Cтраница 1
Требования малости вторых членов выражений ( 8) и ( 9) взаимно противоречивы. [1]
Для них при изгибе, как правило, выполняются требования малости деформаций. [2]
Стоксом ( 1843) было показано, что этот вывод остается в силе и при отказе от требования малости амплитуды движения. [3]
Во-первых, вывод макроскопических химических уравнений из микроскопических определяет условия их применимости, которые обычно формулируются как требования малости макроскопических скоростей реакций по сравнению С некоторыми характерными временами релаксации. Однако это еще не характеризует того, что кинетическое уравнение элементарной реакции может быть записано в соответствии со стехиометрическим соотношением. Последнее справедливо только при гораздо более жестких ограничениях, которым должны удовлетворять микроскопические константы скорости или сечения. [4]
Определение локально однородной турбулентности можно дать и независимо от требования непрерывности вектора скорости действительного движения и независимо от требования малости окрестности точки О. А именно турбулентное движение называется локально однородным, если все статистические характеристики движения будут функциями только от времени и разностей абсолютных координат двух точек, причем эти функции и их коэффициенты не будут зависеть от расположения фиксированной точки внутри указанной выше малой области. При таком определении составляющие структурного тензора второго ранга должны рассматриваться прежде всего как функции относительных координат точки М по отношению к точке О. Что же касается зависимости статистических характеристик турбулентности от времени, то такая зависимость, вообще говоря, может допускаться при скользящем интервале времени осреднения. [5]
Метод позволяет измерять нелинейные искажения, возникающие прв прохождении модулированных колебаний всех видов ( AM, ЧМ, ФМ) по при-емио-передающим трактам, при этом требования малости собственных нелинейных искажений измерительной аппаратуры снимаются. [6]
Приближение однократного рассеяния соответствует удержанию в ряде (2.20) только первых двух членов. Границы его применимости определяются из требования малости отношения рассеянной энергии к энергии падающей волны. [7]
При некотором N N0 наступают такие условия, при которых Я ( к. В криптоанализе наименьшее число NQ, для которого выполняются требования малости условной энтропии ключа H ( N0) - 0, называется расстоянием единственности. Это расстояние показывает, какой длины должна быть перехваченная криптограмма, чтобы по ее анализу можно было бы свести к нулю ( приблизительно, но с заданной наперед точностью приближения) неопределенность ключа. [8]
Экспериментальная проверка показывает, что наилучшие результаты получаются с сопротивлением RT 1 ком. Это расхождение частично можно объяснить тем, что при оценке мы не выдерживали требования малости изменения сопротивления по отношению к его номинальному значению. [9]
Предположим сперва для большей ясности, что мы имеем один жесткий штамп, основание которого имеет заданную форму. Если предположить, что штамп может перемещаться лишь поступательно в направлении, нормальном к границе, то профиль его основания после вдавливания будет иметь уравнение у f ( х) с, где с - действительная постоянная. Предположим, что в соприкасание со штампом вошел участок аЪ границы упругого тела. Так как точка границы упругого тела, занимавшая до деформации положение ( t, 0), а после деформации - положение ( t - j - u, v), где u, v - компоненты ее смещения, должна находиться на линии у f ( х) - j - с, то должно быть v - / ( t - - u) - f c - Считая, как всегда, что ы, v - малые величины и что / ( х), f ( х) также малые величины ( это предположение вытекает из требования малости деформации), будем иметь, отбрасывая малые величины высших порядков: v f ( t) - j - с ( а. Аналогично для случая нескольких штампов. [10]