в потоке греющего пара. [45]

Страницы: 1 2 3 4