Три - система - уравнение
Cтраница 1
Три системы уравнений ( 3 - 3), ( 3 - 4) и ( 3 - 5) решаются совместно, для чего, очевидно, должны быть сделаны необходимые подстановки. Полюсные уравнения в виде ( 3 - 3) не могут быть подставлены ни в уравнения фундаментальных контуров, ни в уравнения отсечений; следовательно, единственно возможный путь ( если не менять вида полюсных уравнений) - это найти связь переменных, входящих в полюсные уравнения, с деревом графа, а затем подставить уравнения фундаментальных контуров и отсечений в полюсные уравнения. [1]
Все три системы уравнений имеют одинаковые матрицы коэффициентов Bj ft и легко решаются. [2]
 |
Эквивалентная схема транзистора в виде, активного четырехполюсника.| Эквивалентная схема транзистора с генератором тока. [3] |
Эти три системы уравнений записаны в приращениях. Однако на практике для транзисторов, в противоположность электронным лампам, уравнения сохраняют почти ту же форму при записи в полных значениях, что показано в приведенном ниже анализе для различных вариантов схем включения транзисторов. Только для схемы включения транзистора с заземленным коллектором уравнения, связывающие полные значения, существенно отличаются от уравнений в приращениях. Однако и в этом случае разница не очень велика. [4]
Все три системы уравнений имеют одинаковые матрицы коэффициентов Bi k и легко решаются. [5]
Все три системы уравнений широко применяются как для пассивных, так и для активных цепей. Для транзисторных схем, например, наиболее широко используются ft - параметры. [6]
Мы также установили три системы уравнений: первая система ( А) содержит уравнения магнитной индукции, выражающие ее как функцию электромагнитного количества движения. Вторая система ( В) - уравнения электродвижущей интенсивности, выражающие ее зависимость от даижения проводника через линии магнитной индукции и от скорости изменения электромагнитного количества движения. Третья система ( С) - уравнения электромагнитной силы, выражающие ее зависимость от силы тока и магнитной индукции. [7]
Таким образом, получены три системы уравнений для основных видов течений в циркуляционной системе скважина-пласт. [8]
При решении задачи, как и прежде ( см. § 2.1), используют три системы уравнений: уравнения статического равновесия элемента оболочки, геометрические уравнения и уравнения упругости. Методика составления этих уравнений подобна той, которая была изложена в теории колец. В отличие от кольца цилиндрическая оболочка является не плоской, а пространственной системой. Эта система полностью описывает напряженно-деформированное состояние цилиндрической оболочки в общем случае нагружения. [9]
Подставляя последовательно эти корни в систему линейных уравнений ( 1.96 Ь), мы получим три системы уравнений, из которых можно будет найти три точки пересечения главных осей с эллипсоидом инерции. Рассмотрим этот вопрос подробнее. [10]
Метод, предложенный в упражнении 11, можно применить также и в том случае, когда имеются три системы уравнений с различными правыми частями. [11]
Подставим (8.29) в исходную систему уравнений (8.23) и приравняем нулю коэффициенты при т 1, т, тг, сохранив, таким образом, по три члена разложений. В результате получим три системы уравнений, определяющие последовательные приближения решения нелинейной задачи. [12]
Таким образом решение общей нестационарной задачи сводится к интегрированию нелинейной системы дифференциальных уравнений стационарного обтекания тела и связанных между собой двух линейных систем дифференциальных уравнений в частных производных с переменными коэффициентами для возмущений, находящихся в фазе с а и а, при соответствующих граничных условиях на теле и соотношениях на скачке уплотнения. В общем случае все три системы уравнений трехмерные. [13]
Затем будут рассмотрены гиперболические системы уравнений второго порядка, которые описывают динамику колебаний тонких упругих оболочек. В частности, будут обсуждены три системы уравнений для цилиндрических изотропных и ортотропной оболочек, а также уравнение Клейна-Гордона. [14]
Страницы: 1