Cтраница 2
С квантовой точки зрения рассеяние Мандельштама - Бриллюэна представляет собой процесс, в котором происходят уничтожение исходного фотона, рождение нового ( рассеянного) фотона и рождение или уничтожение фонона. [16]
С квантовой точки зрения рассеяние света, как и фотоэффект, является результатом взаимодействия фотонов падающего на вещество излучения с электронами этого вещества. При этом взаимодействии должны выполняться законы сохранения энергии и импульса в системе вещество - излучение, которую можно считать изолированной. [17]
С квантовой точки зрения образование на экране дифракционной картины означает, что при прохождении света через щель происходит перераспределение фотонов в пространстве. В результате этого в разные точки экрана попадает различное число фотонов. [18]
С квантовой точки зрения, электрон может принять небольшую энергию лишь в том случае, если существуют близкие энергетические уровни, не занятые другими электронами. Тогда, получив энергию, электроны будут переходить на эти свободные уровни и возникнет электрический ток - движение электронов в направлении, противоположном направлению напряженности внешнего электрического поля. [19]
Рассмотрим с квантовой точки зрения внешний фотоэффект в металлах. Известно, что для выхода из металла электрон должен совершить работу выхода А. В результате поглощения фотона электрон приобретает энергию ЛУ. Если hv A, то электрон может совершить работу выхода и вырваться из металла. [20]
Рассмотрим с квантовой точки зрения внешний фотоэффект в металлах. II, § 10.1), что для выхода из металла электрон должен совершить работу выхода А. Если hv A, то электрон может совершить работу выхода и вырваться из металла. [21]
Рассмотрим с квантовой точки зрения внешний фотоэффект в металлах. II, § 10.1), что для выхода из металла электрон должен совершить работу выхода А. Если / пС Л, то электрон может совершить работу выхода и вырваться из металла. [22]
Рассмотрим с квантовой точки зрения внешний фотоэффект в металлах. II, § 10.1), что для выхода из металла электрон должен совершить работу выхода А. Если hv S A, то электрон может совершить работу выхода и вырваться из металла. [23]
Молекулы описываются с квантовой точки зрения, а поля - классически. [24]
Эффект Комптона объясняется с квантовой точки зрения след, образом. Столкновение кванта с электроном рассматривается как столкновение упругих шариков. Отразившийся от него квант потеряет при этом часть энергии, а так как энергия кванта е связана с частотой соотношением е - hv, то длина волны Д должна при этом увеличиться. [25]
Эта формула наглядно истолковывается с квантовой точки зрения: число звуковых квантов ( фононов) N Е / ( Huj) Ео / [ Л ( и - ku) ] не зависит от выбора системы отсчета. [26]
В самом деле, с квантовой точки зрения давление света на поверхность какого-либо тела обусловлено тем, что при соударении с этой поверхностью каждый фотон передает ей свой импульс. Выше мы уже говорили о том, что фотон может двигаться только со скоростью света в вакууме. Поэтому отражение света от поверхности тела, строго говоря, следует рассматривать как сложный процесс переизлучения фотонов - падающий фотон поглощается поверхностью, а затем вновь излучается ею с противоположным направлением импульса. Однако совершенно очевидно, что при этом давление света на отражающую поверхность должно быть таким же, каким оно было бы в том случае, если бы фотоны зеркал ьно отражались от поверхности подобно абсолютно упругим шарикам. В дальнейшем мы будем широко пользоваться этим формальным приемом, условно рассматривая процессы отражения и рассеяния света как процессы отражения и рассеяния фотонов. [27]
Природа этого условия особенно ясна с квантовой точки зрения, когда генерация второй гармоники рассматривается как слияние двух фотонов в один. Равенство H t2 2ftki выражает сохранение импульса в этом процессе. [28]
Наконец, достаточно просто объясняется с квантовой точки зрения давление света. Пусть на поверхность AS ( рис. 444) падает по нормали свет. [29]
Электроны в криволинейных электронных пучках с квантовой точки зрения также являются осцилляторами с бесконечным спектром, но весьма малыми расстояниями между соседними энергетическими уровнями по сравнению с колебательными энергиями частиц. Поэтому поведение таких осцилляторов практически неотличимо от классических. Энергетический спектр классических осцилляторов является слабо неэквидистантным. Вместе с тем при определенных условиях [1] возможно организовать преимущественно излучающие переходы, причем между многими парами уровней. В результате каждый электрон может совершать большое число последовательных переходов вниз и, несмотря на малость энергии кванта, передать полю значительную часть своей энергии. [30]