Cтраница 1
Траектория космического аппарата имеет вид постепенно раскручивающейся спирали. Поскольку величина ускорения от тяги очень мала, траектория все время близка к невозмущенной орбите. Так, в настоящем примере траектория всегда близка к круговой орбите, величина радиуса которой лежит между значениями радиусов начальной и конечной орбит. [1]
При вычислении траектории космического аппарата необходимо учитывать силы, действующие со стороны Солнца и планет. Однако в небесной механике известно точное решение только одной задачи - задачи о движении двух тел. [2]
При вычислении траектории космического аппарата ( КА) необходимо учитывать силы, действующие на него со стороны Солнца и планет. Однако даже ограниченная круговая задача трех тел не имеет аналитического решения. [3]
Переменные Тиле применяются для расчета траекторий космических аппаратов. [4]
В работе А. К. Платонова и Ю. Д. Тетерина исследуются свойства коррекции двух или трех параметров траектории космического аппарата в случае, когда корректирующий импульс должен принадлежать некоторой плоскости, известным образом ориентированной в пространстве. [5]
Изучение финальных движений интересно и для космонавтики, ибо может дать некоторые ориентировочные представления о возможной эволюции траектории космического аппарата при длительном - в течение нескольких лет и более - воздействии на него двух или нескольких небесных тел. [6]
Дело в том, что такие неизвестные величины, как скорость света, астрономическая единица и др., могут включаться в число определяемых параметров наряду с параметрами траектории космического аппарата. Эти величины остаются неизменными при любом повторении опыта, а следовательно, их нельзя считать случайными. [7]
Так как положение и скорость космического аппарата по отношению к некоторому объекту в солнечной системе никогда не измеряются непосредственно, необходимо уметь преобразовывать результаты вычисления орбиты в совокупности располагаемых измерений траектории космического аппарата. В эту совокупность могут входить измерения направлений в пространстве в виде двух независимых углов, обычно осуществляемые с помощью оптической камеры, или же радиолокационные измерения дальности до аппарата и скорости изменения дальности. Каждое из таких измерений выводится из наблюдаемых переменных, которые получаются непосредственно. Для оптических измерений такими непосредственными наблюдениями являются, например, координаты на фотографической пластинке, которые необходимо привести затем к углам на небесной сфере. Для радиолокационных измерений непосредственными наблюдениями являются проинтегрированный допплеров сдвиг частоты или время прохождения радиолокационных импульсов от наблюдателя к космическому аппарату и обратно. [8]
Поэтому часто достаточно сложные квазидетермини-рованные функции представляются тем или иным приближенным разложением по более простому базису. Так обычно поступают при оценке навигационных параметров траектории космического аппарата. [9]
Другой типичной задачей для системы (1.21) является краевая задача определения траектории, проходящей через заданные начальную и конечную точки в фазовом пространстве. К этой задаче мы, в частности, приходим при расчете траектории космического аппарата, направляемого с Земли на Дуну или какую-либо планету. [10]
Другой типичной задачей для системы (1.21) является краевая задача определения траектории, проходящей через заданные начальную и конечную точки в фазовом пространстве. К этой задаче мы, в частности, приходим при расчете траектории космического аппарата, направляемого с Земли на Луну или какую-либо планету. [11]
В главу 1 введен новый раздел Космодинамика. Здесь собраны задачи, в которых вектор Лапласа используется для анализа коррекции траектории космического аппарата в пространстве и относительного движения в окрестности траектории космического аппарата. Приведено решение задачи о движении в космосе с малой тягой и задача о гравитационном ударе при облете планеты. Изложены решения задачи двух тел, упругого рассеяния частиц, ограниченная задача трех тел, рассмотрен вклад Луны в ускорение свободного падения. В главу б вошли задачи о движении маятника Пошехонова, гирокомпаса, кельтского камня, гироскопической стабилизации и пределе Роша. Раздел Электромеханика содержит 20 задач, в которых рассмотрены бесконтактные подвесы, космическая электростанция, униполярный генератор Фарадея, электромагнит, асинхронный двигатель, проводники во вращающемся магнитном поле, движение диэлектриков и парамагнетиков в неоднородном поле. [12]
В главу 1 введен новый раздел Космодинамика. Здесь собраны задачи, в которых вектор Лапласа используется для анализа коррекции траектории космического аппарата в пространстве и относительного движения в окрестности траектории космического аппарата. Приведено решение задачи о движении в космосе с малой тягой и задача о гравитационном ударе при облете планеты. Изложены решения задачи двух тел, упругого рассеяния частиц, ограниченная задача трех тел, рассмотрен вклад Луны в ускорение свободного падения. В главу б вошли задачи о движении маятника Пошехонова, гирокомпаса, кельтского камня, гироскопической стабилизации и пределе Роша. Раздел Электромеханика содержит 20 задач, в которых рассмотрены бесконтактные подвесы, космическая электростанция, униполярный генератор Фарадея, электромагнит, асинхронный двигатель, проводники во вращающемся магнитном поле, движение диэлектриков и парамагнетиков в неоднородном поле. [13]
Вопрос о выборе модели сообщения в данной задаче не представляет собой ничего принципиально нового по сравнению с общим случаем, обсуждавшимся в предыдущем параграфе. В зависимости от характера сообщения и длительности интервала наблюдения подходящей может оказаться та или иная модель. Например, при фильтрации сообщения типа речевого сигнала естественно выбрать в качестве модели чисто случайный процесс, а если фильтруемое сообщение представляет собой тот или иной параметр траектории космического аппарата, более подходящей окажется модель в виде ква-зидетерминированной функции. [14]