Лобовая точка

Cтраница 3

При обтекании сферы идеальной жидкостью давление максимально в лобовой точке ( точка 1), затем оно быстро падает, и в миделевом сечении 2 - 2 наблюдается максимальное разрежение. В случае вязкой жидкости ( при Re 1) давление на поверхности сферы, достигнув максимального значения в точке 1, непрерывно падает вдоль меридиана сферы, так что в миделевом сечении ра р, а в кормовой точке 3 имеет место максимальное разрежение. [31]

Наиболее резкое абсолютное изменение коэффициентов She наблюдается в лобовой точке, так как именно при а 0 нормальная составляющая скорости Vr на поверхности принимает максимальное значение. В то же время относительное изменение Sh9 примерно одинаково по всей поверхности сферы. [32]

Влияние температуры стенки на формпара-метр градиента давления Г при различных значениях 3. [33]

N - - 2Г, причем значение Г0 для осесимметричной лобовой точки показано на рис. 6 - 1 п в табл. 6 - 1 при р 0 5; для лобовой точки на тупой кромке открытого осесимметричного тела N 0 п значение Г0 такое же, как и для плоскопараллелыюго потока. [34]

Характеристики используемых сферических частиц. [35]

Характерное время несущей фазы в осредненном движении в окрестности лобовой точки модели становится значительно меньше. Следствием этого является то, что набегающий на тело слабозапыленньтй неравновесный гетерогенный поток вблизи его поверхности можно классифицировать как течение с крупными частицами. [36]

При наклонном омывании пучка труб максимумы истирания приближаются к лобовой точке. [37]

Локальные коэффициенты теплообмена шара с потоком газовзвеси. [38]

Так, ( рис. 7 - 11) в лобовой точке сферы образуется конус из осевшего слоя частиц ( Yi 2 - 4), затем при 2 25е - пояс из такого же слоя. Для этой зоны также характерно наличие подвижного, динамического слоя частиц. [39]

Локальные коэффициенты теплообмена тара с потоком газовзвеси. [40]

Так, ( рис. 7 - 11) в лобовой точке сферы образуется конус из осевшего слоя частиц ( yi 2 - 4), затем при у2 - 25е - пояс из такого же слоя. Для этой зоны также характерно наличие подвижного, динамического слоя частиц. [41]

Во всех двумерных задачах транспирационного охлаждения отчетливо проявляется общая закономерность - вблизи лобовой точки, где тепловой поток имеет максимальную величину, расход вдуваемого через внешнюю поверхность охладителя равен или близок к минимальному. [42]

Оценим для сравнения с предыдущим параграфом параметры и ограничения в районе лобовой точки магнитосферы. При обтекании магнитосферы перепады скоростей здесь достигают характерных величин скоростей самого ветра. [43]

Распределение температуры внутри обугливающейся матрицы при условиях, соответствующих данным, приведенным на.| Распределение давления и расхода охладителя ( а, а также температуры проницаемой матрицы ( б. [44]

Основным способом оптимизации является изменение толщины пористой стенки и ее проницаемости - вблизи лобовой точки толщина минимальна, а проницаемость - максимальна. Выбор оптимальных распределений толщины и проницаемости стенки обычно осуществляется методом последовательных приближений на основе решения всей замкнутой системы уравнений тепломассопереноса. Охладитель ( вода) полностью испаряется на внешней поверхности, а ее температура равна температуре насыщения охладителя и изменяется в соответствии с заданным законом распределения внешнего давления. Наружная поверхность имеет форму полусферы, сопряженной с конусом, внутренняя - полусферы, сопряженной с цилиндром. Проницаемость матрицы уменьшается в направлении от лобовой точки по экспоненте. Для таких условий расход охладителя вблизи лобовой точки остается почти постоянным, ниже изобары 035 он монотонно падает. Увеличением толщины стенки с одновременным уменьшением ее проницаемости удается скомпенсировать резкое падение давления вдоль внешней поверхности. Оптимальное сочетание толщины и проницаемости стенки достигается только для фиксированных внешних условий. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5 6