Первая точка - пересечение
Cтраница 2
Пересечение полученных кривых / и 2 дает две пары значений переменных / и К, удовлетворяющих обоим уравнениям. Первая точка пересечения / 1 и К А соответствует исходным параметрам газа на срезе сопла и интереса не представляет. Вторая точка пересечения, как показано ниже, дает значения fm и Кт в максимальном сечении первой бочки. Обе точки пересечения соответствуют сверхзвуковой скорости потока. [16]
В подпрограмме-функции DET первые два оператора определяют окружности / С4 и К5 координатами центра и величиной радиуса KXYR. Выбирается первая точка пересечения прямой с окружностью. [17]
Начиная с t 0 02 сек часть расхода переливается через клапан, а часть идет на компенсацию изменений объемов полостей и жидкости. В первой точке пересечения кривых 2 и 3 имеет место Q. [18]
Первые два случая ( / / / и IV) были уже рассмотрены. Для системы V первая точка пересечения неустойчива, а вторая - устойчива. [19]
На сфере S рассмотрим геодезическую - меридиан, идущий от южного полюса А через северный О и заканчивающийся после этого в некоторой - точке В ( рнс. Через С обозначим первую точку пересечения меридиана АОВ с параллелью р, на которой лежит точка В, В любой окрестности этой геодезической есть линия, соединяющая А и В и более короткая, чем дуга АОВ. Таковой явлшется, например, линия АС В, где С лежит на параллели 6 в заданной близосга от точки С, АС есть дуга меридиана и С В - дуга большого круга. [20]
Контурная линия является границей собственной тени на фигуре. Точки, являющиеся первыми точками пересечения лучей с поверхностью Ф или другой поверхностью, освещены. Любые точки, отличные от них и являющиеся нечетными точками пересечения лучей с какой-нибудь поверхностью, лежат в падающей тени. [21]
Обозначим теперь через С трансверсальную к X окружность, проходящую через точку р Т - Пусть DcC - подмножество тех точек, положительные полутраектории которых вновь пересекают С. D ставит в соответствие первую точку пересечения положительной траектории точки х с С. По теореме о трубке тока D является открытым множеством в С. [22]
Сначала заметим, что ни один из концов поверхности М не является плоскостным. Осуществляя параллельный перенос Р по направлению к М, мы получим первую точку пересечения с этой горизонтальной плоскостью ( это будет конечная точка поверхности М или бесконечность), что противоречит принципу максимума на бесконечности или обычному принципу максимума. [23]
На рис. 9 показаны графики, построенные только с учетом волны первой формы. Пересечение кривых у и г / 2 для этого случая определяет два корня Qt и Й2 - Первая точка пересечения определяет Q2 а вторая йх. [24]
Получающийся график называют диаграммой состояния нерасчетной струи. Пересечение полученных кривых 1 и 2 дает две пары значений переменных / и К, удовлетворяющих обоим уравнениям. Первая точка пересечения / 1 и К - Я 0 соответствует исходным параметрам газа на срезе сопла и интереса не представляет. Вторая точка пересечения, как показано ниже, дает значения / и Кт в максимальном сечении первой бочки. Обе точки пересечения соответствуют сверхзвуковой скорости потока. [26]
Одно из ценных свойств кондуктометрического метода анализа заключается в том, что он дает возможность производить анализ смеси сильной и слабой кислот в ходе одного титрования. На рис. 26 изображен вид кривой титрования, получающейся при титровании слабым основанием; начальное понижение электропроводности обусловлено нейтрализацией сильной кислоты затем электропроводность начинает возрастать вследствие замещения слабой кислоты ее солью. После окончания нейтрализации электропроводность под влиянием избытка слабого основания меняется незначительно. Первая точка пересечения соответствует количеству сильной кислоты в смеси, а разность между первой и второй точками эквивалентна количеству слабой кислоты. [27]
Пусть Ь1 и Ь2 - две точки bt, a Oj и о2 - две простые дуги, исходящие соответственно из Ь и Ь2, которые отображаются топологически на указанную выше дугу S. За исключением точек Ь и Ь2, эти две дуги лежат внутри f, так как а - единственная точка из 8, принадлежащая прообразу точки А, а лежит внутри 8, а дуги ai и с2 не могут пересекать с. Докажем, что эти дуги не имеют других общих точек, кроме а. Действительно, пусть J3 - их первая точка пересечения при движении вдоль о1 и о2, начиная от Ь, соответственно Ь2, по направлению к а. Таким образом, в d должна существовать точка, являющаяся прообразом А. [28]
Координаты точек, определенные с помощью указанных конструкций оператора IF, присваиваются ( N 1) - м и ( N 2) - м элементам одномерных массивов Х () и Y () соответственно. В строке 20520 рассматривается левая граница окна для построения графика. Таким же способом проверяются остальные три границы окна и на одной из них определяется вторая точка пересечения. В строке 20600 поднятое перо перемещается в первую точку пересечения графика с рамкой, не оставляя, разумеется, следа на экране. В следующей строке две точки пересечения графика с рамкой соединяются отрезком прямой. [29]
Если h больше h, то уровни температур для сравнимых значений ширины зоны горения в этом случае будут больше и температура Ть будет превышать Tf-Развитие фронта определяется тем фактом, что химической энтальпии в горючей смеси оказывается не достаточно для поддержания температуры горения при ТЬТ1 - По мере развития фронта температура Ть постепенно уменьшается и позади фронта образуется градиент температуры, который растет в направлении от границы b до начальной плоскости. Избыток энтальпии между границами и и b зоны горения постепенно уменьшается до величины h, и в конце концов устанавливается стационарное состояние. В том случае, когда избыток энтальпии h меньше, чем / г, уровень температур для сравнимых значений ширины зоны горения уменьшается. Между значением / г и критической энтальпией / гкр / г, для которой кривая ( Wlu m № касается прямой с ординатой, равной единице, величина Ть в первой точке пересечения меньше, чем Ть, и у границы b существует недостаток энтальпии. Однако с развитием фронта при И м, величина h постепенно увеличивается до значения h, a Tb - до Tl за счет химической энергии. Таким образом, позади фронта образуется градиент температур, знак которого противоположен знаку градиента для случая hh, наивысшее значение температуры соответствует границе 6, а наинизшее - начальной плоскости. Когда избыток энтальпии меньше, чем / гкр, то не существует состояния, в котором W превосходит или равно Мр и фронт всегда вырождается, несмотря на то, что может происходить химическая реакция. [30]
Страницы: 1 2