Первые три - член
Cтраница 2
Первые три члена в точности совпадают с трехточечной вершиной взаимодействия векторных бозонов в теории Янга - Миллса, последний член в (2.37) является ( по размерности) 0 ( а) - ло-правкой. [16]
Первые три члена справа в (8.7) существенно отличают уравнения движения, написанные относительно вращающейся системы отсчета, от уравнений, написанных относительно инерциальной системы отсчета. [17]
Первые три члена, стоящие в правой части этого равенства, представляют собой векторы, направленные перпендикулярно оси вращения тела, а четвертый - вектор, направленный по этой оси. Следовательно, момент силы F относительно оси ОТ. [18]
Первые три члена в правой части этой системы n уравнений описывают переходы между соседними уровнями т - т 1 активного осциллятора, индуцированные взаимодействием с другими осцилляторами молекулы; параметр у характеризует скорость этих переходов. В предельном случае л, s - oo, v7y 5gl, щ const система (7.26) переходит в систему уравнений типа (20.1), описывающих релаксацию и диссоциацию обрезанного квантового осциллятора в тепловом резервуаре. Это совершенно естественно, поскольку достаточно сложная молекула в некоторых случаях может рассматриваться как тепловой резервуар по отношению к степеням свободы, описывающих собственно химическое превращение. Существование такой зависимости фактически означает, однако, что к нельзя интерпретировать как константу самопроизвольного молекулярного распада. Это в свою очередь указывает на неприменимость схемы Линдемана для такой модели. При этом, однако, возможно нарушение исходного предположения о малом влиянии ангармоничности на структуру колебательного спектра молекулы. В настоящее время неясно, для какой физической модели система (7.26) описывает кинетику статистического перераспределения энергии. [19]
Первые три члена этого ряда сами по себе малоподвижны, и перемещение их в недрах земной коры возможно только совместно с вмещающими их породами в процессе тектонических движений. [20]
Первые три члена представляют собой перемещение вверх сечения В - В под действием силы RB, четвертый член - перемещение вниз сечения В - В от действия силы F. Из этого уравнения находим КВ, после чего определение продольных сил в сечениях производится без затруднений по методу сечений, как показано в предыдущих параграфах. [21]
Первые три члена не зависят от х и у и обладают аксиальной симметрией относительно оси г; четвертый член обладает симметрией шестого порядка относительно этой оси. [22]
Первые три члена описывают влияние статического электрического поля. Квадратичный и кубический члены при определенных условиях наблюдаются у сегнетоэлектриков. Четвертое слагаемое описывает возникновение постоянной поляризации при возбуждении второй гармоники, описанном выше. [23]
Первые три члена этой формулы относятся к внецентрен-ному сжатию обычного стержня ( см. гл. [24]
Первые три члена учитывают оставшиеся доли ионов во внутреннем слое. Четвертый член появляется от шести ионов Na, расположенных в центрах граней большего куба, пятый член - от двадцати четырех ионов хлора, соседних с ионами Na в центрах граней. [25]
Первые три члена по форме совпадают с левой частью уравнения ( 38), и их можно отождествить с суммой вкладов от изотропного гейзенберговского обменного взаимодействия с одно - или двухионной одноосной анизотропией. [26]
Первые три члена в правой части уравнения связаны с теплотой растворения. Например, у солей, содержащих кристаллизационную воду [ в большинстве случаев это соли многозарядных ионов с координационной водой ( разд. [27]
Первые три члена аналогичны соответствующим членам вТуравнении для обмена минеральных ионов. Особенности адсорбции органических ионов характеризуются четвертым членом. [28]
 |
Силы, возникающие в круговом витке, обтекаемом током. [29] |
Первые три члена уравнения определяют энергию независимых контурин, вторые три члена характеризуют энергию, обусловленную магнитной связью. [30]
Страницы: 1 2 3 4