Cтраница 2
С макроскопической точки зрения наибольший интерес представляют средние значения характеристик микроскопических подсистем - атомов, молекул. Так, температура, давление определяются средними значениями квадрата скорости молекул. [16]
С макроскопической точки зрения группа волн аналогична капельке, движущейся по лучевой трубке. В микроскопическом масштабе, сравнимом с длиной волны, в центральной части она будет аналогична монохроматической волне и лишь на границах из-за интерференции различных составляющих ее интенсивность быстро падает до нуля. Волновой пакет распространяется вдоль лучей со скоростью U, равной скорости классической частицы в данном поле. Поскольку в макроскопическом масштабе мы не можем различать отдельные точки группы волн и последняя представляется нам одной точкой, а частица может обнаружить себя лишь внутри группы, у нас возникает впечатление, что точечная частица движется по классическим законам. Таким образом, мы снова приходим к тем же выводам, что и в случае рассуждений, основанных на теореме Эренфеста. Эта теорема и теорема о групповой скорйсти тесно связаны между собой, и обе позволяют установить соответствие между волновой и классической механикой в случае макроскопических явлений, когда распространение волны ф можно рассматривать в приближении геометрической оптики. [17]
С макроскопической точки зрения все эти виды энергии по своему характеру соответствуют свободной энергии. [18]
С макроскопической точки зрения расширение плазменного витка происходит в результате действия нескольких механизмов. [19]
С макроскопической точки зрения свободное поле проявляется прежде всего как поток энергии и импульса, распределенных в пространстве. [20]
С макроскопической точки зрения имеются два аспекта связи между зарядом и полем: поле порождается зарядом и заряд испытывает действие поля. [21]
С макроскопической точки зрения фаза, содержащая флюктуа-ционные зародыши, гомогенна. В метастабиль-ной области интенсивность флюктуации возрастает, однако условия, при которых флюктуационные зародыши превращаются в термодинамически устойчивые и способные к неограниченному росту зародыши новой фазы, еще не вполне ясны. [22]
С макроскопической точки зрения цепная реакция деления идет в среде, в которой наряду с уже известными нам процессами замедления, диффузии и поглощения ( см. гл. X, § 4) происходит процесс размножения нейтронов. Такая среда называется активной зоной. Важнейшей физической величиной, характеризующей интенсивность размножения нейтронов, является коэффициент kx размножения нейтронов в среде. [23]
С макроскопической точки зрения, потеря энергии частицей происходит двумя различными способами. Действительно, если пренебречь поглощением, обусловленным затуханием, может происходить либо излучение энергии, либо поглощение ее веществом, причем в последнем случае в среде возникают колебания, которые сохраняются и после прохождения частицы. Для различия между этими двумя механизмами удобно разделить электромагнитное поле, возникающее в среде при прохождении частицы, на поперечную ( с равной нулю дивергенцией) и продольную ( с равным нулю ротором) компоненты. Радиационная часть поля имеет, очевидно, поперечный характер, в то время как остаточные колебания, возникшие там, где прошла частица, соответствуют продольной компоненте поля. [24]
Поскольку с макроскопической точки зрения постоянная Планка Л пренебрежимо мала, в макроскопических явлениях одновременное измерение двух канонически сопряженных величин оказывается практически возможным, ибо в этом случае неточность измерения намного превышает квантовые неопределенности. Но в масштабе явлений, затрагивающих элементарные частицы, величиной Л пренебречь нельзя, а потому квантовые неопределенности играют существенную роль. [25]
Однако, с макроскопической точки зрения безразлично, какие именно молекулы находятся в той или иной ячейке. Макросостояние системы может зависеть только от того, сколько молекул находится в каждой ячейке. Более того, если подсистемы являются одинаковыми микрочастицами ( как в рассматриваемом случае - молекулы одного газа), они вообще неразличимы. То есть максимум информации, который может быть известен о совокупности таких подсистем - их распределение: сколько подсистем находится в каждом из состояний. [26]
Если рассматривать с макроскопической точки зрения магнитный диполышй момент как момент кругового электрического тока, то поворот ятого момента на 180 связан с изменением на обратное направления тока; подобное нпмепрпир эквивалентно обращению:: нака времени. [27]
В ней не реализуется единая последовательная макроскопическая точка зрения. Однако используется лишь существование уравнений движения, а не конкретный вид гамильтониана. В неравновесной статистической термодинамике, которая в отличие от равновесной еще находится в процессе развития и далека от своего завершения, вводится с самого начала описание системы с определенным гамильтонианом и используются уравнения движения. Поэтому здесь отчетливо выступает несколько завуалированное в обычной статистической термодинамике противоречие между обратимостью уравнений движения отдельных частиц и необратимостью поведения макросистемы. [28]
Если рассматривать колонку с макроскопической точки зрения, то условия 1 и 2 обычно выполняются. Во-первых, существует градиент давления по колонке, в результате чего линейная скорость газа-носителя, используемого в газо-жидкостной хроматографии, увеличивается от входа в колонку к ее выходу. Эта неоднородность, однако, оказывает влияние на все молекулы вещества в равной мере и поэтому не вызывает дисперсии полосы. [29]
Таким образом, с макроскопической точки зрения спектральная интенсивность излучения представляет собой количество электромагнитной энергии, распространяющейся в рассматриваемом направлении за единицу времени, отнесенное к единице телесного угла, осью которого является выбранное направление, к единице поверхности, нормальной к этому направлению, и к единице частотного интервала. [30]