Детальное измерение

Cтраница 1

Детальные измерения, выполненные дебитомерами в скважинах с открытым забоем, показали, что на величину и интенсивность притока жидкости, кроме строения коллектора, существенное влияние оказывают пластовое давление и депрессия на пласт. [1]

Детальные измерения позволяют определить моменты инерции молекул. Длина связи СО в молекуле углекислоты может быть непосредственно определена из измерения момента инерции. Определение длин связей и валентных углов других молекул требует измерения моментов инерции нескольких изотопных разновидностей. Так, например, для изучения молекул С2Н2 и С2Н4 необходимы две изотопные разновидности этих соединений, а для молекулы диацетилена-три. Поэтому для определения структуры С3Н3 были исследованы два изотопных образца - C2HD и C2D2, Для диацетилена, момент инерции которого известен с большой точностью, изотопные молекулы не исследовались; длины связей С - Н и СС в этой молекуле могут быть только приняты равными соответствующим расстояниям в молекуле ацетилена, а не определены непосредственно. Замечание о необходимости помнить о различии значений г0 и ге в равной мере применимо как к длинам связей, определяемым из колебательно-вращательных спектров, так и к длинам связей, определяемым из микроволновых спектров. [2]

Детальные измерения величин ( N) tfZ и V ( Vz) / f неизвестны. Поэтому большое значение приобретают общие представления о структуре турбулентных течений при больших числах Рейнольдса. В этом отношении преимущество имеет запись уравнения в форме (2.15), содержащей функцию ЛГ) ЛГ. Эта теория, как уже обсуждалось в главе 1, исходит из каскадного механизма передачи энергии по спектру масштабов турбулентного движения. Как следствие этого механизма, мелкомасштабное пульсационное движение получает энергию от крупномасштабного лишь опосредствованно в результате многократного дробления вихревых образовании. При очень больших значениях числа Рейнольдса количество таких дроблений велико. Отсюда естественным образом вытекает предположение о том, что характеристики энергосодержащих вихрей и вихрей с достаточно малыми размерами статистически независимы. Это утверждение было сформулировано Вейцзекером [1948] и Онзагером [1945, 1949] в виде гипотезы о том, что в однородной турбулентности компоненты Фурье с сильно отличающимися волновыми числами статистически независимы. [3]

Детальные измерения интенсивности показали, что каждый радикал содержит только один атом серы. Небольшое постоянное изотропное сверхтонкое расщепление с соответствующим значением с ( S), равным почти 0 01, показывает, что SOj является я-радикалом. [4]

Детальное измерение профиля производится после определения соотношений притоков пластов. Детально исследуются только работающие пласты. В местах с большим притоком измеряется большее количество точек и с меньшим шагом перемещения. Наименьший шаг перемещения ( 0 1 - 0 2 м) определяется дискретным характером расположения точек истечения - перфорационных отверстий и точностью отсчета перемещения прибора. Необходимо иметь в виду, что при малом шаге измерение производится при перемещении прибора в одном направлении. При изменении направления движения прибора вследствие растяжения кабеля и влияния трения кабеля и прибора о стенку скважины реверс на 10 - 20 см не обеспечивает попадание прибора в заданную точку. Шаг перемещения прибора ( квантование профиля) при измерении по точкам зависит от погрешности прибора и интенсивности притока жидкости. Такой подход позволяет - избежать непроизводительной затраты времени на измерение в местах, не дающих приращения количества информации. [5]

Распределение коэффициента перемежаемости v по сечению турбулентного пограничного слоя на продольно обтекаемой плоской пластине. По измерениям Клебанова.| Корреляция между турбулентной продольной пульсацией скоро. [6]

Детальные измерения турбулентных пульсаций при течениях в трубе произведены Дж. [7]

Результаты вычисления теплоты сублимации алюминия. [8]

Детальные измерения давления паров алюминия были выполнены Приселковым, Цепляевой и Сапожниковым [21, 338] интегральным вариантом метода Кнудсена. [9]

Детальное измерение кажущегося сопротивления прискважинной части разреза экранированными микрозондами с радиальной фокусировкой тока, что снижает влияние ( по сравнению с микрокаротажем) глинистой корки и позволяет использовать замеры для количественного изучения удельного сопротивления пород, непосредственно примыкающих к скважине ( обобщ. [10]

Еще более детальные измерения были произведены после взрыва вулкана Фуэго ( Гватемала) в октябре 1974 г., приведшего, в частности, к увеличению среднего годового числа крупных аэрозольных частиц ( г 0 3 мкм) в стратосферном слое 15 - 20 км с 0 5 - 106 см-2 в 1972 г. до 2 2 - 106 см-2 в 1975 г. Однако и в этом случае заметного глобального похолодания нижней тропосферы, по-видимому, не было. [11]

На детальные измерения мутности воды в прибойной зоне обычно затрачивается несколько часов рабочего времени. Весьма трудоемкими являются и последующие лабораторные и вычислительные работы. В периоды сильных штормов измерения мутности нередко связаны с риском или оказываются невозможными. [12]

При детальном измерении яркости съемка несколько усложняется. Операции измерения экспозиции и кадрирования в этом случае должны быть разделены: при измерении экспозиции сюжетно важную часть объекта нужно расположить в самом центре поля зрения, и лишь после этого заниматься композицией кадра. Поэтому автоматические фотоаппараты, использующие детальный способ, нередко снабжаются устройством для запоминания измеренного значения яркости. Например, кадрирование выполняется при неполном нажатии на спусковую кнопку фотоаппарата, установленное значение экспозиции при этом уже не изменяется. [13]

Температурная зависимость ( О-60 С времени протонной спин-решеточной релаксации воды. [14]

Проведенное нами детальное измерение времени протонной релаксации воды в интервале температур 0 - 60 С [14] через 1 показало, что в интервале температур 30 - 35 С наблюдается изменение хода зависимости времени релаксации от температуры ( рис. 2): скорость нарастания времени релаксации в этом интервале температур / проходит через максимум. Интересно в этом плане обратиться к данным В. П. Фронтасьева и Л. С. Шрайбера [15], которые отмечают резкое падение электронной поляризуемости в интервале температур 0 - 35 С, сменяющееся более пологим уменьшением последней и достигающей минимума при 55 С. Это явление они связывают с заполнением пустот льдоподобного каркаса освобождающимися молекулами воды, так как чем больше молекулы экранированы, тем меньше их поляризуемость. Максимальная скорость заполнения пустот, по данным этого метода, фиксируется при температуре 35 С. [15]

Страницы: 1 2 3 4