Cтраница 2
Под характерным для эффекта Черепкова углом ( cos & g -) возникает излучение, которое фокусируется сферической поверхностью люцитового корпуса / и отражается системой зеркал 2 на фотокатоды 3 двух умножителей, помещенных вне траекторий движущихся частиц. Из-за специфических условий возникновения излучения Вавилова-Черепкова такими счетчиками могут быть сосчитаны ( при п 1 5) электроны с энергией выше 0 18 Мэв, протоны с энергией, превышающей 320 Мэв, и у-кванты, создающие вторичные электроны достаточно высоких энергий. [16]
Ось шнура является траекторией движущихся частиц, находящихся на этой оси. Если на шнур надеть надлежащим образом изогнутую цилиндрическую трубку, неподвижную в рассматриваемой движущейся системе отсчета, то наличие такой трубки никак не отразится на движении шнура. Шнур будет просто протягиваться через трубку, нигде не касаясь ее стенок. [17]
Сопла струйных форсунок обычно выполняют цилиндрическими, причем со стороны входа в сопло, для уменьшения отрыва жидкости от стенок, кромки скашивают или скругляют. При подходе жидкости к отверстию сопла траектории движущихся частиц отклоняются от прямых линий, в струе возникают центробежные силы, под влиянием которых она сужается, достигая наименьшего размера на некотором расстоянии от среза сопла. Коэффициентом сужения струи е называют отношение площади суженного сечения струи к площади сопла. [18]
Согласно данному определению, линии тока нигде не пересекаются между собой. При установившемся движении линии тока совпадают с траекториями движущихся частиц жидкости. [19]
При этом частица жидкости перемещается по линии тока. Поэтому в установившемся движении линии тока совпадают с траекториями движущихся частиц. [20]
При установившемся движении линии тока совпадают с траекториями движущихся частиц жидкости. Поэтому в случае установившегося движения линии тока представляют собой траектории движущихся частиц жидкости. [21]
При установившемся движении линии тока остаются неподвижными по отношению к системе отсчета. К тому же для установившегося движения линии тока представляют собой траектории движущихся частиц: При неустановившемся движении жидкие частицы не будут оставаться на одних и тех же линиях тока, и, следовательно, траектории и линии тока в этом случае не совпадают. Неустановившееся однородное течение является исключением з этого правила. На рис. 2 - 3 6 показаны для неустановившегося неоднородного течения как линия тока, так и траектория. [22]
Следовательно, линия тока отражает мгновенную картину движения в различных точках. Так как путь частицы жидкости представляет траекторию ее движения с течением времени, то только в случае установившегося движения линии тока совпадают с траекториями движущихся частиц жидкости. [23]
В природе существуют два режима движения жидкости: ламинарный и турбулентный. При ламинарном режиме жидкость движется отдельными струйками или слоями и траектории отдельных частиц оказываются направленными вдоль стенок русла. При турбулентном режиме движения струйчатость потока нарушается, все струйки перемешиваются и траектории движущихся частиц приобретают весьма сложную форму. [24]
Одно из наиболее значительных открытий Гамильтона заключается в осознании и реализации того факта, что задачи механики и геометрической оптики могут рассматриваться с единой точки зрения. Эта функция обладает тем свойством, что при помощи лишь дифференцирования из нее можно определить как траекторию движущейся частицы, так и траекторию светового луча. Более того, и в оптике, и в механике характеристическая функция удовлетворяет одному и тому же дифференциальному уравнению. Решение этого уравнения в частных производных при соответствующих граничных условиях эквивалентно решению уравнений движения. [25]
Для расчетов технологических показателей разработки необходимо, с одной стороны, как можно полнее учесть характер течения пластовых жидкостей, а с другой - упростить применяемые методы. Поэтому различные авторы применяют несколько отличные способы обработки информации о проницаемости для расчетной модели. Одинаково представление пласта, вернее, потока фильтрующейся жидкости набором трубок тока, ограниченных мнимыми стенками из траекторий движущихся частиц. Все эти трубки работают одновременно и параллельно друг другу. Каждая из них имеет вполне определенное фильтрационное сопротивление, зависящее от геометрии этой трубки тока и проницаемости на отдельных ее участках. [26]
В любом пласте в процессе разработки, как известно, имеет место фильтрация жидкостей через пористую среду. Поэтому в каждый данный момент существует вполне определенная картина течения пластовых жидкостей, причем в однородном или неоднородном, но непрерывном пласте весь объем пласта ( в пределах залежи) в той или иной мере охвачен этим течением. В этом потоке фильтрующейся пластовой жидкости всегда можно выделить отдельные трубки тока, ограниченные мнимыми стенками из траекторий движущихся частиц. Все эти трубки тока работают одновременно и параллельно друг другу. Каждая из них имеет вполне определенное фильтрационное сопротивление, зависящее от геометрии этой трубки тока и проницаемости на отдельных ее участках. Условимся средней эффективной проницаемостью трубки тока называть такую проницаемость, которой должна обладать трубка тока той же геометрической формы и тех же размеров, что и рассматриваемая, но однородная по проницаемости и пропускающая при одинаковом перепаде давления такое же, как и рассматриваемая трубка тока, количество жидкости. [27]
Таким образом, можно считать, что вся фазовая плоскость заполнена изображающими точками и что каждая фазовая траектория представляет собой след движущейся изображающей точки. В результате приходим к аналогии с плоским движением несжимаемой жидкости. Фазовые траектории тогда являются траекториями движущихся частиц жидкости, а особые точки О, О, О ( рис. 51) представляют собой неподвижные частицы. [28]
Если одна из масс гораздо больше другой, она весьма близка к центру инерции и ее движение можно не рассматривать. В этом случае легкая частица ( или система легких частиц) движется вокруг одной тяжелой, как планета в солнечной системе. При этом остается справедливым закон сохранения момента, но уже не относительно произвольной точки пространства, а только относительно центрального тела. Вывод о том, что траектории движущихся частиц плоские, верен и здесь, но только в том случае, если их взаимодействием можно пренебречь или если они с самого начала двигались в одной плоскости. [29]
Такие счетчики Черен-кова применяются для счета1 частиц, движущихся в веществе со скоростью, превышающей фазовую скорость света в данной среде. В этом случае, как известно, при движении каждой заряженной частицы возникает излучение Вавилова - Черепкова. Под характерным для эффекта Черепкова углом ( cos й1 / 3 г) возникает излучение, фокусируемое, сферической поверхностью люцитового корпуса 1 и отражаемое системой зеркал 2 на фотокатоды 3 двух умножителей, помещенных вне траекторий движущихся частиц. Из-за специфических условий возникновения излучения Вавилова - Черепкова такими счетчиками могут быть сосчитаны ( прл п1 5) электроны с энергией выше 0 18 МэВ, протоны с энергией, превышающей 320 МэВ, и у-фотоны, создающие вторичные электроны достаточно высоких энергий. [30]