Возбуждение - волновод
Cтраница 2
Рассматривая проблему возбуждения волноводов, необходимо обратить внимание на два обстоятельства, имеющих принципиальное значение. [16]
При любом способе возбуждения волновода вблизи возбудителя возникает несколько различных типов волн. Чтобы на некотором расстоянии от излучателя избавиться от высших типов волн размеры а и Ь выбирают, исходя из того, чтобы для низшего типа волн, например Я10 при выбранной w значение kp являлось мнимым числом, а для ближайшего высшего типа волн, например Япйр было действительным числом. Обычно берут а зь ( 0 7 - 0 8) Хс и b ss ( 0 3 - г 0 4) Х г. Размеры а и Ь стандартизованы. [17]
На языке теории возбуждения волновода заданным током это объяснение выглядит элементарно. [18]
Рассмотрение второй задачи о возбуждении полубесконечного волновода нагрузкой н Г торце также проведем для случая симметричного относительно плоскости г 0 типа движений. [19]
В случае наземного расположении излучателя возбуждение приподнятых волноводов может осуществляться, напр. В тропосфере атм, волновод возникает в результате образования инверсионного слоя, в к-ром показатель преломления аномально быстро убывает с высотой. УКВ и более коротки волн. [20]
Если использовать иную формулировку уравнений возбуждения волновода электронным потоком, выделяя квазистатическую часть поля пространственного заряда, подобно тому, как это делается в теории возбуждения резонаторов, то вычисление Г значительно облегчается. [21]
В [62] используется общая теория возбуждения волноводов заданными токами, изложенная в гл. Полная система линейных рабочих уравнений решается в [62] на основе метода последовательных приближений. В рамках первого приближения анализ доведен до расчета коэффициента усиления ЛБВМ и пусковых условий ЛОВМ. [22]
 |
Объемный резонатор. [23] |
Постоянная интегрирования С определяется условиями возбуждения волновода. [24]
В целом же вся теория возбуждения гладких волноводов переносится без изменений на периодические волноводы ( мы воспользуемся этим обобщением в гл. [25]
На рис. 203 показан употребительный способ возбуждения волновода петлей ( витком), лежащей в плоскости продольного сечения. [26]
Явление краевого резонанса наблюдается также при возбуждении волновода нагрузкой на торце. Как уже отмечалось, связь между распространяющейся и нераспространяющейся модами приводит к тому, что все факторы напряженно-деформированного состояния остаются конечными на любой частоте. В этом случае первая распространяющаяся мода оказывается несвязанной с нераспространяющимися. [27]
 |
Возбуждение волны типа Нщ в прямоугольном волноводе с помощью штыря.| Один из возможных вариантов возбуждения волны типа Ню с помощью петли. [28] |
Читатель может без труда рассмотреть другие варианты возбуждения волновода с помощью петли или штыря при любом заданном типе волн. [29]
Получившаяся система уравнений представляет собой самосогласованную модель возбуждения электронного волновода электронными пучками. Первое уравнение описывает возбуждение электронного волновода, два других - группирование электронного потока под действием поля пространственного заряда. [30]
Страницы: 1 2 3 4