Световое возбуждение

Cтраница 3

Дефект типа D образует донорное состояние в верхней половине запрещенной зоны, а дефект D - - акцепторное состояние в нижней половине запрещенной зоны. D являются ловушками для электронов и дырок, генерируемых световым возбуждением. Захваченные носители могут высвобождаться в валентную зону или в зону проводимости и приводить к росту проводимости До. Бели в проводимости превалирует дырочный механизм, как это обычно бывает в ХСП, тогда Л о const Д ехр ( - KVfcT), где W - энергия, требующаяся для возбуждения дырки с разорванной связью в валентную зону. [31]

Кирхгоф математически показал, что принцип Гюйгенса-Френеля является прямым следствием дифференциальных уравнений электродинамики. Классическая теория светового поля позволяет от общих представлений о распространении светового возбуждения перейти к частным задачам дифракции. [32]

Поглощение веществом световой энергии может привести к различным термодинамическим изменениям системы: повышению температуры вещества ( световая энергия - - термическая энергия), эндотермическим химическим реакциям ( световая энергия - - химическая энергия) или поглощенная световая энергия может выделиться в виде люминесцентного излучения. В принципе люминесценция может быть обусловлена электрическим, химическим или световым возбуждением; в последнем случае говорят о фотолюминесценции. Фотолюминесценция, как и другие типы люминесцентного излучения, излучается во всех направлениях независимо от направления возбуждающего света. Спектр люминесцентного света характерен для данного излучающего тела и не зависит от спектра возбуждающего света. Именно этим фотолюминесценция отличается от рассеивания света Тиндаля, для которого характерно изменение направления, но не частоты рассеивающегося света. [33]

Из этих соотношений следует, что время жизни ту - / определяется наименьшим размером нитевидного кристаллита. Поскольку эти формулы соответствуют не начальным участкам переходного процесса после выключения однородного светового возбуждения, значения ту / /, определенные таким способом, могут не совпадать со значениями Т и L для стационарного случая с неоднородным возбуждением. [34]

Рэлей показал, что в известных методах определения скорости света мы, по самой сущности методики, имеем дело не с непрерывно длящейся волной, а разбиваем ее на малые отрезки. Зубчатое колесо и другие прерыватели в методе прерываний дают ослабляющееся и нарастающее световое возбуждение ( см. рис. 1.9), т.е. группу волн. Аналогично происходит дело и в методе Ремера, где свет прерывается периодическими затемнениями. В методе вращающегося зеркала свет также перестает достигать наблюдателя при достаточном повороте зеркала. Во всех этих случаях мы в диспергирующей среде измеряем групповую скорость, а не фазовую. [35]

Прин цип Гюйгенса заключается в том, что каждая точка, до которой доходит световое возбуждение, является, в свою очередь, центром вторичных волн. Поверхность, огибающая эти вторичные волны, указывает положение фронта действительно распространяющейся волны. В изотропной среде световой луч распространяется по нормали к волновому фронту. [36]

Схематическое изображение разделения в переходе зарядов, возбужденных светом. [37]

Если кристалл осветить, то кванты света будут вырывать электроны из связей. При этом дополнительно ктеп-ловым носителям будут возникать пары зарядов электрон - дырка, вызванные световым возбуждением. [38]

В заключение следует обратить внимание на одну характерную особенность всех передающих электроннолучевых трубок. Накопление заряда - наращивание потенциального рельефа - происходит во всех точках мозаики непрерывно по мере действия светового возбуждения. Снимается сигнал в каждой точке практически мгновенно, за время пробегания луча через данную точку. Таким образом, передающая трубка является накопительным устройством, где световой эффект, трансформированный в электрические заряды, наращивается пропорционально получаемой энергии света. [39]

В 1970 г. в США был создан и испытан прибор, получивший название светового клапана со световым возбуждением. Изображение размером Ь 5Х6 5 мм поступает па вход прибора, многократно усиливается при помощи простой оптической системы и проецируется на настенный экран. [40]

Рассмотрим теперь волновую поверхность в момент t 6 и совокупность волновых поверхностей, образующихся из нее в результате распространения светового возбуждения. [41]

Зонная структура собственного полупроводника. а - невозбужденное состояние. б - частично возбужденное состояние. [42]

Ширина запрещенной зоны у чистых веществ колеблется от долей электрон-вольта до 10 - 15 эв. Еслл ширина запрещенной зоны невелика ( не более 2 - 3 эв), то под действием теплового или светового возбуждения электроны заполненной зоны могут перебрасываться в пустую зону, где они уже могут участвовать в проводимости. Такие вещества называются полупроводниками. Таким образом, ширина запрещенной зоны представляет собой условный предел разделения веществ на полупроводники и изоляторы. [43]

Эйконал точки, эйконал угла и уравненна отображений. Мы рассмотрим сейчас такую волновую последовательность, которая в момент ( 0 локализована в одной точке, иначе говоря - световое возбуждение, распространяющееся от точечного источника. [44]

Так, например, для X 510 ммк, V 0 5 необходимо двойное количество лучевой энергии в ваттах, для того чтобы в глазу получить такое же световое возбуждение, как при Я - 555 ммк. [45]

Страницы: 1 2 3 4