Cтраница 1
Траектория заряда имеет вид цепной линии. [1]
Следовательно, траекторией заряда является некоторая винтовая кривая, вьющаяся около параболы с осью, параллельной напряженности магнитного поля. [2]
Иными словами, траектория заряда навивается на магнитные силовые линии ( рис. 229), и число линий, заключенных внутри траектории, постоянно. [3]
Интеграл распространен по всей траектории заряда. [4]
Внизу штриховой линией показана траектория заряда, движущегося по окружности. Отклонение магнитной стрелки, вызванное этим движением, такое же, как при протекании тока по витку проволоки. [5]
Из (54.06) получается проекция траектории заряда на плоскость ху. [6]
Если v0z / 0, то траектория заряда в однородном магнитном поле представляет собой винтовую линию с радиусом (54.08) и осью, направленной вдоль магнитного поля; если vQz - Q, то заряд движется по окружности в плоскости, перпендикулярной полю. [7]
При этом отдельные элементы объема среды вдоль траектории заряда также становятся когерентными источниками электромагнитных волн. Если заряд движется равномерно со скоростью V, меньшей фазовой скорости света в среде v ( Viv), то волны, исходящие от разных частей траектории заряда, при сложении полностью гасят друг друга. [8]
В чем состоит различие между силовыми линиями и траекториями зарядов в электрическом поле. [9]
Итак, работа кулоновской силы не зависит от формы траектории заряда; она определяется только радиусами-векторами начальной и конечной точек траектории. [10]
Итак, работа кулоновской силы не зависит от формы траектории заряда; она определяется только радиусами-векторами началь -, ной и конечной точек траектории. [11]
Итак, работа кулоновской силы не зависит от формы траектории заряда; она определяется только радиусами-векторами начальной и конечной точек траектории. [12]
Если определить среднее по времени согласно (10.48), то не обязательно считать траектории зарядов замкнутыми в строгом смысле: Достаточно, чтобы они были финитными или даже чтобы усредняемая величина, проинтегрированная по времени, возрастала на быстрее самого времени. [13]
Пользуясь естественными уравнениями движения ( задача, § 52), определить радиус кривизны траектории заряда в магнитном поле и показать, что скорость по величине остается постоянной. [14]
На практике обычно вычисляют потери энергии на излучение и на поляризацию среды вне некоторого цилиндра радиуса г, осью которого служит траектория заряда. [15]