Элементарная трубка

Cтраница 3

К определению проводимости воздушных зазоров Для полюсов по 7 - 2, а Л u0afe / 5, а для полюсов по 7 - 2 6.| Разбивка поля на простейшие фигуры. [31]

Графический метод основан на построении картины магнитного поля с последующей разбивкой его на элементарные трубки. Этот метод точен, но сложен и трудоемок. Его обычно применяют для расчета сложных случаев. [32]

С этой целью рассмотрим поле катушки, изображенной на рис. 2.4. Представим все поле разделенным на элементарные трубки магнитной индукции. [33]

В этом случае, пользуясь первым методом подсчета полного потока, мы должны разделить весь поток на элементарные трубки потока бесконечно малого сечения. Потоки / Ф сквозь сечения этих трубок необходимо умножить на ту часть тока во всем сечении проводника, которая охватывается трубкой. [34]

К определению потока вектора напряженности электрического поля.| К определению напряженности - электрического поля заряженной плоскости. [35]

Элементарный поток вектора напряженности, заключен внутри указанного конуса и пронизывающие элемент поверхности dS линии напряженности образуют элементарную трубку поля. Сложив потоки всех трубок по всему объему шара, получим полный поток вектора напряженности электрического поля точечного заряженного тела. [36]

ДФ поток в одной трубке; иы - разность магнитных потенциалов между рассматриваемыми поверхностями; Д ( / м - разность магнитных по тенциалов единичной трубки; т - число элементарных трубок потока в рассматриваемом участке; п - число единичных трубок, последовательно соединенных в элементарной трубке; Д6, Д / - средние размеры ячейки в направлении линий потока и линий равного магнитного потенциала. [37]

Если теперь составить из множества таких элементарных трубок теплового тока некоторое симметричное тело ( в общем случае тело может быть и несимметричным), то его температурное поле будет состоять из температурных полей отдельных элементарных трубок теплового тока и вдали от охлаждаемой поверхности будет также практически одномерным. [38]

Картина поля П - образной магнитной системы. [39]

МДС; 4) вне этого проводящего слоя магнитные линии индукции и линии равного магнитного потенциала пересекаются под прямым углом, к поверхности же проводящего слоя они могут быть расположены под различными углами; 5) средние ширина и длина элементарной трубки принимаются равными. [40]

Однако постановка и решение задачи И. А. Вевюрко имеют следующие особенности: он составляет и решает уравнение не для напряженности вторичного поля Я2, а два уравнения для составляющих плотностей тока в роторе; исходные уравнения составлены не подобно тому, как это показано во второй главе, а путем рассмотрения элементарных трубок плотности тока в роторе. [42]

На рис. 7 - 1 а произведены необходимые графические построения для определения приближенной картины магнитного поля П - образной системы. Элементарные трубки, лежащие в зоне катушки, разбитой на одинаковые участки, проводят одинаковые потоки. При увеличении Ux проводимость элементарной трубки АОЖ уменьшается таким образом, что произведение UX & GX - АФХ остается примерно величиной постоянной. U и состоит из четырех последовательно соединенных единичных элементов. Трубка N имеет разность потенциалов составляющей Z U и состоит из трех единичных элементов. [43]

Рассмотрим элементарную трубку, порожденную вращением вокруг оси этого элемента. [44]

Рассмотрим температурное поле элементарной трубки теплового тока, мысленно выделенной из некоторого твердого тела, подвергаемого всестороннему охлаждению. Предположим, что элементарная трубка теплового тока ограничена цилиндрической или призматической поверхностью теплового тока. Очевидно, что для температурного поля такой элементарной трубки теплового тока также справедливо свойство стабильности, согласно которому распределение температуры в удаленных сечениях элементарной трубки теплового тока не зависит от характера распределения граничных условий. [45]

Страницы: 1 2 3 4