Лучевая трубка
Cтраница 3
Лучи, выходящие с контура поверхности, образуют стенки лучевой трубки. [31]
На каустике пересекаются бесконечно близкие лучи, поперечный размер лучевой трубки уменьшается до нуля, и лучевые разложения (21.5) поэтому не могут быть использованы, так как все коэффициенты Л / на каустике обращаются в бесконечность. [33]
Нетрудно видеть, что это явление обмена энергиями между лучевыми трубками - или поперечная диффузия амплитуды - связаны с появлением продольных компонент поля. Действительно, поток вектора Пойнтинга в чисто поперечном поле направлен вдоль луча; только возникновение продольной компоненты ведет к поперечной добавке к этому потоку. [34]
Полуавтомат для спаев металлических конусов со стеклянными деталями электронно - лучевых трубок токами высокой частоты выполнен в двух вариантах: первый предназначен для спая стеклянного дна с металлическим конусом, второй - для спая горловины с. Конструкции их мало отличаются друг от друга, поэтому здесь будет рассмотрена одна из них, а именно: для сварки стеклянного дна с металлическим конусом. Вид спая в данном случае несогласованный, так как коэффициент теплового расширения материала конуса ( хромистая сталь) значительно отличается от коэффициента теплового расширения стеклянного дна. Спай осуществляется здесь за счет образования пленки окисла, обладающей требуемыми свойствами. Для получения хорошего спая необходимо: предварительно нагреть стеклянное дно до температуры 450 С, равномерно довести нагрев до сварочной температуры 1 100 - 1200 С за 5 - 10 мин и произвести отжиг дна и горловины колбы после сварки. [35]
Он относится к ситуации, когда выделенная на заданном волновом фронте лучевая трубка при подходе к некоторой точке схлопывается, т.е. площадь трубки s ( i) становится равной нулю. При этом нулевой член лучевого разложения (1.3.21) становится бесконечно большим. Это означает, что структура поля локально не близка к плоской волне и основные геометрооптические представления теряют свой смысл. [36]
Основной переменной в таком рассмотрении является площадь А, так называемой лучевой трубки, образованной нормалями к последовательным положениям фронта ударной волны. [37]
С макроскопической точки зрения группа волн аналогична капельке, движущейся по лучевой трубке. В микроскопическом масштабе, сравнимом с длиной волны, в центральной части она будет аналогична монохроматической волне и лишь на границах из-за интерференции различных составляющих ее интенсивность быстро падает до нуля. Волновой пакет распространяется вдоль лучей со скоростью U, равной скорости классической частицы в данном поле. Поскольку в макроскопическом масштабе мы не можем различать отдельные точки группы волн и последняя представляется нам одной точкой, а частица может обнаружить себя лишь внутри группы, у нас возникает впечатление, что точечная частица движется по классическим законам. Таким образом, мы снова приходим к тем же выводам, что и в случае рассуждений, основанных на теореме Эренфеста. Эта теорема и теорема о групповой скорйсти тесно связаны между собой, и обе позволяют установить соответствие между волновой и классической механикой в случае макроскопических явлений, когда распространение волны ф можно рассматривать в приближении геометрической оптики. [38]
Эти лучи образуют в приповерхностном слое каустику, в которой площадь сечения лучевой трубки огибающего семейства лучей стремится к нулю. В зоне каустики происходит концентрация энергии лучей, распространяющихся в разных направлениях. В каждую точку вблизи каустики приходят два близко расположенных друг к другу луча ух и у2: первый - ближайший к поверхности, уже коснувшийся каустики, второй - на подходе к ней. [39]
Кроме описанной электронно-лучевой трубки с одним лучом, в измерительной практике применяются двух - и более лучевые трубки, в которых в одном баллоне с общим экраном совмещены несколько систем одно-лучевой трубки. [40]
ТВ-индикатор, предназначенный для вывода информации, преобразованной в видеосигналы, на экран цветной или черно-белой лучевой трубки. [41]
Такое напряжение используется в устройствах сравнения, для горизонтальной развертки электронного луча в электронно - лучевой трубке и др. Воз - вр ат луча в исходное положение - должен происходить возможно быстрее, вследствие чего спадающий участок пилообразного напряжения должен иметь большую крутизну и малую продолжительность. [42]
В задачах нелинейной геометрической акустики в упрощенное модельное уравнение входил еще член, описывающий изменение сечения лучевой трубки. [43]
 |
Аберрационная структура двумерного частично когерентного гауссова пучка при стационарной ветровой нелинейности. [44] |
Это указывает на то, что в многомодовом частично когерентном пучке отношение эффективного радиуса когерентности к радиусу поперечного сечения лучевой трубки, охватывающей направление переноса световой энергии и имеющей в начале распространения площадь сечения, равную площади когерентности пучка ( - ак2), является инвариантом. [45]
Страницы: 1 2 3 4