Возбуждение - ядро
Cтраница 3
Положение резко меняется при возбуждении ядра. ДС At / ( At / - величина барьера, рис. 236) приближается к единице. [31]
В противном случае приходится допустить возбуждение ядра без захвата а-частицы, часть энергии которой при столкновении может пойти на возбуждение внутриядерного уровня. [32]
Найдя взаимодействие из анализа спектра возбуждений ядер с замкнутой оболочкой, следует остальные процессы рассчитывать с этим же взаимодействием. Мае, известный под названием гигантского резонанса. [33]
 |
Схема распада радиоактивного брома, образованного в возбужденном состоянии при делении урана. [34] |
Энергия этих нейтронов равна энергии Возбуждения ядра. Хотя они составляют лишь 0 75 % от всех нейтронов, вылетающих при делении, в осуществлении цепной реакции запаздывающие нейтроны играют важную роль. [35]
Последнее обусловлено в данном случае возбуждением ядра кулоновским полем пролетающего протона. [36]
Для объяснения / - распада рассматривают возбуждение ядра, затрагивающее только часть нуклонов вблизи его поверхности; это колебания формы ядра в осн. Если в процессе таких колебаний ядро достигает грушевидной формы, то могут образоваться фрагмент и остаточное ядро, удерживаемое век-рое время, как и при ot - распаде. Время жизни ядра относительно / - распада определяется вероятностью W распадной конфигурации п прозрачностью барьера. W убывает с ростом амплитуды колебаний, то для деформиров. Действительно, ядра Ra имеют квадрупольную деформацию ( эллипсоид) tt октунольную ( грушевиднаяформа), к-рые приближают оса. Проницаемость барьера определяется его высотой, массой фрагментов и гл. [37]
Коллективный характер взаимодействия нуклонов в процессе возбуждения ядра определяет характер распределения его уровней, которые чрезвычайно быстро сгущаются с ростом энергии возбуждения. Чем выше энергия возбуждения ядра, тем больше возможностей появляется для получения данного сложного движения из простейших движений. [38]
Существование дискретного спектра уровней при энергии возбуждения ядра, превышающей энергию присоединения нуклона, является необычным результатом. Например, в атомной физике аналогичной области энергий возбуждения ( выше энергии ионизации) соответствует непрерывный энергетический спектр. [39]
Величина Хе растет с уменьшением энергии возбуждения ядра и с увеличением мультипольности гамма-излучения. [40]
Капельный аспект обобщенной модели проявляется при больших возбуждениях ядра ( сильных деформациях и сильных искажениях самосогласованного поля), когда теряется индивидуализация состояний отдельных нуклонов. При очень высоких возбужденных состояниях из ядра могут испаряться отдельные нуклоны ( стр. [41]
При неупругом рассеянии часть энергии тратится на возбуждение ядра. Из возбужденного состояния ядро через непродолжительное время переходит в основное состояние, испуская у-квант. Энергия, теряемая нейтроном при одном неупругом столкновении, не может быть меньшей, чем энергия первого возбужденного состояния ядра, которая, как правило, не меньше сотен килоэлектронвольт, а для легких ядер достигает миллионов электронвольт. При энергиях нейтронов меньших, чем энергия возбуждения, неупругое рассеяние становится невозможным. [42]
Из табл. 31 видно, что энергия возбуждения ядер во всем диапазоне изменения заряда Z примерно одинакова и равна W - 20 Мэв. [43]
Оболочечная и обобщенная модели ядра хорошо объясняют спектры возбуждения ядер, позволяют вычислить положение уровней энергии ядра и описать все известные свойства основных и возбужденных состояний вплоть до 3 - 5 Мэв. [44]
Страницы: 1 2 3 4