Cтраница 2
Таким образом, все три выражения имеют определенный интуитивный смысл. [16]
В этом случае все три выражения закона распределения становятся идентичными выражению, найденному для закона распределения Максвелла - Больцмана. В общем случае, если температура не очень низка, или давление не слишком велико, число имеющихся собственных состояний gt будет очень большим по сравнению с пг и, следовательно, gj / nf будет значительно больше единицы. Отсюда вытекает, что почти при всех условиях, при которых могут существовать обычные газы, классический закон распределения с достаточной точностью описывает поведение таких газов, по крайней мере в пределах возможной ошибки наблюдения. Существует, однако, ограниченное число случаев, к которым классический закон распределения непри-ложим. [17]
Легко видеть, что все три выражения равны одной и той же постоянной; действительно, так как и, v я w являются тремя независимыми переменными, то, для того чтобы функция одной переменной и была равна такой же функции другой переменной v при всех значениях а и v, необходимо и достаточно, чтобы эти две функции были равны одной и той же постоянной. [18]
Следует отметить, что все три выражения для а непрерывно переходят друг в друга на границах соответствующих временных интервалов, причем в этих точках равны и их производные, следовательно, и скорости реакции. [19]
Если в аргументе VIEW заданы три выражения, то производится операция записи в память. [20]
Таким образом, теоретически все три выражения, описывающие различ-шые кинетические модели, имеют по две физико-химические константы k2, 3 и К; теоретически можно предположить, что они должны приблизительно одинаково описывать кинетику процесса. [21]
В приведенной выше формуле встречаются все три выражения: два - в числителе, третье - в знаменателе. [22]
В правой части неравенства (6.22) приведены три выражения так как в современных справочниках по полупроводниковым при борам для разных типов транзисторов приводятся разные пара метры. [23]
Очевидно, что при х - оо все три выражения для прогиба w ( x) (IX.49), ( IX. [24]
В случае кубической симметрии в гамильтониан могут быть включены три выражения. [25]
В качестве параметров JUSTIFY могут быть заданы два или три выражения. Если заданы два выражения, первое интерпретируется как строка, а второе - как ее длина. Если длина меньше либо равна фактической длине строки, выдается сама строка. Если длина больше фактической длины строки, выдается строка, дополненная слева пробелами до заданной длины. [26]
В случае кубической симметрии в гамильтониан могут быть включены три выражения. Значения у, для нолей, меньших Н: 1, представляют собой средние между /) ( у) и / ( z); по-видимому, эти значения н измеряются па опыте. Кривая для / совпадает с этой же кривой на фиг. Решение, изображенное на фиг. [27]
Если бы использовались точные волновые функции состояний а и 6, то все три выражения должны были бы совпадать. Так как при вычислениях используются приближенные волновые функции, то три различных формы записи для сил осцилляторов могут давать различные результаты. [28]
Сопоставление зависимостей IgP f ( T), приведенных в упомянутых работах, показывает, что три выражения для IgP совпадают лишь при одной температуре - температуре кипения. В области как низких, так и высоких температур эти зависимости дают различные значения Р, Так, при 20 С давление пара по данным работ [6, 22, 23] равно 9240, 15710, 18670 мм рт. ст. соответственно. [29]
При сравнительно высоких температурах, когда большое число термов вносит свою долю в общую сумму состояний, все три выражения, стоящие под знаком суммирования, становятся одинаковыми, хотя при обычных температурах это и не имеет места. [30]