Cтраница 1
Траектория протонов лежит в плоскости XOZ и составляет угол 30 с осью ОХ. Найти шаг винтовой линии, по которой будут двигаться протоны после выключения электрического ноля. [1]
Для описания траектории протона удобно представить вектор скорости v как сумму двух составляющих, одна из которых, v17 направлена по линиям индукции вторая, va - перпендикулярно им. [2]
Спутать их со следами протонов было совершенно невозможно, поскольку столь сильно искривленные траектории протонов не могли соответствовать наблюдаемым в этом случае величинам пробегов. [3]
Оставляя частоту изменения направления электрического поля постоянной и равной значению, найденному в задаче 16.5, найти такой закон изменения индукции В от радиуса кривизны траектории протонов в дуантах, при котором напряженность электрического поля в области CDKL ( рис. 114) будет всегда сонаправлена скорости протонов. Определить максимальный радиус полуокружности, по которой протоны движутся в дуантах. [4]
Для ускорения протонов, которые должны иметь кинетическую энергию 12 Вэв, нужно спроектировать синхротрон, а) Принимая максимальную напряжен-ность магнитного поля равной 14 300 гаусс, вычислить радиус орбиты протона, б) Како-ва конечная частота обращения, если около 25 % траектории протона находится в сво-бодных от поля прямолинейных участках камеры. Полагая один оборот на ВЧ-цикл, указать кинетическую энергию, при которой происходит инжекция протонов, если на протяжении полного цикла ускорения частота изменяется в 5 раз. [5]
Протон на большом расстоянии от проводника имел скорость 108 см / с. Траектория протона заканчивается на поверхности проводника. Какую скорость имел протон вблизи поверхности. [6]
Электрон и протон, двигаясь с одинаковой скоростью, попадают в однородное магнитное поле. Сравните радиусы кри - визны траекторий протона и электрона. [7]
Предположим, что нужно отделить события с упругим рассеянием протона рр - рр ( проверяемая гипотеза Я0) от событий неупругого процесса рр - рря ( противоположная гипотеза HI) в экспериментальной установке, в которой измеряются траектории протонов, а я - мезоны непосредственно не регистрируются. [8]
Джемс Чадвик открыл нейтрон в 1932 г. как раз подобным образом. Траектории протонов после столкновений были видимы и кинетическая энергия протонов была измерена. [9]
Заряд протона и модуль его скорости не изменяются, а индукция В однородного поля во всех его точках одинакова, поэтому числовое значение силы Лоренца оставил постоянным. Сила, перпендикулярная линейной скорости протона и постоянная по модулю, является центростремительной. Следовательно, траектория протона представляет собой окружность. [10]
Так как заряд протона и его скорость не изменяются, а магнитная индукция В однородного поля во всех его точках одинакова, то числовая величина силы Р остается постоянной. Сила, направленная всегда перпендикулярно к направлению линейной скорости тела и постоянная по числовой величине, является центростремительной силой. Таким образом, траектория протона представляет собой окружность. [11]
Наконец, можно смоделировать процесс расщепления, воспроизводя условия, при которых происходит столкновение. Это осуществляется с помощью так называемого метода Монте-Карло. На ЭВМ рассчитывают одну траекторию протона в ядре при случайно выбранных начальных условиях. Этот протон случайным образом взаимодействует с нуклонами. В зависимости от того, какие частицы выбиваются и какова энергия возбужденного ядра, родительское ядро будет раскалываться разными способами, каждый из которых имеет определенную вероятность. В методе Монте-Карло такой расчет повторяется много раз и после, скажем, 100 000 циклов выводится усредненный спектр образовавшихся продуктов данного типа взаимодействия протона с ядром. [12]