Коллективное возбуждение

Cтраница 2

Дело обстоит сложнее с продольными коллективными возбуждениями. При явном учете кулоновского взаимодействия эти возбуждения модифицируются таким образом, что возникает обычная плазменная ветвь коллективных возбуждений. [16]

Распределение по энергиям электронов, прошедших алюминиевую фольгу. [17]

Характеристические потери энергии обусловлены коллективным возбуждением электронного газа вещества объекта. Электроны проводимости в металлах ( полупроводниках) можно рассматривать как особый вид плазмы, характерной особенностью которой является то, что электроны движутся в решетке из жестко связанных между собой положительных ионов. Если под действием, например, бомбардирующей частицы, произошло смещение электронов так, что их локальная плотность увеличилась, то за счет возросших при этом ситРоттал - кивания у электронов появится составляющая скорости, выводящая их из данного объема. Однако в момент восстановления нейтральности в данном объеме эта скорость не равна нулю, и электроны продолжат свое движение, что приведет в свою очередь к возрастанию положительного заряда и к движению электрона в обратную сторону. Таким образом возникают коллективные колебания в электронной плазме. Совокупность валентных электронов может принимать определенные порции энергии, соответствующие некоторому дискретному уровню возбуждения данного твердого тела. Эти порции энергии можно рассматривать как своего рода квазичастицы - плазмоны. Время жизни плазмона не превышает 10 - 16 с. [18]

Это явление также объясняется миграцией коллективного возбуждения к растворенному веществу. [19]

В спектре деформированных ядер можно выделить коллективные возбуждения двух типов: вращательные, соответствующие изменению ориентации ядерного поля в пространстве, и колебательные, соответствующие колебаниям относительно равновесной формы при фиксированной ориентации. [20]

Эти факты согласуются с представлением о коллективном возбуждении. [21]

Нееля Т Ты в электронном газе формируются своеобразные коллективные возбуждения спиновой плотности ( а м п л и т у д о н ы, фазой ы, С. [22]

В отличие от фононов, которые представляют коллективные возбуждения колебательного состояния ядер решетки, экситоны представляют электронное возбужденное состояние. Однако с перемещением экситона по кристаллу не связано движение электрического заряда. В этом отличие экситона от заряженной квазичастицы - электрона или дырки в металле или полупроводнике. Энергетический спектр экситона e ( k) может быть найден в двух предельных случаях. [23]

В важных приложениях эти степени свободы отвечают коллективным возбуждениям и не входят в число первичных полей исходной теории. [24]

Второй пункт связан с вопросом о пространственной локализации коллективного возбуждения. [25]

Взвешенная плотность фононных состояний ф в зависимости от энергии фононов при различных температурах. [26]

S ( Q a) для определенной модели коллективных возбуждений и, сопоставляя ее с экспериментально измеренной, находят параметры модели. [27]

Зависимости компонент диэлектрической проницаемости i. t и. 2, функции энергетических потерь е2 / ( е с2 ( кривая / и измеренных экспериментально потерь энергии первичных электронов ( кривая 2 от энергии возбуждающих электронов в полистироле. Указано положение энергии плазмонов Ер. [28]

В металлах хорошо известны плазмоны, образующиеся при коллективном возбуждении газа квазисвободных электронов. В диэлектрических материалах, таких, например, как LiF, также возможно образование плазмонов. Плазмоны являются делокализо-ванными состояниями, поскольку возбуждение охватывает много молекул, причем каждая из них чувствует коллективные осцилляции валентных электронов. На языке квантовой механики это означает, что волновая функция, описывающая возбуждение квазичастиц, является суперпозицией волновых функций многих электронов; следовательно, плазмой по определению не может быть одночастичным состоянием. [29]

Колебаниям более низких частот, чем vm, отвечают коллективные возбуждения, при которых в фазе колеблются пары, тройки и более многочисленные группы структурных единиц, вплоть до колебания с нулевой частотой, которому отвечает движение всех частиц кристалла с одной и той же фазой. [30]

Страницы: 1 2 3 4