Cтраница 3
Большая поверхность теплообмена на единицу длины плоской трубы при малых эквивалентных диаметрах канала и сравнительно малых площадях поперечного сечения канала делает возможным применение коротких ( одноходовых) компоновок аппаратов этого типа. [31]
Аналогичное уравнение нетрудно получить и для плоской трубы. [32]
Рассмотрим вначале турбулентное течение жидкости вдоль бесконечно длинной плоской трубы, стенку которой примем за ось х В этом случае во всех точках потока осредненные скорости вдоль осей у и z будут равны нулю. [33]
Ламельный теплообменник представляет заключенный в кожух пучок плоских труб ( рис. 140, б); изготавливается такой теплообменник из профилированных стальных полос, сваренных парами и собранных в пучок, имеющий общее круглое сечение и состоящий из плоских каналов. Пучок вставляется в цилиндрический кожух. Одна из сред движется внутри пластин, вторая - между ними. Уплотнение между средами осуществляется с помощью тефлоновых колец. [34]
Заметим, что использование для определения характеристик плоских труб графиков для круглых труб не является вполне строгим. При определении коэффициента сопротивления и коэффициента теплоотдачи на стороне воды не требуется высокая точность. [35]
Задача о теплообмене при пульсирующем течении в плоской трубе в случае постоянной плотности теплового потока на стенке решена лишь в предположении о стержневом характере течения. [36]
Чтобы определить характер течения вязкой жидкости в плоской трубе для весьма далеких расстояний от входа, достаточно найти выражение изображения основной скорости при малых значениях параметра преобразования. [37]
Рассмотрим последовательное движение вязких несмешивающихся жидкостей в горизонтальной плоской трубе с использованием депрессорной добавки. [38]
Сравнивая формулу (8.11) для потерь на стабилизированном участке плоской трубы с формулой (8.118) для потерь на начальном участке и учитывая, что 2а h, легко убедиться, что потери на начальном участке в 2 раза больше, чем на стабилизированном участке такой же длины. [39]
Многочисленные экспериментальные данные по турбулентной структуре потока в плоской трубе можно найти в неоднократно уже цитированной нами книге Ж - Конт-Белло. Рассмотрим некоторые из них. [40]
Рассматривая, например, установившееся осредненное турбулентное движение в плоской трубе ( рис. 215), представляют себе линии тока осредненного движения в виде прямых, параллельных оси трубы. [41]
Как видно из графика, теория, относящаяся к плоской трубе, оказывается пригодной и для круглой трубы; некоторое отклонение экспериментальных точек вблизи стенки при сравнительно малых рейнольдсо-вых числах объясняется отмеченным уже ранее влиянием молекулярной вязкости, не учитываемым теорией. [42]
На рис. 7 - 5 результаты теоретического расчета теплообмена в плоской трубе сопоставлены с опытными данными. [43]
Переходя к пределу х - те, получим вновь закон сопротивления плоской трубы ( 52), а при х 1, по только что приведенной табличке, и закон сопротивления трубы квадратного сечения. [44]
Переходя к пределу х - сю, получим вновь закон сопротивления плоской трубы ( 52), а при х 1, по только что приведенной табличке, и закон сопротивления трубы квадратного сечения. [45]