Сидячая дислокация

Cтраница 1

Сидячая дислокация как бы блокирует движение других дислокаций, являясь стопором для их движения. Отсюда следует, что взаимодействие дислокаций может мешать процессу их движения. [1]

Зародыши роста Si на подложке Si. Нормаль к поверхности подложки близка к. [2]

Захлопывание диска вакансий происходит с появлением кольцевой сидячей дислокации Франка. Дислокация Франка обладает высокой энергией. Если в материале имеются шримеси, то они могут мигрировать к дислокациям, снижая энергию дефекта упаковки. Вследствие этого вероятность образования дефекта упаковки в присутствии атмосферы примесей возрастает. При большой скорости роста, когда замуровывается большое число вакансий, плотность дефектов упаковки может быть весьма значительной. [3]

Но отличить дефекты, связанные с сидячими дислокациями Франка, от дефектов, соответствующих частичным дислокациям Шокли, оказалось невозможным. Пример изображения дефектов упаковки в кремнии показан на фиг. [4]

Барьеры Ломер-Коттрелла в нержавеющей стали ( а и в сплаве Си 8 % А1 ( б. [5]

Области 5 ( рис. 116), ограниченные сидячими дислокациями, называются зонами скольжения. [6]

Шокли, которая может скользить в плоскости петли, и на сидячую дислокацию Франка, вектор Бюргерса которой такой же, как и у петли. Дефект упаковки в одной половине петли уничтожается неполной дислокацией Шокли и часть петли превращается в полную дислокацию с вектором Бюргерса, таким же, как и у движущейся дислокации. Другая половина петли остается в виде сидячей петли Франка. Таким образом, происходит разрушение петель движущимися дислокациями. [7]

Так как подобная дислокация может двигаться в плоскости ( 111) лишь неконсервативно ( путем переползания), ее называют сидячей дислокацией. [8]

Так в холоднодеформированных сталях типа 18 - 8, испытываемых в растворе MgCl2 при 154 С, образуются специфические туннели субмикроскопических размеров, которые располагаются вдоль плоскостей скольжения в направлении, соответствующем сидячим дислокациям Коттрелла-Ломера. Как указывается в работе [139], одной из стадий коррозионного растрескивания является туннельная коррозия на выходах ступенек скольжения на поверхность. Наличие каналов ( туннелей) распространяющихся в глубь металла, было показано при выдержке сплава Си-25 % Аи в 10 % - ном растворе FeCl3, сплава Mg-7 % А1 - в растворах NaCl с К2Сг2О7, нержавеющей стали типа 301 в 42 % - ном растворе MgCl2 при 140 С и алюминия в растворе NaCl. Поперечный размер образующихся микрополостей обычно значительно меньше их глубины, что придает им капиллярные свойства, обусловливающие быстрое заполнение электролитом. Поэтому можно принять в качестве модели микрополости тонкий цилиндрический капилляр или тонкую щель прямоугольного сечения, внутренняя поверхность которых поляризуется коррозионными токами или от внешнего источника. [9]

Изменение параметра а в зависимости от расстояния источника дислокаций от поверхности D, отнесенного к расстоянию от источника до препятствия R т [. [10]

Аналогичные результаты получены на модели, учитывающей скопление дислокаций у препятствия ( рис. 68), что соответствует второй стадии деформации в ГЦК-металлах, в которых считается, что препятствиями для скольжения являются сидячие дислокации Ломера-Коттрела, устойчивые пары дислокаций противоположного знака на ближайших плоскостях скольжения, переплетенные дислокации и пороги на них. [11]

Так, в холоднодеформированных сталях типа 18 - 8, испытываемых в растворе MgCl2 при 154 С, образуются специфические туннели субмикроскопических размеров, которые располагаются вдоль плоскостей скольжения в направлении, соответствующем сидячим дислокациям Коттрелла-Ломера. [12]

Таким образом, это означает, что если рассеяние при низких температурах главным образом происходит на точечных дефектах ( 1 / t - ео4), то теплопроводность к - Т-1, а для случая рассеяния на сидячих дислокациях ( 1 / т - оа) величина к - Т2; эти результаты прекрасно согласуются с экспериментами. [13]

Пластическое течение металлов и сплавов описывается различными моделями деформационного упрочнения: 1) преодолением барьера Пайерлса-На - барро, характеризующим собственное сопротивление решетки Движению дислокаций; 2) преодолением в процессе деформации различного рода препятствий движению дислокаций ( барьеров Ломера-Коттрелла или сидячих дислокаций и др.); 3) пересечением скользящих дислокаций с дислокациями леса и взаимодействием дислокаций с плоскими границами; 4) поперечным скольжением винтовой составляющей дислокаций с переползанием краевой составляющей дислокации; 5) зарождением ( размножением) дислокаций. [14]

Действительно, скорость рассеяния, вычисленная Охаши [181], была в несколько раз большей, чем полученная по формулам Клеменса и Каррузерса, и в то время казалось, что она наилучшая, так как близка к экспериментальным значениям; однако теперь это значение представляется слишком большим для объяснения рассеяния на сидячих дислокациях. [15]

Страницы: 1 2