Трек - частица
Cтраница 3
Изучение следов частиц в ядерных фотоэмульсиях показало, что в некоторых случаях в месте остановки я-мезона образуется след в виде звезды, состоящей из нескольких лучей - треков возникших частиц. Такой тип взаимодействия я-мезонов с легкими ядрами показал, что может происходить захват я-мезона ядром. Он приводит к расщеплению ядер, которое обнаруживается в виде звезды в ядерной фотоэмульсии. На рис. 19.6 показана точка А, в которой произошло образование звезды. [31]
 |
Типичный сигнал ЛДИС. Частицы - алюминий, dpm 20 мкм, vpm 500 м / с. [32] |
Измерения проводились на установке, оснащенной различными средствами лазерной диагностики ( см. рис. 2.11), которые включали в себя ЛДИС, теневые и Шлирен-методы оптической диагностики, схему лазерного ножа для регистрации треков частиц и измерения их скорости методом треков. [33]
Для выполнения точных измерений физических характеристик регистрируемых частиц камеру Вильсона помещают в постоянное магнитное поле. Треки частиц, движущихся в магнитном поле, оказываются искривленными. Радиус кривизны трека зависит от скорости движения частицы, ее массы и заряда. При известной индукции магнитного поля эти характеристики частиц могут быть определены по измеренным радиусам кривизны треков частиц. [34]
 |
Схема живой клетки, состоящей из ядра, окруженного цитоплазмой, которая заключена в оболочку. [35] |
Гибель живой клетки может произойти также в результате ее прямого поражения ионизирующим излучением. Если трек частицы ионизирующего излучения проходит вблизи молекулы дезоксирибонуклеиновой кислоты ( ДНК) в одной из хромосом, это может привести к ионизации одного или нескольких атомов или радикалов ДНК или даже к полному разрушению спиральной структуры молекулы ДНК. Как было установлено, ДНК является носителем генетической информации, которая позволяет делящимся клеткам в точности воспроизводить те функции, которые они должны выполнять в организме. [36]
В стримерной камере импульс напряжения является столь коротким ( - 20 не 20 - 10 - 9 с), что за время его действия в окрестности трека частицы успевают возникнуть только зародыши искры - стримеры. В результате трек частицы оказывается светящимся, но намного слабее, чем в широкозазорной искровой камере. Преимущество стримерной камеры состоит в 4л - геометрии - в возможности получения светящихся треков частиц, влетающих в камеру под любыми углами. [37]
После проявления трек частицы предстает в виде цепочки зерен металлич. [38]
Частицы с энергией порядка 10 МэВ образуют не-исчезающий след длиной порядка 0 1 мм, который можно тщательно и длительно изучать. Для изучения треков частиц очень высоких энергий, дающих длинные следы, большое число пластинок складывается в стопу пластинок. Стопа располагается наклонно к следу частицы, чтобы удлинить возможный трек частицы. [39]
 |
Схема устройства камеры Вильсона. а - с поршневым устройством. б - с резиновой диафрагмой. [40] |
Возникшие при этом ионы в виде длинной цепочки вдоль по траектории пролетевшей частицы оказываются центрами конденсации пересыщенного пара, в результате вдоль траектории возникает трек. На вклейке изображены треки частиц в камере Вильсона. [41]
Для того чтобы можно было проследить путь частицы при переходе из одного слоя в другой, перед разборкой пачки на все слои наносится с помощью рентгеновских лучей одинаковая координатная сетка. Получающиеся таким способом треки частиц показаны на рис. 75.3, на котором зафиксировано последовательное превращение я-мезона в мюон и затем в позитрон. [42]
Для определения характера трека частицы служат камеры Вильсона, пузырьковые камеры и толстослойные фотоэмульсии. [43]
 |
Заряженная частица влетает в камеру Вильсона и вызывает конденсацию капелек на своем пути. [44] |
Совокупность всех этих наложенных друг на друга альтернатив образует исходящую из распавшегося атома сферическую волну - волновую функцию испущенной атомом частицы. При попадании любого из возможных треков частицы в камеру, он тут же оказывается ассоциированным с цепочкой ионизованных атомов, каждый из которых служит центром конденсации пара. Все эти различные возможные цепочки ионизованных атомов должны сосуществовать в виде линейной квантовой суперпозиции, так что мы имеем теперь линейную суперпозицию большого числа различных цепочек конденсирующихся капелек. На некотором этапе эта комплексная квантовая линейная суперпозиция превращается в действительную совокупность фактических альтернатив с вероятностными весами, равными, согласно R-процедуре, квадратам модулей амплитуд вероятностей. В реальном физическом мире реализуется только одна из этих альтернатив, и именно она наблюдается экспериментатором. В соответствии с излагаемой здесь точкой зрения эта стадия наступает, когда разность между гравитационными полями различных альтернативных вариантов достигает одногравитонного уровня. [45]
Страницы: 1 2 3 4